Fisica 2 Teoria + Centinaia di esercizi (Materiale completo per l'esame)

CAMPO ELETTRICO

1-Elettrostatica nel vuoto

Carica elettrica- legge di Coulomb, misura della carica elettrica- campo elettrostatico da carica puntiforme, misura del campo elettrico- campo elettrostatico prodotto da una distribuzione continua di carica (distribuzione lineare di carica e distribuzione di carica uniforme su una superficie)- linee di forza del campo elettrostatico; Lavoro della forza elettrica- potenziale elettrostatico,- energia potenziale elettrostatica;campo elettrostatico come gradiente del potenziale- conservatività del campo elettrostatico- superfici equipotenziali- rotore di un campo vettoriale- teorema di Stokes, applicazione al campo elettrostatico- il dipolo elettrico- potenziale di un sistema di cariche nell’approssimazione di dipolo; Legge di Gauss- flusso del campo elettrico- applicazioni e conseguenze della legge di Gauss- legge di Gauss in forma differenziale, divergenza di un campo vettoriale- equazione di Maxwell per l’elettrostatica,

2-Conduittori e campi elettrostatici

Campo elettrostatico e distribuzioni di carica nei conduttori- teorema di Coulombconduttori cavi, schermo elettrostatico- capacità in un conduttore isolato, unità di misura della capacità- sistemi di conduttori- condensatore sferico, cilindrico, pianosistemi di condensatori serie e parallelo- energia del campo elettrostatico- energia di un sistema di cariche puntiformi o continue- densità di energia elettrostatica

3-Corrente elettrica

Conduzione elettrica, corrente elettrica, unità di misura della corrente elettricavettore densità di corrente- legge di conservazione della carica, equazione di continuità, regime di corrente stazionaria- modello classico della conduzione elettrica, legge di Ohm- legge di Ohm per i conduttori metallici, resistenza elettrica, effetto Joule-- forza elettromotrice, legge di Ohm generalizzata- interpretazione microscopica della conducibilità elettrica-

+MOLTI ESERCIZI

Elettrostatica

Non essendoci interazioni o problemi dipendenti dal tempo, studiamo quindi il fenomeno elettrico statico. L’aggiunta della dipendenza dal tempo ci darà l'elettrodinamica.

L’elettrostatica lavora sulle cariche elettriche della materia; sappiamo che la materia è elettrica; in particolare che l’uomo conosce i casi fisici, sappiamo che l'uomo negli anni calcula la Forza Gravitazionale Universale. Nel ‘700 si ricerca un’altra forza di attrazione tra campi dotati di cariche elettriche, questo è Coulomb. Questo si comporta in maniera simile alla Forza Gravitazionale.

Forza di Coulomb

Consideriamo 2 cariche puntiformi. Consideriamo a massa puntiforme; una cariche elettrica concentrata in uno spazio di spazio (dimensionale) ammette alla formazione della legge di carica a distanza.

Si dimostra che in presenza di q₁, la carica q₂ è soggetta ad una certa forza di tipo elettrico ci rivela nella zona q₁; questa forza varia come l'inverso del quadrato della distanza r₁₂ in modulo.

La direzione della forza non quelle lungo la retta congiungente le 2 cariche. In quanto riguarda il verso; tra le linee 2 del film I separano due uomini in attrazione ma crescendo 2 cariche di segno uguali sussiste attrazione che ripulisce. Se reagirse numerico the prende informazioni sulle due cariche senza modificar il modulo che è definire direzione lungo. Se congiungente q₁e q₂ e inseriti stesso segno (conversi) respettivi cariche e vice.

Quindi ^F = ₁ ^{4πε₀ q₁ q₂} ,^r₂

Ho che:

_E = ^F/_Q

E' la carica di prova q, e F quella la forza modulo, il campo, all'aumentare di questo diminuisce il campo.

Una carica q generera' un campo se q > 0 altra carica. Annota un numero di cariche puntiformi disriveleri una linea e avvolta univoco dato dalle sente tipo di raggetti saranno in grado di traversare il campo elettrico, si serviva il campo sento ma è negativo calcolare F.

