FISICA 2
CAMPO ELETTROSTATICO
LEGGE DI COULOMB
F = 1/4πε₀ q₁q₂/r²
vale per cariche puntiformi nel vuoto.
ε₀ = 8.854 · 10-12 C2 / Nm2
CAMPO ELETTROSTATICO
E = F/q₀
con q₀ carico di prova (sonda)
quindi E = 1/4πε₀ q/r²
se non siamo nel vuoto
Le linee di campo partono da + e terminano in -
- con più cariche E = ΣF/q somma discreta
- con distribuzione continua → integrale
L3 densità volumica
ρ = dq/dV → volume
si scrive come infinitesime
dE = 1/4πε₀ ρ dV/r²
e si integra sul volume (TRIPLO)
E = ∫V 1/4πε₀ ρ/r² dV
[ Integrale superficie (DOPPIO)per densità superficialeIntegrale di lineaper densità lineare ]
POTENZIALE
così come F = -∇Ue
e W = ∫AB -F · ds = Ue(A) - Ue(B)
anche W/q = ∫AB E ds = q / 4πε₀ ( 1/rA - 1/rB ) = V(A) - V(B)
∆Ue
lavoro per ogni unità di caricadislivello elettrostatico
FISICA 2
CAMPO ELETTROSTATICO
LEGGE DI COULOMB
F = 1⁄4πε0 q1q2⁄r2
8.854 × 10-12 c2⁄N m2
vale per cariche puntiformi nel vuoto
CAMPO ELETTROSTATICO
E = F⁄q0
con q0 carico di prova (sonda)
quindi E = 1⁄4πε0 q⁄r2
se non siamo nel vuoto
Le linee di campo partono da + e terminano in -
- con più cariche E = ΣF⁄q somma discreta
- con distribuzione continua → integrale
ρ densità volumica
ρ = dq⁄dV = volume
si scrive come infinitesime
dE = 1⁄4πε0 ρdV⁄r2 e si integra sul volume (TRIPLO)
E = 1⁄4πε0 ∫V ρ⁄r2 dV
Integrale superficiale (DOPPIO) per densità superficiale
Integrale di linea per densità lineare
POTENZIALE
così come F = -∇Ue e W - ∫F ⋅ ds = Ue(A) − Ue(B)
anche
W ⁄ q = ∫BA &sup>ds⁄4πε0 = V(A) - V(B)
ΔUe dislivello elettrostatico
lavoro per ogni unità di carica
per portare ∞ w V(A) - V(∞)
∞ dimostrare
w/q = V(A) - V(∞)
V(A) = ∫∞A F · ds/q
SUPERFICI EQUIPOTENZIALI
anche per il potenziale → sovrapp. effetti (somma discreta o integrale)
V = 1/(4πε0) ∫ ρ/r dV
energia potenziale
Ue = qV
energia meccanica (CONSERVAZIONE)
Em = Ek + Ue
= ½mv² + qV
possono essere Δ
DIPOLO ELETTROSTATICO
due cariche uguali e opposte tenute a distanza (fissa) d
MOMENTO DI DIPOLO p̄ = q · d̄ [C·m]
POTENZIALE DEL DIPOLO V(P) = (p̄·Ûr)/(4πε0r²)
il quadrato compreso la lunghezza d in p̄
CAMPO DEL DIPOLO E(P) = [p̄/(4πε0r³)] [2cosθÛx + sinθÛθ]
anche il cubo compreso p̄ = qd3
AZIONI MECCANICHE SU UN DIPOLO
momento meccanico a cui è sottoposto in un campo Ē :
Mo = p̄ x Ē = pE sinθ
cos(θo) se lo applichi tu
wx = ∫ Mo dθ = pE cosθo-pE cosθo
Ue = -p̄ · Ē
In caso di campi non uni
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Recensioni
Ottimi appunti con tutti i concetti fondamentali per preparare l'esame
ottimi appunti
Ottimi appunti, ben ordinati
Accedi a tutti gli appunti
Tutor AI: studia meglio e in meno tempo
