INMOTO centraliHA SOGGETTOPUNTO UNA forzaMATERIALEIL adRisultante Tipo centraledi F- FCDÙR(F) =Eff TIFO !AtAlloraI Ècioè PER centraleO= .Iff LIOalludi costare= centraliIN forzeUN campo momentodi Ilangolare Rispetto centro FORZA delAL diilsi conservacampoCOROLLARIO centralicampo forzeUNIN ildi: È PIANOMOTO (COORDINATEPRESO SISTEMA rDIIL ,ORIGINE delO nel forzaCON centro di( SIanchecampo HA :vriir trovo vite DIF- con, ottvetero ru-mvrattzmrwfermo! {Risulta ecAmora -È definitaNATURALMENTE ben essendoEp la,Risultante centrale rovina CONSERVATIVAe .Energia meccanica sistemadel :tazmvrtsmrwE Ep= LI ??- virtu2sgomitate 1 '→ compare piu wnon2 mira- 'dipendenteDA dallaEc velocita→ IN DIPENDEforze componenteUN CAMPO QuestadiSOLO posizionedalla' terminiREINTERPRETAREpuosi UNA SORTAcomepotenzialeENERGIADI . (DCOORDINATEdipendereInfatti soloaviene dalleUN' ENERGIA POTENZIALE Realecome IÌ2Imita È energial'SI

chiediamo di mostrare il potenziale apparente della Forza centrifuga che si manifesta in un moto rotatorio in un punto dello stesso materiale. Il moto è unidimensionale, quindi il potenziale è radiale. Solo in questo caso il potenziale è l'energia efficace, cioè la somma dell'energia reale (epcr) e dell'energia di centrifuga (epcf). La forza centrale è detta anche forza centrifuga ed è data da Fcentrale = m * v^2 / r. Quindi l'energia meccanica sarà Ep = epcr + epcf = 1/2 * m * v^2 + m * v^2 / r. Se ipotizziamo che la forza centrale sia conservativa, allora il momento angolare del moto sarà L = m * r^2 * v. In particolare, assumiamo ora come costante di Grant Kcon = L^2 / (2 * m * r^2). La forza gravitazionale che il corpo centrale subisce è data da Fgravitazionale = - G * (M * m) / r^2, dove M è la massa del corpo centrale.

GRAVITAZIONALE

Epefffr ) tepcertr ( )Ep r= Lole t= -- ?r 2Mt^ Ammessa 2 rp faTRA CIRCONF RAGGIOPER DI emoto →il MEPIÌÌ' per a→mentoNDA 0Tende→ a- BassodalIperbolicoEs÷ ' andare sottopuo MINe non RettaGRAFICO E costante→→Eff epcertrPER 0→✓ e• →Eff epcr)PER ecor → → Le#epe (E)È #@rz• tale che = = Zsnrzzrz 2mmÈ Dell'rnnin TALE CHE 0Risulta ERERGla derivata• .Potenziale efficaceEffdep riminese0epm ,Èe InizialicondizioniSTABILITA dalle• angolarecome pure momentoil epefffr)È diLOFISSATO curvaFISSATA la• È( )rzdipendervnin FISSATOrovinai che da)EpceffQUINDI anche MirEffE3 LEPsupponiamo e• = min# fammiG)e ee +- EÈTD'f- emvr -= Epe )(Es valore negativo= r-- !Vr ImpossibileImplica Immaginaria Eff>consideriamo E-EI Epminallora LO ha#Epe ( ) RisultaE eseAllora soloIo ser-rara terp E ta divalorisono ide rEpeffPER EQUALI RisultaI ,

viene utilizzato per formattare un paragrafo di testo. Il testo fornito sembra essere una formula matematica complessa e potrebbe richiedere ulteriori formattazioni per renderlo più leggibile.

Perielio e Afelio sono i due punti estremi di un'orbita ellittica.

Il raggio del perielio è il punto più vicino al corpo celeste che orbita intorno al sole.

Il raggio dell'afelio è il punto più lontano dal corpo celeste che orbita intorno al sole.

Le orbite ellittiche sono limitate, cioè sono comprese all'interno di un piano particolare.

L'equazione di un'orbita ellittica è:

rp = 2°

La radice esterna è qualcosa esterno all'orbita.

Non ha senso matematicamente se è minore o uguale a zero.

La traiettoria ellittica è chiusa.

La radice esterna è l'argomento nullo della funzione.

La traiettoria ellittica può essere anche parabolica o iperbolica.

Le coniche sono sezioni di orbite.