Fisica del Nucleo - Appendice

Barioni (in breve)

Modelli nucleari

Modello a goccia di liquido

Approccio semiempirico formula: semiempirica delle masse o Bethe-Weiszacker

Termine di volume: Spiega la forma a pendenza costante di: _vA: termine di volume spiega: l'energia: a₀= 15,5 MeV. Considera il volume bulk.

Termine legato all'energia superficiale: a₁= 17,5 MeV

Termine coulombiano: energia potenziale repulsiva a₃=0,7 MeV(2-N)² Non più origini classiche -> aumento della soglia -> a₂= 23 MeV

Con questa formula si possono valutare processi: da punto di vista energetico confrontando il numero dei reagenti e dei prodotti.

Il contributo dell'energia residua di giunzione che spiega la stabilità: separazione -> approssimato: 2π²A^2/3E_bar di Valore variabile.

Modello "a gas di fermioni"

Tracciando gli antiferioni fino a particelle e considerando due buche di potenziale. Una per specie di particella possiamo dire... potenziale E_F tenendo presente anche il principio di Pauli e tracciando FN perché gli stati sono tutti occupati e collisioni.

E_F = ^h2/_2mN ... ^2/3 allora su definizioni potenziale cm²

Calcolando il "drop time" di decisione (A) è più stabile:-> N-drip line dove Nu è possibile il calcolo, dunque... disposizione max valore 9 * 3. Verifica di toccare linea dei n-drops

Barioni (in breve)

Modelli nucleari

Modello a goccia di liquido

Approccio semplificato formula semplificata della massa o Bethe-Weiszacker

E_A ≈ A^4/3 - a_sA^2/3 - a_c Z² A^-1/3 - a_z (A - 2Z)² A^-1 − δρ₀ = ρ₀ A^1/3

1.4 fm < ρ₀ < 1.25 fm

δ ∼ A^3/4E_vA³ termine di volume spiega la zona a pendenza costante di accrescimento E_A/A ≈ 0 MeV consente il volume bulk.

-a_sA^2/3 termine legato all’energia superficiale (α₂) a_v1s 15.5 MeV

-a_cZ^3/2A^2/3 termine coulombiano energia potenziale repulsiva a lungo raggio prevalente con il crescere dell’energia del legame a_sc = 0.7 MeV

(A - 2Z)²A^-1 termine di simmetria degli isospini, stabilità degli atomi dello stesso mass number N ~ Z, nuclide pari di N ≈ Z N↔, un termine predominante (α₂A^2/3) non più origini classica 0 z < 23 MeV

Il contributo dell’interazione residua di pairing da spiego a stabilità dei nuclei pari: per nuclei beta pari a a_p = a’ A^-3/4 α_p 12 MeV δ_p x 12 MeV

Con questa formula si possono valutare previsioni: dal punto di vista energetico compatendo nuclei oltre a reagenti e prodotti.

Sottrazione finale dei nucleoni, breve controllo ragione e carattere attrattivo.

E_α o num d’ nucleons d’essere dehove dehve, nucleoni possibile, a calcolo “deho dripline e d’ deho nucleari α’pistabile”a ↓a’ più stabili

E_α(Z,A) = [2m_p + N_m- N_nuc c²]→(3.7) E_n≠ =0 oppure δn_nuc =0->S_N | x | α ^x cost| x |α^{z a} cost| isotoni più stabile:- S_a N’= 2854 ³ E^A2/3A _1/13- Spiazzo ⊆Z-N

Couplings fino a c_n e α_g ^a area

S_N – E_Q(N) - E_Q(N-1)/_{N (N-1)} energia di separazioni

E_q(Z,A) = [2m_p +Nm- N_nuc c²]

E_SN+ cos⋀ ∅ _{- N}-drip time e, analogamente si trova αp-drip time

Modello “A Gas di Ferioni”

Introducendo gli interagenti tra le particelle e considerando due buche di potenziale, uno per ogni tipo di particella, possiamo identificare l’energia di Fermi (l’ultima particella occupato) dei due tipi di particelle, tenendo presente anche il principio di Pauli e trascurando la FNT parcla gli stati sono tutti occupati e collisionsi non sono possibili:

E_F(T=0) = ℏ m⁻^2/3 → E_T = 2m_n→ V = ℏ ²→ Valore medio dell’inioria di ogni nucleone ₃ ² ₅ ^{4 E3} E ⋀^1/3 _3/4 En =- mα∼