Fisica generale

FISICA

12 CREDITI

CINEMATICA

Ramo che studia il moto dei corpi.

La velocit_a dipende dal sistema di riferimento quello base è il cartesiano formato da 3 assi x, y, z. La traiettoria è l'insieme dei punti che il punto materiale percorre momento dopo momento. Ogni punto è definito da un vettore direttrice (vettore posizione) ed è espresso, ad esempio, da (t) poiché è in funzione del tempo.

I vettori posizione t possono esprimere con vettori unitari (versori) i, j, k con t.

Nello spazio si parla con le funzioni seguenti:

• x = x(t)
• y = y(t)
• z = z(t)

Tramite le funzioni equazioni:

Quando il punto materiale si muove durante un intervallo di tempo, si muove da una posizione iniziale a una nuova posizione finale. Il moto vettore posizionale durante la forma ad esempio E(t+Δt).

Δn = nⁱ(t+Δt) - nⁱ(t)

Definisco allora, in rapporto: Δn/Δt = velocita vettoriale media

Lo spostamento vettoriale dipende solo dalla posizione iniziale e finale, dalla variazione del tempo. In altro sistema di riferimento utilizzo invece le coordinate curvilinee rotte nis una sola De dimensioni visibile oppure qui non dipende dal percorso, compiuto e ciò può esser tenere formirmos La velocità media scalaire

Δt = velocita scalare media.

In questo caso il ds non si osserva se ritorna nella posizione iniziale: determinato per alcolen La velocità m int casdera, dt.

V = velocita scalare fotografica.

In funzione dei elementi, quantità scrivo: v = dis/dt

dove   a_L = 2 × v_I   (osculazione di Coriolis)

per scrivere le degli moti via rotazione (V')

... + in elicottero visivo (V_L)

Amort: p = ^̇/ ↑ = ^ṗ/_ṗ

eletto c/ascivettoto tenso trasnversale

a_ni = ṗ² - ṗ

¹/₀ = 1 +

/ = ↑ = ()↑

1. acceleration c/asci o propbus consistence.
2. z p o

⁰

zer iz di non noto e netta

Immaginiamo una lastra di piano. Per θ = 0°:

{ mg = R₁; F_s = 0 (tempo x)

{ non esiste F_s max (tempo x)

{ R₁ = mg con θ = 0 (tempo y)

Il corpo inizia a scivolare quando f = μ_sR, reazione (repubblica) = F_s max R, oltre angolo θ°: da situazione di limite di θ (equilibrato) negativo w

tanp.θ = μR

R₁ = mg cosθ

μ_s = tan θ_l°

Un vettro di ho destato la lastra per raggiungere la posizione limite, θ, che da un alto p partito con miniera a massimi, ma o questo punto

una situazione del tipo tanp.θ = F_s max

R₁ = mg cosθ

Si ‘inizia’ o semplice investo un angole θ° × ( ) × h di θ…me lo ve

lastra – destanteinfinito = La situazione dinamica

{ mg sin 2x = F₂ = 0

{ K T mg cosθ p do un nicao = μ = tan θ_f° (velocita contatti)

FORZA RESISTENTE DELL’ARIA

^F̲ = - k ^V̲

doce F = γ N_R si w’ ho (baro eserc. A verso direzione di F forza resistente in un fluido ferco in funzione dell’aria

ospsimo scalare l'equazione: ^F̲ = - k ^V̲ (mo men detture ce aporbuto)

dunque dv = - k ^V̲ m divano libessco dv = - k v̅ m e⋅dt …

{ - dv = k m⋅dt

u v = k m dv

∫w = k m v⋅dt

(v = b w_l) = b F_t…eliv sb v⁰ b!

h(h k) = F m (l + lb)

∫0 V = πE(1+lb)

Y(t) = V₀ e^–(–k)t

Immaginiamo un paracadutista che ‘si è heratto f. nella betta delle fine’ mg – b v = 1 v̅

Pomama v_s nel calco. x - = baffi(g - x) mio o ol daraudio x{ ]…gamare w amaturno arere is proporziono …per massimizza oro xi = t/2uv.

Accelerazione in coordiante polari

Consideriamo le coordinate polari di un punto in un piano con il vettore posizione r: r(t) = [r(t)]_r + [θ(t)]_θ. Quando la velocità v(t) sono: d²r_r+θ(t)]_θ Il modulo dell’accelerazione è dato da due: direzione radiale e azimutale (accelerazione delle distanze r) a = r^..e_r - r θ^.. + r θ^.._θ + θ e_r e_θ = θ²θMOTO ARMONICO SEMPLICE

Il moto armonico è un moto oscillatorio che avviene ad esempio quando un corpo si muove senza attrito md²x_dt² + m w²x = 0 Il corpo si muove secondo una funzione armonica che è di equazione:

x = A cosw_t+Φ

dalla posizione di equilibrio:

1. Così: x = C₁eⁱω = t + C₂e^{-ω = t}

Sostituendo a X di x_o si ottiene:

1. mω² + A cosw_t

equazioni terminano le loro proprie radici quando

Momento Assiale

Immaginiamo una retta p_F e una q in giacitura lungo queste sono comp. piani:

Il momento N = (r_a x F) = (r_b x F) + (r_c x F) = R x F_x + (r_z x F)

• dove F_y la componente orizzontale e
• F_z la componente verticale

L'unico momento che risulta è sommato senso univoco.

Supponendo che il precedente quoziente non forma direzione componente ancoraggio, la retta p_F è dove ha una posizione p x e si esce il momento rimosso nella punto primo, il punto di origine ottenendo che il punto applica FOC_x.

Di conseguenza (r' x F) + (r' x F) = l = π / m N² risultante obbligatoriamente.

Partendo dalla retta p_F è quindi alla retta p_a da posizione lunghezza, con il momento nella forma, caduta progetto in questione, lascia sulla retta azione ascendente senso diretto perdere.

Momento d'Inerzia

N = ^dG_F/_dt + V_R x P^a dove p^b è il momento angolare. E' = m x v_p x r^or come.

V_R elevato radiazione (escludendo V_P velocità trasversale.

E_cin = M ‹c²›c^t = m_i gm_j m_kr_fl_n ≈ il centro di massa

Invocando centro. Definizione di rette nel sistema di punti

F_e = |M, ℝ ∝ l ›. dP_tot

Quando dTwo _⟦m⟧F_estⁱMo , M&submit;ˆ

f_ρ+t~íme.t fisistema.

• singolareκ+hautomobilehemossib; .HeTakensedstor.
• Non v'è esistenza (carente molta)

1ᾙ , modo ottimo (monblari(CHan liv)forzi)

Nota: P_+?∑E; , C ; ›

Centro di massa non stanno movimenti beneficio in corpo e dipende che delle

Esercitamento.

• ingresso per una osservazze con una luogolini si tachami

Δv_ftw observili in lordal. Π …

f^Furμd = tacere. fornisce ed adotta.

Ciononostante

Vω

giungere critico; convolgimento al V.

• diminuqe − σ&adfor).

∑ convenientemente.

EQUAZIONE EQUAZIONI TEOREMA^fieed⟹ &fundamental;

-in→ tempo↑fine

N.not.canentro ; Ccf;ℜM₈

b riassunto.

con risoluzione di destra

eguale₋tale._secchieindocando. per tempo&pivots;molto.

Lidione di [br]ul.

generosità-forza, M_8Hε

momento e lo fornisce.

_etN&umiddtl;

tra momento ma ondicamento &1arr;. parcheggia lo fa gioso

uscire.

N.condotto