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FISICA
12 CREDITI
CINEMATICA
Ramo che studia il moto dei corpi.
La velocità dipende dal sistema di riferimento, quello base è il cartesiano formato da 3 con x, y, z. La TRAETTORIA è l'insieme dei punti che il punto materiale percorre momento dopo momento.
Ogni punto è definito da un vettore, detto vettore posizione, che determina esattamente (i) punti in funzione del tempo. Il vettore posizione può essere rappresentato con vettori unitari.
x(t)i + y(t)j + z(t)k.
Nello spazio compaiono le funzioni operazionali:
x(t)
y(t)
z(t)
Poiché il punto materiale si sposta ogni intervallo di tempo, se dopo un certo t gli assegniamo una nuova posizione, il nuovo vettore posizione cambia di conseguenza.
Se dopo un certo t (intervallo di tempo) ci muoviamo, cambiando il sistema di riferimento:
n(t + Δt) - n(t)
Definisco allora in rapidi:
Δn / Δt vettore velocità media
Lo SPOSTAMENTO VETTORIALE dipende solo dalla posizione iniziale e da quella finale, non dalla variazione del tempo.
Un altro sistema di riferimento utilizzato sempre è quello curvilineo, poiché ha una sola dimensione e il valore quindi dipende dal percorso compiuto e può essere determinato con la VELOCITÀ MEDIA SCALARE:
Δs = velocità media
Δt = vettore scalare
s2(t) =
La velocità è scalare
V
v vettore, velocità istantanea
Quando la velocità è accelerata, è derivabile:
dv/dt =
Moto circolare uniforme
S(t1) = S0 + vt (t1 - t0) = S0 + ωm R (t1 - t0)
Moto circolare uniformemente accelerato
a = -ωR2 Γ cos(ωt) ax = dx/dt = ρν2/H
x(t1) = x0 + vx(t1 - t0) + 1/2 ax(t1 - t0)2
Esempio: Φ = Φ0 ω = 2 rad/s R = 3m ωc mod 1/2 t0 = 5 s
-ω(t1) = Φ0 + ω(t1 - t0)
V(t = ϕω(t1) < t0)
S(t1) = S0 + s(t1 - t0)
Alcuni casi (moto armonico)
X(t) = R cos(ωt) = R cos (ωt)
S(t) = R sin(ωt) = R sin(ωt)
Vx = dx/dt = -(u₀R) sin(ωt)
Vs = ds/dt
ax = d (x cos ωt)
dove ac = 2\(\omega\) x v (accelerazione di Coriolis)
per comete e due moti una rotazione (V) + un moto eletto rimane (VI)
Lemi: \(\vec{r}(t) = \vec{P}(t) + \vec{r}'(t)\)
\(\frac{d\vec{r}}{dt} = \frac{d\vec{P}}{dt} + \frac{d\vec{r}'}{dt}\)
\(\vec{v} = \vec{v}1 + \vec{v}R\)
Ampl.: a = \(\vec{a}'\)corteitar + \(\vec{a}\)'trasmar1
\(\frac{d\vec{v}}{dt} = \lim_{\Delta t \to 0} \frac{\Delta \vec{v}}{\Delta t}\)
\(\vec{a} = \vec{a}' + \vec{P}(\vec{c}) + \vec{v}(\vec{P})\)
Ampl.: \(\vec{a} = \vec{P}1 + \vec{P}_{2} + \vec{P}3 + \vec{P}4\) + \vec{P}5 + \vec{P}6\)
Quindi \([\vec{r}+P(t)]\)tk + o(__) o.a. di Coriolis.
Quindi i tipi di accelerazione sono:
- \(\vec{P}^{o} = \) accelerazione di attrazionamento radicale
- \(\vec{R}^{o} = \) accelerazione centriperta
- \(\vec{P}^{o} = \) accelerazione trasversal
- \(2\vec{P}^{o} = \) accelerazione di Coriolis
Immaginiamo una cassetta di primo: per θ = 0° poi θ ↑
θo = θo'
- m g = No + (legge x) m m o = Fn (legge y)
- (Ro, m g cos = θ) (legge x) Rn = m g sin θ (legge y)
No incapacità a cadere quando μ = μsRo oppure (riposizione) = Fn sin Ro condizione.Ampliando la situazione il limite di (Fy espolinazione negozio) belief = 0 però in angolo (1' da) situazionm g μ = γ M R = 0Ro = m g cos θ
μs = tgθ1
Un vettore di ho abbassato la cassetta per raggiungere la posizione limitefelice, che un altro pc fidato con iniziale a modulo messo questo puntouna situazione del tipo.m g = Fn sin θRo = m g cos θ
Si inizialmente si standard tenendo un angolo θ' ( θ' ) con cui a→, ma tuo velite. = Costante arbitrario 2, situazioni dinamica:m g m sin θ' Fo = 0Rt m g cop θ' fa un ricavo: μ = tgθ0 (adatto contorti)
Forza Resistente dell'Aria
F = lvl'
dove k = l/Vo lo ho stanco verso direzione d rforza resistiva in un fluido forma la funzione dell'aria.Fixiamo scriver - l'espressione l = f(2-k) g dt mo voi due detta in acale lo ho condotto - ss (grandezze)
Dunque da: (fix l) l Inci = unifombio difficile, dv v = ld dt→fx dt→ dv = k m f dt
w = η mly(η) = Vo lx
Immaginiamo un'accaduestra di st tratto li... al centro delle firme mg lv = 1/lRoma: vegetti (ox creato) dalla dx1 t di tip...
x = l0 lwx - dx = l x - l m g d integra t d g - 1 f(x)
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