Riassunto Fisica generale

Moto Rettilineo Uniforme

^r₂ → nostro posizionamento ^v_m = Δ→/Δt velocità media (passo non so niente di quello che e' successo tra inizi e fine) Per trovare la velocità istantanea faccio la derivata prima ^{dr2/dt = vettore tangente alla traiettoria nel punto in cui considero Supponendo di conoscere r₂(t) posso trovare Ξ(t) risolvendo l'eq. differenziale per trovare la legge oraria => x(t) = x(t₀) + v_ox . t posizione iniziale tra velocità iniziale}

Moto Uniformemente Accelerato

y(t) = x₀ + v₀t + 1/2 at² legge oraria v(t) = dx/dt = v_ox + a₀t L₀ e' quando eliminare la dipendenza del tempo L ...... v=±√v_i²+2c_o(x-x_o)

Moto Uniformemente Accelerato in Due Dimensioni

Quando velocita' e accelerazione non sono parallele, o antiparallele, ad esmpia moto del proiettile ^r₂ → ^v₀ → ^a₀→ assi' avviene tempo nel piano { x(t) = x₀ + v_0xt y(t) = y₀ + v_0yt + 1/2 a_yt z(t) = c₀ } Legge oraria accelerazione solo lungo asse y, velocita' lungo x e y.

Moto Circolare Uniforme

Avviene su una circonferenza, quindi in un piano.

v è sempre perpendicolare tra loro, ed è perpendicolare a r.

L'accelerazione punta verso il centro della circonferenza.

a accelerazione centripeta, punta verso il centro della circonferenza, per r non costante a_c è costante.

Formule

v_c = Δr

• T = _2π
• f_t = ¹/_T
• θ

θ(t) = ωt + θ₀ Legge oraria.

Moto Oscillatorio Armonico

x(t) e y(t) definiscono le posizioni dei punti che si muovono sull'asse, quindi sono in un grafico verso l'origine.

• x(t) = rcosθ = x_cos(wt + θ₀)
• y(t) = rsinθ = xsine(wt + θ₀)

v_r = ^dx/_dt   v_y = ^dy/_dt

ω = ^dv_x/_dt  ^dv_y/_dt

Legge di Poicar.

• caso m1=m2

α=0 perché α= (m2-m1) g / m1+m2 = 0 e m1-m2 = 0 t= 2m1²g / 2m1 = mg

• caso m2>>m1

α=(m2-m1)g / m1+m2 però trascuriamo m1 allora α = mg / m2 => g.

t = 2m1 m2 g / m1+m2

t -> 0.

Tensione del filo che regge il sistema

nodo

∑f

N-2t=0 ⇒ N=2t N=2 2m1 m2 g / m1+m2 = 4m1m2g / m1+m2 = N

Attrito radente

L'attrito è una forza che mi oppone al moto

c'è una tipo di attrito radente

Attrito radente statico

|-fs| ≤ |-n|

Se il corpo non si muove F = -F s ⇒ F tot = 0 ⇒ α ≥ 0

α constante=0

|F s| = u |N|

coefficient di attrito statico

d'incocio dell'oggetto

Attrito radente dinamico

α costante=0

|Fd| = ud |N|

un coefficient d'attrito dinamic

Fd = -ud |N|

a parità di superfici denomina sempre opposto alla direzione del moto

Attrito viscoso

moto in presenza di forze restituente proporzionali alla velocità

coeff.attrito viscoso

vde per il corpi respiri b > c contante positiva

v(t + t0 +v0) e-b / m t-1

m g + b v

mg - b

m dv / dt = mg - bv

v|0+

m g / b - c t + 1e-m d / dt

^dt _{m / b g - v}

^dv _t0^(m/b) | dt + c

log(b-mv) = -b t / m + t c

Energia Cinematica Rotazionale

Energia cinetica di una particella e di un corpo: E_ki = ¹/₂ m_i v_i²

Allora se la somma turra torna l'energia cinetica complessiva

    Σ_i x_i = I     Momento di inerzia rispetto all'asse di rotazione

                    E_K = ^I/₂ w² (nell'undo )

                                    Energia cinetica rotazionale

Momento di Inerzia (per volumi)

I = ∫ r² dV

    Momento di inerzia cilindro semipieno

I = ¹/₂ M (R₁² +2L²)

    Momento di inerzia sfera piena

I = ²/₅ M R²

Momento di Inerzia (per superfici)

I = ∫ r² dσ

Momento di inerzia sfera vuota

I = ²/₃ M R²

Momento di Inerzia (per linee)

I_e = ∫ r² dΛ

    Momento di inerzia bacchetta un uso esterno

I = ¹/₃ M L²

    Momento di inerzia di un bacchetta una rota

I = M R²

• R si avvicina a S, si ferma

Principio di Huygens-Fresnel

Immaginando un fronte d’onda S e relazioni come evolve

Fattore di obliquità

Legge di riflessione

Il fenomeno della riflessione si realizza quando un’onda colpisce una superficie riflettente.

• Ξ_i = angolo di incidenza = angolo tra il raggio incidente e la normale al punto di incidenza
• Ξ_r = angolo di riflessione = angolo tra il raggio riflesso e la normale alla superficie nel punto di incidenza

Ξ_i = Ξ_r

Legge di rifrazione

1. Da A partono fronti d’onda nello spazio 1 e nello spazio 2 dopo un Dt(μs) che nell’A con N₂ inferiore.
2. In t ancora non è partito nulla, avrà un fronte d’onda continuo allo stesso modo se t₀.

Legge di Snell