Appunti schematizzati di Laboratorio di Chimica fisica 1 - parte 3

passando al caso reale del CORPO NERO sorgente IR.

emette un numero elevatissimo di frequenze contemporaneamente

quando lo spostamento è zero su tutte le frequenze sono in fase a picco massimo

appena lo specchio si allontana le frequenze iniziano a spaziarsi in modi diversi, il che rende irregolare anche l'interferogramma decrescendo progressivamente distribuzione.

la relazione esiste per l'intensità di una sorgente monocromatica ed è modificata

non misuriamo I(δ) ma per lo spettro IR vogliamo ricavare B(σ)

operazione anti-trasformata

B(σ) = _{∫^∞-∞ I(δ) cos σxυδ dδ}

QUESTO È LO SPETTRO IR

si ricorda che σ I è detta la risolvere

per ottenere una risoluzione più alta è necessario che lo specchio mobile compia una corsa più lunga.

La capacità di risolvere due frequenze dipende dalla capacità di osservare il fenomeno di battimento e le frequenze sono simili le loro onde di interferenza impiegano molto tempo prima di finire fuori fase. se lo specchio si ferma troppo presto non si vede la differenza tra le due onde e le trasforma in un unico e non due

se δ = 10 cm Δσ = 0.4 cm^-1

se δ = 100 cm Δσ = 0.04 cm^-1

ESSERE INIZIO

consideriamo una sorgente composta da 2 frequenze simile • → |

il fenomeno del battimento

per poter risolvere le due righe lo specchio deve muoversi per un tratto t sufficiente a mostrare un ciclo completo del battimento

si ripete una differenza tra le frequenze di δ = 1 / Δσ

per poter distinguere le due frequenze vere da 3

passando al caso reale del corpo nero sorgente IR,

emette un numero elevatissimo di frequenze contemporaneamente

quando lo spostamento è

tocco o tutte le frequenze

sono in fase è picco massimo

poichè lo specchio si allontana

le frequenze iniziano a spostarsi

in modi diversi, viene meno predicibilità

e l'interferenza diviene progressivamente distruttiva

la relazione vista per l'intensità di una

sorgente monocromatica ora modificata

non misuriamo I(δ) ma per lo spettro IR

vogliamo ricavare B(ω)

B(ω)₌∫ I(δ) cos ωτδ dδ

(questo è lo spettro IR)

Per ottenere una risoluzione più alta è necessario che lo specchio mobile compia una corsa più lunga.

La capacità di risolvere due frequenze dipende dalla capacità di osservare il fenomeno di battimento, e le frequenze sono simili le loro onde di interferenza impiegano molto tempo prima di finire fuori fase. Se lo specchio si ferma troppo presto non si vede la differenza tra le due onde e le trasla ed restituisce un picco unico e non due

per diminuare δ_ò dipende sia da δ

per poter risolvere le due righe lo specchio

può muoversi per un tratto è sufficiente a

mostrare un ciclo completato del battimento

si riposa una differenza tra le frequenze di

Δʋ= ʋ₁

40 31 3

cerchiamo l'ANTITRASFORMATA

B(s) = ∫ I (δ) cos sπδ dδ

il limite di integrazione sono -∞ e +∞ impossibile avere e -∞

FUNZIONE DI APPROSSIMAZIONE

strumento matematico che moltiplica l'anticorgramma per una funzione che vale 1 nel cammino dello spettro e che vale vicino accanto il cammino dello spettro

l'affetto dell'applicazione dello spettro è una CONVOLUZIONE

consiste nel prendere un punto della prima funzione e moltiplicare il valore della funzione, e fa per le pese integrando → è una somma pesata.

spettro reale e funzione di approssimazione

se sono molto diverse si sommuovra rumori si ottiene molto la forma

così è possibile ottenere tra -∞ e +∞ senza togliere l'utilità di come distrazioni nello spettro ed è l'unico modo con cui si può trasformare l'anticorgramma lo in uno spettro

BOXCAR

la convoluzione trasforma la riga spettrale in una funzione sinc (con lobi secondari)

ρ (β), 2Δsinc(mβ)

ρ=∫d

TRIANGOLARE

riduce gradualmente l'intensità dell'anticorgramma man mano che lo spettro si allontana dal centro

BUONA QUALITÀ SPETTRALE MASSIMA RISOLUZIONE

LINEA DI BASE PIATTA

onda molto più larga diminuire la risoluzione

Spettroscopia elettronica

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