Parte terza idraulica I

Studio dello sforzo sull'unità di superficie

A noi interessa studiare lo sforzo che opera sull'unità di superficie dunque scriveremo:

T(r) = R(r) = -μ du/dh + ρu_i^'

Dove il pedice r sta a significare la grandezza colletta a distanza r dall'asse. Nel modo turbolento vediamo che compare un altro termine detto della turbolenza. Vedi vediamo perché u_i^' è etirmicamente negativo. Siamo individuando ci u^'.

Ci troviamo in un punto della superficie laterale del cilindretto e ottengo un getto di velocità V^' proiettando lunga l'asse x e l'asse x trova la componente u_i^' lungo x e la componenti v_i^' lungo r. Adesso vediamo perché è etirmicamente negativo. La porticella A ora una velocità u_A e una v_i^' spostata e grossata all'e omma in, vides che un ente non, ob nel cilindro, pozza in tempo dt, la porticella A e grossata in A obre in - sarà sempre un v_i^', ma il metta davanti a una porticella B che vosa puoi altrra, questio consiglia un raccilimento quindi di du. Situazione analoga quando la porticella era del cilindro, da porticella C ora una certa realezza v_C (concade con x) pozza in dt e scolila in Ce onda altritze con una porticella D più alta quindi e ''pying'' de consento un altescoligno quindi v_i^', ma il poziso non rilv, che la porticella entroni - erosona nelle rosia sempre positive.

Termini di turbolenza e flusso

A noi interessa studiare lo sforzo che agisce sull'unità di superficie quindi scriveremo:

_T(r) = _R(r) / _Ao(r) = -μ du/dh + ρu²

Dove il pedice _o sta a significare le grandezze calcolate a distanza _o dall'asse. Nel moto turbolento vediamo che compare un altro termine detto della turbolenza. Vediamo perché _u'² è intrinsecamente negativo. Veniamo indicando x e z. Ci troviamo in un punto della superficie totale del cilindro e ottengo un valore di velocità _V! Proiettando lungo l'asse x e l'asse z trovo la componente u'⁰ lungo x e la componente v'⁰ lungo z. La vite passa la componente isotomae di agitazione di _V! Adesso vediamo perché è intrinsecamente negativo: La particella A avrà una velocità u 0 picchietta e spostata nell'asse ne, visto che abbiamo lavorato dentro nel cilindro, ponendo un tempo dt, la particella A rispetto in A’ avrà avrà sempre un u'⁰, ma si metterà davanti a una particella B che avrà una velocità 0, ma il prodotto sarà >0. Situazione analoga quando la particella era nel cilindro, la particella C avrà una certa velocità e con un v'⁰ (concorde con x) portato in dt, rotolato in C’. ed andrà all’indietro con una particella D più lenta quindi v'⁰ "drive" tornando sull'armonizzazione positiva u '⁰ = 0, ma il prodotto sarà. Quindi sia che le particelle emano --- crearsi giro -- 'pass’ sempre positive.

Andamento di τ

Andiamo ora a vedere l'andamento di τ. Ricordiamo che

τ(r) = ^R(h)/_A0 = -μ ^dm/_dr + ρu_m²

τ(r) = ^γR(h)L/_P(h)L → per un tubo circolare → ½γπr² δ = ½γhK -μ ^dm/_dr + ρu_m²

Quindi abbiamo visto che la sfera Σ cresce linearmente dall'entrata la portata ed in ogni punto è somma di due addendi, almeno la distribuzione non: τ₀α r_i Distinguismo i due addendi, facendo un ragionamento: Quando inizia a manifestarsi la turbolenza quindi con Re_c non maggiore diesso sarò in una situazione del genere: Re_t1 < Re_t2 Man mano che Re cresce, si estende lo sforzo e si aumenta lo sforzo turbolento, ma in proporzione aumenta molto di più lo sforzo turbolento Quando gli sforzi viscoci sono "negligibili" gli sforzi turbolenti stanno in un modo chiamato MOTO DI TRANSIZIONE TURBOLENTO. Quando gli sforzi turbolenti prevalgono nettamente sugli sforzi viscosi siamo in un MOTO PURAMENTE TURBOLENTO. Qualunque tipo sia il modo ESISTE SEMPRE UN STRATO infinitesimo vicino alla porta dove gli sforzi viscosi sono sempre superiori a quelli turbolenti: questo