Riassunto Fisica Tecnica - Macchine e sistemi energetici

Name: Riassunto Fisica Tecnica - Macchine e sistemi energetici
Rating: 3.0 (1 reviews)
Author: feder3

Revisionato il 05/09/2026

di feder3

Publisher

Vota 3,0/5 (1)

Contenuto verificato e approvato dal Team di Esperti di Skuola.net

Appunti di macchine e sistemi energetici basati su appunti personali del publisher presi alle lezioni del prof. Borghi e del Prof Cantore dell’università degli Studi di Modena e …

Esame Macchine e sistemi energetici

Facoltà Ingegneria

Dal corso del Prof. Borghi Massimo

Università Università degli Studi di Modena e Reggio Emilia

A.A. 2018-2019

130 pagine

1 download

Appunto

Scarica

Estratto del documento

Ripasso fisica tecnica 1° principio

Sistema chiuso

Sistema chiuso non scambia massa

du + cdc + gdz = dq - dℓ

du = dq - pdv - dR

cdc + gdz = pdv + dR = -dℓ

Sistema aperto

Sistema aperto

dh + cdc + gdz = dq - dℓ

dh = dℓ + pdv + vdp

cdc + gdz + vdp + dR = -dℓ

Ipotesi fluido incomprimibile perfetto

Ipotesi fluido incomprimibile perfetto

cdc + gdz + vdp

c₂ - c₁ + g(z₂ - z₁) + P₂ - P₁ = 0

Lavoro

dL_sc = pdv

dL_sa = vdp

Entropia

dS = dq + dR

dS_rev = ^dq/_ℓ

Calore specifico

dq = ^c/_dt

du = dq - pdv

Ripasso fisica tecnica 1^o principio

Sistema chiuso

Sistema chiuso non scambia massa

du + cdc + gdz = dq - d_l

du = dq - pdv + dR

cdc + gdz = pdv + dR = -d_e

Sistema aperto

Sistema aperto

dh + cdc + gdz = dq - d_e ← Forma termica

dq = d_u + pdv + dR

dh = d_u + pdv + vdp

cdc + gdz + vdp + dR = -d_e ← Forma meccanica

Ipotesi fluido incomprimibile perfetto

Ipotesi fluido incomprimibile perfetto che non scambia lavoro

cdc + gdz + ₁/²v² = ₁/²v²₀∫ integrale

C₂ - C₁ + g(z₂ + z₁) + P₂ - P₁/^ρ = 0

Eq Bernoullin

B: quote di dq e d_l rapportate alla massa infinitesima che attraversa il volume di controllo

Lavoro

dL_sc = pdv

dL_sa = vdp

Entropia

dS = dq + dR

dS_rev = dq/d → Adiabatica reversibile = isoentropica

Calore specifico

dq = cdt

du = dq - pdv → isocoro du = dq = c_vdt

dh = du + pdv + vdp

dL = tsd_α + vdp

Gas perfetto

Gas perfetto

pv = RT

R = R₀

p = R T

u = u(t) questo se i_variabili di_stato sono cost → Isoterma = isobarica

pv = RT differenziato

pdv + vdp = Rdt

dh = du + pdv + vdp

dh - du = Rdt

R = dT dwdt dt cp = crT

Trasformazioni

Trasformazioni p vⁿ = cost politropica → p^1-n / p^n-2 + cost T^m-2 = cost

h = 0 p = cost ***** dq = ds = cpdT dt = pdv

lnQ = ^s Q₀ ^cp QT = ~ io e Q₀ ers = cost Isocora dq - Tds = cpdT T - T₀e A_s cr<cp + ripida delle

***** n = 1 Isoterma n = k = ^cr cp isoentropica T T n = ∞ isocora n = 0 isobara

n = ∞ Isocora

n = 1 Isoterma

n = 0 Isobara

n = k = ^cr Isoentropia^cp

n = k Isobara sullo anello per riconettere orizzontale quindi equilivale in ogni punto

Espansione in turbina

Espansione in turbina

L_r = h₁ - h₂ = ∫dp + R_xz
L_is = h₁ - h_2is = ∫sdp
Q_c = h₃ - h₂ + Q_e = - ∫vdph_s - h₂ + Q_e = h₃ - h₂ + R_xz = - ∫vdp

Ipotesi gas ideale

Ipotesi gas ideale

L_r = h₁ - h₂ = C_p(T₁ - T₂) = A ∫vdp

L_is = h₁ - h_2is = C_p(T₁ - T_2is) = A ∫vdp

L_c = h₃ - h₂ + Q_e = L_s + ΔA_23is - L_s + L_rec

Rendimento isentropico

Rendimento isentropico

η_is = L_r / L_is

Rendimento politropico

Rendimento politropico

η_p = L_r / Q_c → η_p ≤ η_is

R = xz → Perdita

Lavoro recuperato perché fluido si scalda

L_is = C_p (T₁ - T_2is

Anteprima

Vedrai una selezione di 10 pagine su 130