Formulario di Fisica

IDU

DEK DEm

DU DEK =

=

+

= - dEm SISt

Sist o .

. =

Ek W -DVAB

F-Ekin Uin-Uf DEK

= =

isolato dt non AB

, , NC

(EK

Isolato (UB-Va) WAB

a)

Ek + =

Ek -

Ek Un B

Uf , ,

+ +

=

F in

, , NC

(tk (Ek WAB

Va)

UB)

- - + a+ =

-

B

, ,

Em -

Em

F = in

, , NC

AEM WAB

=

costp -

Potenza-POW =

I Se f

W =

Dinamica dei punti materiali

Quantità di mm

moto [kgm

me

= =

cost

12

=*

Fris

Se 0 =

=

=

rin

di

centro mir

massa M +OT Formi Quantit

= P

Er P

del

Velocità Mir

ch =

di

- moto

M TOT del

Rot CM

1 cm daro e cos

Se cost

Moto

(Mrm

del

accelerazione -e

Fext

Sot

impulsiva [N

Forza S

.

-

dell'impulso Prin 1

Ar

Teorema = = in

4

=o cost

isolato quindi

sistema

per inf

isolatoPFin-Pin

sistema

J non

per

o

= della

Urti fe di moto

quantità

o

se conservazione

= o

Sistema

Isolato

anelastico appiccicati

DEKEO-2 corpi rimangono

e

o

elastico Ek collidono

Ek 2 corpi

Dekeu = =

e

o Fin in

, ,

F di P

vettore posizione

=

[Fn con

angolare =

Momento di

di p

quantità

vettore moto

ovvero/la-sens

di En

= %

forza

Momento una = torna

imm

del angolare

momento

Teorema risult momento

del

Se angolare

conservazione

del punto materiale

+

dati For

cr

in'o

Siano sistemi

2 l'altro

- nel

origine con

uno =

con origine

e

, +

= Ex

- Ernto Ek Ex

di Koening

teorema di =

Koening +

teorema

↳ 2 : ar

- ,

Imomento -

associata

della - ↓

quantita Lenergia del

cinetica Ek del

Ek sistema

di del sistema e

moto Sistema

momento Vista

angolare

angolar al

momento Vista

lo

da 0")

: dal

ca

Vista M

Dinamica del corpo rigido

~

Sensità

dm

4

lineare = de

1D Om

superficie O

= OS

2D dm

volme S = d

3D [Kgm2]

Sr2dm Sx y2)dV

d'inerzia Iz

Momento =

= + mo

Iz

degli paralleli In +

Teorema =

assi

degli perpendicolar Iyy

Ixx

Teorema +

Izz

assi > =

di inerzia

Momenti : emm

disco

pieroizfemm Iz =

piero

Anello- Anello-diaferra disco

Mr2

Iz

- =

& & S

S

t / /

↓

Asta

Asta 3 mr2

Stera-

>

I 1

Iz m22 Iz

=

- =

3

E

I

I

Energia cinetica di rigido Ina

=

rotazione Ek

corpo in

un St05 =

[i Izd =

Potenza-p

= Lavoro-

oss =

. rotolamento ha

puro punto (ci deve attritol

istantaneo

di contatto

-- v=o essere

Er = w

mu

RC Ev +I

=

RW

AXcm =

RAS

= I rotazione

Traslazione

Rext

rigido equilibrio se u

Corpo

Oss in =

:

. Yext O

=

Fluidi

- =

S di Pascale

Densità M principio immerso in

un corpo avrà la

liquido stessa

un punto

pressione in ogni .

SF

E PA

P W

+

-

Pressione = =

= -

Pu Py

Pz

Pz

Pi

Pi =

=

=

v

Pa

Pmimahmax la

99h >

-

Stevino-P(h) La

di Po

Legge varia con

> pressione

+

= - profondità l'altezza

o con

Pressione h

P >

-Pmax

atmosferica Bh 0

=

-

S(A Ah) mg

di Archimede Scorpo

= se = galleggia

Principio Corpo

. f

F V

Lafferma che immerso

corpo

un fluido

parzialmente

totalmente in un

o ,

basso

dal l'alto,

spinta

riceve pari

verso

una

liquido

del

al spostato)

peso Fa

Pz

Idraulica F

P

presa = =

> e

- ,

, Az

A , La presa idraulica

=EF=

stevino

=> P

per permette di

, applicare una forza

di da

Az

=

cost

V A

v = =

= piccola per

.

.. trasmettere una

Fzdz

Fid =

w Wa

=

, più grande.

Lavoro

Scust nello At

stesso

+

attraversano sono

che

volumi 2 sezioni

>I

= -

Q

portata - uguali . Par

↓

Sk

+

gr g9z

y9z

= p +

=

P

di +

Legge Bernoulli + , Pmax

"Er quando

energia

pressione 0

Potenziale v =

h

liquido l'aria

ad contatto

altezza

comunicanti-a stessa

vasi con

una a

, ,

hanno la stessa pressione .

