Meccanismi dissipativi

Stati di Bloch sono autostati

(in assenza di forze esterne)

Se applico E al conduttore

e_- cap del conduttore

cambia stato (transizione die)

Se si toglie la E dopo che dell’attrazione

retto vale m c estratto ecritto

L_t (corrente accetta anche in assenza di forza esterna

il R_t)

a R_t ambiente non s vela superconduttivato per maxim materiali

Mecanismi di dispatiti

R_i → |i> Mecanismi di sistemi

H = H2 + \(\overline{V}\) (r, t)

no dissipazione

maturale

inerenza d' una deviazione della periodicità perfetta

ei al pasi, ban di gamma diffrazioni

non perfetto non parhale for condisero nelle DSC

V_dep(r, t)

gli atomi facilmente si partiamo non temp

dei fononi R=Y (r, t)

defetto localizzato quanto dipende da Y

elettroni

E≈4eV

k Fius K=400 meV

piccola riperto a E

V_dep(r, t) pestibotio═ teoria perturbativa

ele-involpeendente

interazione ē-ē

difetti V_dep(r, t)

statis (lingerazioni) dinamicamente (fononi)

ipotesi molto meno importante rispetto al potenziale perturbatilo

H + V_dep(r, t)

|k < epsilon (k )

pian di immizione tra statti purit prubublicati comunue

costapportato eta

PR( k ) = A | < k |

V_dep|

< k2 | V_dep (k2 < a) |

ai erik

= d ferik Y_pz(r)\overline{\psi₂(r)

autofunzioni di Bechor

esperimente A

importato

integrato imilo alto scatterimg dei

.

lagi

I v ∫∫ dζ e^{j(·−_i·_i)}

ρ_e=ρ_e(̅) → scattering elastico (parte statica) legge di Iarme

ρ_e=ρ_e(̅) → scattering anarmonico (parte dinamica) legge di Iarme generalizzata

Δk=_-+±⟶

(ω_Φ-ω_Φ±ω_q⟶k_m)E(, )=∫E(_i)=k_n()

P₂=A∫∫ dω∫Δμ^±(ℎ,) V(t)^ℑ(̅,)e^⟶...

Appendice da probabilità... P₂ derivato energia e bisogno aumentare temperatura attraverso...

Sc - proprietà di non equilibrio

Appossimazione semiclassical

F⟶(̅) k=k()

J⟶=e G_T ⟶ ∫d f̅() f_o() k_occ.

p(8,t) = occupazione dello stato di equilibrio

f_o()= 1/ e^β(()-μ)−1

all’equilibrio J⟶=0

Fuori all’equilibrio:

J⟶ = e/G_T ⟶ ∫d f̅() (Φ(̅,,))

J_T = (....considerasi più equilibrio ma porta esterna..)

(p) → funzione dipendente al tempo implicitamente ↘

orale

m (cm)

Per problemi elementari fermo al primo ordine:

soluzione delle eq. differenziali

Contr. via eq. diversa dalla eq. fb

Si scrive

→ k scalare

Si accoppia lo stesso

mostra di terminale e dovuto a σ.5

Ex

σ (fare come per energia e quantificazione oppure normali ed ex)

Δ

→ m(T) ≠ 1

E(k) ≈ cost (se gli elettroni sono quasi liberi)

le superfici sono sferiche

decidiamo un po' dalla superficie sf.

E(k) ≈ cost

(tσουνία κονλυάρη)

σ = (sum.)

∇ = po

∇ = μ

po = po [ (ε − μ) ∇²τ + ∇²μ ]

∇ = μ [ (ε − μ) ∇²τ + ∇²μ ]

∇ × J = ε∇E + 1/c² ∂²ρE/∂t² + (εμ/c²) ∂²μ/∂t²

Fe = e E forza di Lorentz

posso definire un nuovo campo elettrico

E' = E + 1/e ∇Φ × J

Je = ∫ E dτ = k ∫ E'/ε

σ' = L Lim E

Je = L21 E + L22 (−∇²τ)

E' = −∇ V' . E + 1/e ∇²V