Dove il maggior e il minimo valore: F < sub>o netural nel risultato sotto E

Cos'è il campo isguagli rete alla carica Q.

È un concetto ,molto facile il campo opeso o prendendo dis rutastradi Q.

Ben compensando franca una carica positiva, diremo che dal nostro centro possiamo le liorne di campo li e una estrazione tu non sen abir alla nostro nodo e ne implementar nostro chiuso cosi e apreza e durata di campo elettrico e in implementario note output accriuscito e per genere di come è est è fato il compo e la uno e costamentaro di impostazione nel tempo.

• Se le carica puntiformi è redotrore sono tutte entranti
• Se le carica puntiformi è negatively rocure tutte entranti

_{Contrari Neutera}

Mi chiede quanta è il compo ad una certta distanza - col su uno certa distazioni.

Enu mni oscoutura piu è forte il campo ranche .E il o ² se riduce domne le linea de campo, maggiore il campo elettrico rende felocco in medio che il numri di linne da intrvolo a cena no do rappresentano dei 'intermodi.

Potenziale elettrico

Senza ripetere del Vettore del campo elettrico e molti complessi i, introdurremo una derivazione alternativa di fenomeni elettrici che fa un del concetto di potenziale: queste due osservazioni sono interscambiabili grazie ad una relazione matematica di cui ora.

Pensiamo del concetto di forze conservatrici. Se devo spostare il punto d’ordinamento delle forze da a a b lungo un percorso qualsiasi, annulliamo. Possiamo definire il lavoro ottenuto col movimento dell’applicazione delle forze da punto A a punto B: _A∫^B_rad F_e dr = U_A - U_B = -ΔU

Introducendo un un vettore di lunghezza infinitesima che porta nel punto e effettivamente tragitto conservati a lungo una dare a forze indipendenti dei percorsi: ci ammettiamo il lavoro lavoro se se il percorso è o il punto non somma a b gli estremi: nomolo forze conservatrici. E pertanto non introduce una funzione del percorso chiamato, energia internazionale. Tale da misuramento duro la questo derivati è data della differenza di energia potenziale tra il punto a e b. Se annoderemo il lavoro lungo una curva chiusa L=∫ F_el⋅d² = 0

Il punto di conservazione.

Dalla Fisica I no ch e le forze di motore centrale (nullomoto resti delle direzione e nelle moto omogenei) nomo forze conservatrici. Quando le forze di relivimento dipendenti e resti dalla direzione delle ingenti alle a forze sono conservatrice.

Rappresentare campi e linee

linee di forza

linee equipotenziali

le linee di forza sono di z ed entrano (

Le distanze si suppongono tenute fini. Rappresentare i tratti presi su linee di forza o traiettorie le curve equipotenziali che sono luoghi dei punti in cui la funzione potenziale ha lo stesso valore e molti prossimi come superficie equipotenziale. In prossimità delle cariche non devono esistere superfici, nel comportamento si deformano. Fatte linee ortogonali tra linee di flusso e curve equipotenziali. In non cond. questo non accade, le linee non si intersecano fermandosi con Θ = 90°, non si sono cose amplificate reclamiamo che se in E vi sono un gradiente ma una superficie equipotenziale l'integrale di linea E ed omocisti di tenore sono a lungo di superficie equipotenzializzata. Anche il potenziale insecchi di femmina non ci sono l'effettiva usura non si condizionano meccananza e rifletterà che in ogni punto E è dev notaformi (dalle superfici equipotenzializzate).

Calcolo Potenziale del Campo

Universale _∮A E ̅ ∙ ds ̅ = V_n - V_o consideriamo un campo elettrico in una certa regione dello spazio che i dominio due un insieme di linee di flusso che non parallizzo loro sono il c'è magnifiche di b forza generato in cariche elettriche non rompere norma discussioni ed informazioni, perché le linee sono equipotenziate e non l'innocenzia comunque queste sono equipotizzate il campo è uniforme.