Es

P2 Py

Pi In P Py

Py

P2 =

= =

, del fluido

di velocità di

la flusso

ventura calcolare

permette

Tubo mi

d

di un

- condotto

in una

portata

della

E - conservazione

Sar

S v =

,

, 9

, +z

+ P2 di Bernoulli

legge

P v =

,

Termodinamica

Universo

ambiente Equilibrio termodinamico termodinamiche

* costanti

coordinate

-

Sistema PARETE ADIABATICA

termodinamici separati

* sistemi

2 vicenda

(non influenzano

si a

PARETE DIATERMICA

(si influenzano vicenda

a

lineare

Dilatazione termica Alzat

- bl

= = LAT

· BATAV

volume Enunciato di Kelvin-Planck

BVAT

=

v = -Non posso trasformare

tutto il calore in lavoro, c’è

sempre un calore assorbito

[]

termica - c

capacità = e un calore ceduto.

Enunciato di Clausius

È impossibile fare una

specifico M

calore Q

= =

-( macchina che va da

freddo verso caldo.

1 fasel

latente di

(quando

calore -Q cambio

c'è

m un

= di

enunciato

=

Termodinamica - principio solo QA

AV Q-W2 Q

7 Que Kelvin-planck"

- =

= non freddo

E da

↳ caldo

macchina che va a

o Clausius"

enunciato

=

L'equazione di perfetti

stato PV

i ART

per gas - =

SPOV

Lavoro-w = del conduzione =

calore Il A

Trasmissione P

-n 2) convenzione

ALT-TO)

== Newton

P di

legge

3) irraggiamento

: emissività

PEA E = stefan

di

costante =

= S

-

5 67 16

.

,

trasformazioni (T

Tipi Disoterma

di cost)

=

- - U Q-w

= SARTRT

SP

NCQ-WQ =. Q =

= (

nRTIn

=Q =

②

socora(V cost)

=

Q

V w

= -

SPOV =Q ncudT

=0 u -Q =

=

Yost cost

V Vz

oss. = =

,

P PzVz ARTz

MRT

V = e =

, ,

,

V ART

MRT V =

= , e

, P ma

=

& isobara (p cost)

=

U W

Q

= -

R Cv

<p

= - Q-w

MCudT =

NCudT NCpOT-POL

=

Oss P cost

P2 =

=

,

. Pi PC

R =

= e

ma

=N

Pl =

0

= & adiabatica 0)

(Q irreversibile/reversibile

--

=

Q-w

V = P

1 Vi -PeVal

W = ,

O 1

-

⑳

-w

V = reversibile (0

(0 1)

-" -

T TzV

v =

, ,

, PaVa

,

P v =

,

I cicli termodinamici quindi QW

Trasformazioni ad

cicliche da 0

DV

A =

torno

Parto A

- e prendiamo

lavoro

positivo calore

produrre

per

-

=

MACCHINA TERMICA- Se esce

(ciclo senso

in

Orario)

Tz basso

il

dall'alto

calore verso

-

Qz T23T

- ,

M => W + introduciamo

vogliamo produrre percio

lavoro

cesces -

Q , sistema

nel

calore

Ti lavoro dobbiamo

che

Ciò

n w QA Q

+

= = ottenere

Pagare per

Qa assorbito

Qa Calore lavoro)

-efficienza" funzionare

negativo

FRIGORIFEROW lavoro

richiede

MACCHINA -

= per

entra

Se

(ciclo senso

in

antiorario)

Tz dal basso

calore l'alto

verso

- T23T

- i

M W

= - calore nell'ambiente

mettere

vogliamo

central -

Ti =Q Q

A

Cop = Q Q

+

prestazione"

-coefficiente di

Macchina termica

1 adiabatiche isoterme

MACCHINA CARNOT-2 2

DI e

P QA

A ↓ B un'espansione

labbiamo

Tz fredda

Temperatura

>

-

1 T

n

=

a Nc1

= ,

- =

-

2 T2 Temperatura Calda

>

D Ti labbiamo compressione

una

< V

C isoterme

2

2

2 CICLO

: isocore

DI STIRLING - e

P A di

Q Qu opposto

uguali

Oss. sono segno

ma

GA e

B

↳ + perciò

2 Qu

annullano Qz

=

si = -

Qua Q2

# sarà di

Us tra

Ug perctie

. # minore

-

at =

Ti

c ho termine pur

un

in mus in

V

C denominatore

al (motore

adiabatiche 4 tempi

3 2

(BENZINA)

CICLO isocore

2

: a

e

OTTO *

-

P A B

S Ug 1-1 h

1 IB

= =

-

Q TA

-

Q c l'accensione

è tramite

indotta

l'esplosione

-

D [ della

& candela

V

C

adiatatiche

Y-CICIO 11socora isobara

1

DIESEL-D2 e

,

P (TB-Tc)

WD pistune del

1 limite

spinge il

A al

quasi

-

=

in -

· del pistone

stesso

volume scambiando

(TA

& TD) ,

-

Qc calore reversibile l'esterno

> non

- con ,

quindi scatenando

C e l'accensione

V

C candela

la

senza .

Entropia =

AS

Entropia-

PIANO TS

(Temperatural

T Carnot-2

di =

Ciclo Isoterme DS

M

Tz---AOh 2

adiabatiche

↑ 2 0

-AS =

Chiamano

(nel piano si

daz !

T =

T Isuentropichel

S(entropia

Si (

)(i) 1

I I

=

Ti)

S

N w = -

= -

= , T2

& (S)Tz

A DSambiente

Sunivers AS

A + sistema

T mc

( mcin

AS

oss = =

=

.

Entropia perfetti

i gas

per

dQ t