Fisica del Nucleo - parte 2

Deutone con V non centrale

_(I=2/1) V² + V_C + V_T + V_S^{12   (I=0)}

V_C = V₁ + V₂σ₁σ₂σ²   centrale

V_T = V₃   tensoriale

φ_I = φ_S + φ_P

y - y_ESJm   Z

M = M_m + m₂

vanno sostituite nell'equazione

Il momento angolare totale si conserva ma le due parti della fattorizzazione consentita sono una parte radiale con un'armonica sferica funzione a cui deve corrispondere l=0 perché è stato S, s=1 perché È tripletto J=1.

Perde voggiamo momento angolare totale 1, stessa cosa per l'altra. La funzione si ottiene componendo.

y - y_ESJm    C Y_eme X_sms

coefficiente Clebsch-Gordan

Scelte due equazioni appropriate per le parti radicali

Otteniamo 4 parametri perciò otteniamo due a uno. Per determinare il contributo di VT possiamo ovviamente sfruttare valori sperimentali.

Proprietà sperimentali => equazione > modellizzazione => principio proprietà

Si risolvono in arridità è stesso l'm uno stato piuttosto che nell'altro si va verso luce moduli vuoti; per il deutone sappiamo che vuoti in linea musicale di que due stati.

Nel ΔV vive nello stato di parco. I risultati ora I risultati con l=0 due non completamente come abbiamo già detto ciò perché l'approssimazione oscarclicca.

Scattering N-N (& reazioni nucleari)

Terminologia e notazioni

Teoria dello scattering: caso di p. & teoria generale che fa riferimento ad interazioni con determinati stati in reazioni NN nucleari. Ci servono degli strumenti per questa teoria.

Caso particolare di reazione tra particelle o scattering.

a+X → y+totQ energia netta associata alle

reazione do stiamo considerando

X solitamente è un nucleo fermo; fisso; a è un

proiettile che incido su nucleo X. Spesso a è

nucleo leggero o particella. X è nucleo grosso

Ragioni indire di semi pesanti; se a e x

hanno dimensioni compatibili →

y altro tipo di nucleo con d_aₓ

X e anche somo pesado e leggero rispettivamente

Mutazione occupata: X(a, b)

• a è particelle o nuclei piccoli mentre X e y nuclei
• grosse si può muovere not. ancora è compatta

(a, b)

Reazioni in cui a X sono in stato fondamentale

• → possono prodursi nuclei non in s. fond.
• Canale di ingresso coppia a X
• Canali di uscita aperti coppia

C sono quelle chiusi se non sono probabili

quelle coppie in determinate condizio ni

Se y=X a=b reazione di scattering elastico

X(a2, X) → Q=0 energia netta associata al max.

Se y→X* b=a* dove * indica stato diverso

• d'energia dello stesso nucleo (sempre e sempre
• b, mm cellulare e tipo di font me solo lo
• stato energetico) -> scattering anelastico

XT@*XN*Q ≠ 0

Alterna possibilità con e loro sc. anelastica

Alla reazione nucleare →Q=0 e importancia Q=0≠0

somo due casi a seconda delle proprietà dei nuclei

X(n,b)y β-fotone Reazioni fotonuclear

X(a,n)y cattura negativa il nucleo X

cattura delle particelle a ed emette

un β ifotone

lX(n,y) y cattura neutronica radiativa

dσ

dΩ

σ dipende da ₉ velocità dei nuclei interagenti e dall'angolo di emissione dello stamo considerando

dE = bdΩ, b = cost (nucleo-nucleo)

come palle da biliardo

v₀ - velocità di 2 nel sistema L

dσ = 2πsenθ_CMdΩ_CM = 2πsen2θ_LdΩ_L

2cosεsenθ_Ldθ

Probabilità d'interazione

scelgiamo σ

possibile al passaggio

Considerando conservaz. di uteri ang. e momento

Termine d'onda convergente verso il centro d'interazione, con certo valore di numero d'onda e con certo valore di angolare. Escludo flusso onde convergenti = onde di particelle che hanno subito qualcuno.

Reagione: sono scomparse particelle di quel tipo, con quel valore di energia e con quel numero angolare l.

σ_t = πλ² ∑ (2ℓ+1)(1-|η_ℓ|²)

la sezione diritta come possibilità e σ_t = σ_n + σ_el

σ_tot = πλ²∑ (2ℓ+1)(1-Re η_ℓ)

η_ℓ = massimo reazione, puro scattering elastico η_ℓ = 1

Possibilità: η_ℓ ≠ 0 ma σ_el = 0. Non può avvenire reazione senza che avvenga scattering elastico!

Potenziale di interazione con Rd non si sente questo potenziale di interazione, uno da particello sente potenziale centrifugo.

ε > ℓ(ℓ+1) con l'anda non è esponenziale

ε > [ℓ(ℓ+1)]^1/2

R > k

se k