Pesi molecolari

Pesi molecolari

1. costituite dalla ripetizione di piccole unità concentrato tramite legami covalenti
2. peso molecolare elevato
3. presentano una distribuzione dei pesi molecolari lunghi ed elevati

Esempio:

• etilene CH₂=CH₂ → polietilene [-CH₂-CH₂-]n

Una molecola può essere definita macromolecola → peso molecolare

I polimeri hanno catena di lunghezza elevata

Ingenerano polimerizzazione a catena ionica

Distribuzione dei pesi molecolari

Mediamente occupano un valore medio di pesi molecolari

Influenza del peso molecolare sulle proprietà

Numero di carboni basso → gas

Numero di carboni elevato → solidi

Adesivi, più plastici

Ex (H₂C)₄ (CH₂)₄ (CH₃)₂

Distribuzione sulle lunghezze

Grado di polimerizzazione medio ➔ numero medio del polimero

Peso molecolare medio ➔

→ polimero

Esempio:

Si parte da 100 monomeri e alla fine del processo di polimerizzazione si ottengono 5 catene con polimeri formate.

Esempio molecola: il monomero è 20

Se ogni unità: monomero pesa 100 allora il peso molecolare sarebbe 2000.

Esempio:

Miscela con 5 elementi = 1 con peso (10:1000 Kg) e 2 minori, 1 (Kg).

• M_n = Σi NiMi / Σi Ni

• [4:100:000] + [6:1] = 2:000

i = da 2 (zanzare)

(carpi)

• M_w = Σi Ni²Mi / Σi NiMi

• [10:000²:1] + [6:1]

10:1000

Esempio:

15 molecole totali : 5 con lunghezza 100 : 5 con lunghezza 150 : 5 con lunghezza 200

grado di polimerizzazione = 150

Se le peso molecolare di un unità monomera fosse 100

peso molecolare medio = 15:000 = [5·15:000] + [5·15:000] + [5:15:000]

• (numerica)

• 5 + 5 + 5

peso molecolare medio = [5.10:000²] + [5.15:000²] + [5.20:000²] = 16:000

• (ponderale)

[5.10:000¹5.15:000²5:20:000¹]

maggiore dispersione delle piccole molecolari

M_w ≈ M_n

più elevata M_w ≠ M_n

INDICE DI POLIDISPERSIBILITÀ

M_w / M_n ≥ 1

Indica di quanto è larga la distribuzione rispetto a M preciso anche la polimero monodisperse (tutte le molecole hanno la poly momecolare)

≡ (senza solvente) maggiore è le rapporto e maggiore è la distribuzione dei pol molecolari

per delta termico arbitrario A diminuito

(simile del gas idro)

Re relazione

u_t/_RTC = C

C = lineare

se possiamo trascurare le potenze

c₂, c₃, c₄, c_n

^T/_{R^1/2 C} = (1 + A₁ C) vero

dall'intersezione iniziale 1/4

della pendenza A α circa B

secondo coefficiente dell'espansione in potere del violino

1'ordine Approssimativamente

P1P2 approssimativamente ε attorno all'ultima teoria ricavabile

delle relazioni ricavate dalla teoria delle βtabizioni

più le beta stime successive

cambierà il comportamento

della βrelazione

θ temperatura diventa per pendenza 20 cambierà (cambierà A₂)

ma interezza rimane illesa

(Θ si rimane invito alla variazione del gomez

oltre il k abissale β posizionato ed inoltre la stessa

interezza

Atestato polimero che dinterna normale formato

scelto nullo innesco inverso ω alla δ stessa temperatura

cambierà il peso molecolare quindi cambia

l'intersezione con le ordinate (Δ

le pendenze invece rimane la stessa

ξreverse δΘΓ

‘θ inverso δ ambiente alla

inversa imperoccia

non cambia Θ

inacioni δβtestato polimero ‘ elemento diverso, ωnuova temperatura

ω

ω ω ₂non cambia

se non riusci a trasformare in termiondi di secondo girente si può usare:

(A^-1): ^{A₂ A₂} + ^1/4

tacca^1/2

^T/_R (1 + A₁ A₂)^1/2

ω

grimanzia (α/ω^1/2) ⟹

e α₁1/4^1/2

Interferenza interna

Effetti dipendono dalla posizione reciproca dei campi elettrici.

Se le molecole sono bloccate: ad esempio in un reticolo cristallino. Interferenza interna è pressoché totale e la radiazione diffrange.

Se almeno che _a ≈ distanza intermolecolare nel cristallo.

Se le molecole possono muoversi sotto l'effetto della radiazione ed i campi sono al termine si manifestano fenomeni di riflessione e rifrazione.

Diffusione di Rayleigh

Molecole di un gas diventano centri di diffusione radiazione monocromatica. In os;plara angenz minimizza l'assorbimento.

C = distanza campione e rivelatore.

Θ = angolo di diffusione.

Intensità debita la diffrazione che provoca su una singola molecola a un angelo Θ.

Dipendente da cosΘ.

Te sono indice dell'orientazione dei un rivelatorio determinato o riduzione attraversa la direzione della radiazione e particelle rifratte in piano ortogonale.

Depolarizzazione:

Intensità al piano = uguale per angoli sferometrici Θ = π/2.