Fisica 1

DINAMICA DI UN CORPO

Forze e contatti - Gli oggetti che vedi sono a contatto. Forze e distanze - Possono avere effetti.

Quando un aspetto su oggetti non vuoi in cerca Me ne hai mai visto un oggetto in assenza di forze?

Se applica le regole di un corpo in osserva. Le forze non resta in questi.

Focal esercit, el mot a oggett, tra l’oggett e conseguire i contatti.

Lasciati Se ferm in un triv, posal dire l’altura non e non lo decla inde indifferente non li porta gellio a insira de non e non do un copor in osser, gros explicati e forse. Elabora la legge d’inerzia.

Un corpo le non e soggetti a forse permane indefinitely nel suo stato queste e il moto rettilineo uniforme.

MISURAZIONE DI UNA FORZA

Eser mezzo nell’intervui, peri e il to nell’attivi della indivara memua le velar.

Uno posta e effetti dell’osero di equip peta e sottru il forz il corpo non e alle velocità una accelerazione nullo. Nel macchina un v. Una forse il corpo inde e calibrazione.

Il ferramenta e uno nella allegati de in che ricevusdest che esso invece le forse.

Dinamometro

Le note per spiegare la scala graduata e perpendicolare senza quelli con masse note di 1 kg.

Si spiega la misura la dimettra

F = 1 N

è la forza applicata questa è una ragazza massa in base all'accelerino 1 / 1 m.

Per trovarle è questa equivalente F = 2 N

sistema che la F deve sentarsi di 2 N, perciò ho 2 dati utilità 2 N in questa tensione ammetto in voglio misurare per determinare uno scalare misura.

Se prendiamo altri strumenti insieme e quindi una forza tale deduce delle masse in accelerano neppure è quella ricoperta nel strumento dura 2 N, superato che lo sforzo graduato è quello da 2 N.

Dovvero una forza è uno scalare metribile è concepita con m ?

l'oggetto vi cade avrà peso EF. Oggetti sull'oggetto

d = nulla. In analitica carico di 2 fogli. North

Il (non) personale ⇒ Il . davanti

Guaietti non si verrà tra. Ho di oggetti

Metodo per avere un

Alfa = 2√ accelerare ma vuole model velocity

Nota n come α. To me porcare tratti carru. Nivel

Per uscire?

L'approutils per .

Traiettoria

Relata tra oggetti muoveremo. ω. Scelata

lungo le trachite

Umetto tra oggetti

Umetto terg UI

Saltatia UR = Δ . .

Fattori

Altra α;

Quello fra le facce oggetti e muoverà in base

recti monte tra di astute vis da

ISTATO PIQSL A ARPATH.

α

F₁ = F_tx

F₁ ≤ f_{t max}

x" { Fcosθ − F₁ = mx₀N" = mg + Fsinθ = my₀Supponiamo che l'oggetto non decolli:{F₁ = FcosθN" = mg + Fsinθ}

Forza sollecito in moto... sempre dovuto parallelo al piano non opposto al moto

Fd = μ₁N Ξ tali che interfaccia della velocità

L'attr. fd non rimane legata a versa della forzaè solamente legata della direzione della velocità

proiezione

Fd

Se verso il motoreverso la representazione

In tale

μ_d

DINAMICA DEL MOTO CURVILINEO

Quali sono le cause di queste accelerazioni?

Vi è la forza di attrito laterale, dovuta

all'effetto delle ruote nell'asfalto.

La forza che sostenta il provoso avviene

non statico, la quale è laterale.

l'attrito che si esercita lateralmente è un

attrito STATICO (quello di quando la ruota è

VOLVENTE)

L'attrito è tale perché impedisce il punto di

contatto della ruota col suolo di

scivolare solo in condizioni

ESEMPIO:

statico con attrito laterale (es. strisciata).

l'angolo che prosegue della

curva

= (x_zȋ_z + x_zȋ_z + x_zȋ_z ) . (b_xȋ_x + b_yȋ_y + b_zȋ_z)

= xȋ_xȋ_x + ȋ_xx_zȋ_z + xȋŷȋ_y + ȋ_xx_zȋŷȋ_y + ȋŷȋ_z + x_zȋ_zȋ_x + ȋŷȋ_zȋ_x + xȋ_zȋ_zȋ_y + ȋ_yx_zȋŷȋ_y + xȋȋ_zȋ_zȋx + ȋห่งȋ_zȋ_z =

= [xȋx_zȋ_x] [xȋŷ_zȋ_y] (xȋ) + [xȋ_zȋx_zȋŷȋ_z ) (ȋȋx[ȋ) (ȋȋy) (ȋȋŷȋ_x ] [ȋ_xȋ_x) +

= xȋxȋ(ȋŷȋȋxȋxȋx(җᵃч)ȋ_x) ȋ_zȋȋx) ) + xȋȋȋȋ\x)๊ะȋȋух(چถ)

ȋȋȋ촀ȋȋȋȋȋȋȋȋȋȋȋȋȋ(ȋȋȋȋ_xȋȋȋȋ)ȋȋȋȋȋȋȋ䚣

= ȋ_x + xȋ

ȋȋȋȋȋȋȋȋȋȋȋȋ_xx

= ȋ_xxȋȋȋ

ȋȋȋȋȋȋȋȋȋȋȋȋȋȋ_Zȋȋȋȋȋȋȋȋȋȋȋȋȋȋȋ

Oltre la seconda legge di Newton:

F = m * ḧ

I punti i ᵗᵘᵗᵗi gli contatti.

z non ᵘˡ la relativa prova omma deli rip ℨ od gn

du

Ⅶ

m; F (ᵘḧ̄, ᵘᵀ‹, t); Ẽ₀, ꬶi ^⁰_₀ Applicat Newton pre

predire di tol del cop.

du

Ĝḧ *

Sed a gli lo

∑_Fx =

⟶F + P_//

F_ο > 0

P_ο < 0

(vedi le condizioni Px)

F = 20 N

δ = 30°

d = 0,500 m

U_f = ?

l = ?

Forze conservative: DEFINIZIONI + DIM

Una forza si dice conservativa se

• ∮_A^B F · dl = 0

Altro Def. [2]

Una forza è conservata quando il lavoro della forza compiuto per andare da un punto a un punto a tempo quindi lungo un cammino chiuso è uguale a zero.

∮ F · dl = 0 ∀

Si dimostra che la (1) e la (2) sono equivalenti, una implica l'altra.

Energia potenziale gravitazionale:

U_g(A) = ∫Pdz

= -mg[z₀ - h]

= mgh

Ponendo il punto di riferimento "0" dove U₀ è nullo

B - pone U = 0 da dove

U_g = mgh

Energia potenziale elastica:

U_k(A) = ?

0 - put in a hole (a maggior ragione)

U_K(A) = ∫Fdz = -1/2k[x₂^o - x_A²]

U_K = 1/2kx²

Teorema di conservazione dell'energia

∑F_c = ΔK = k_F - k_i

∑F_c = -ΔU^Fc = ΔU^g

∑F_i:

• ΔU^g = -ΔU₂ = mgh₁ - h₂
• ΔE - ΔU₂
• U_K = U_K + U_F

E_nc = ΔK

La potenza è legata con la durata e con la rapidità con le quali si compie un lavoro.

\[\overline{P} = \frac{L}{\Delta t}\]

\[\frac{J}{s} = W\]

\[P = \lim_{{\Delta t \to 0}} \frac{L}{\Delta t} = \frac{d}{dt}L = \frac{d}{dt} (\vec{F} \cdot d\vec{s}) = \vec{F} \cdot \vec{v}\]