FISICA II
DEFINIZIONE CONDUTTORI
isolanti E è di la
trattene
isolante elettrica
dice
si in
un carica
se grado
corpo la
è el
di
si trattenere
dice conduttore
Un grado
in
se carica
non
corpo è strofinio
di elettrizarsi
isolante in
Oss grado
un per
mentre conduttore no
un
DI
LEGGE COULOMB
due fra
elettriche distanza loro
siamo cariche v
poste
e a
9
q fra loro
F
loro diretta la
forza
con
esse una lungo
interagiscono modulo
di
congiungente 9
9
µ
F 2 è umile
vuoto
k nel 10
9
Dove dalla Formula
si può
e ricavare C2
1 la
k costante
Dove 8,85 è
Ec 10 N M
tre vuoto
nel
elettrica
Oss
la è
di simile
Coulomb la
gravitazionale
quella con
legge a
differenza che mentre mm 70
20
9 9 FORMA
LEGGE vettoriale
DI COULOMB
9 92
n è
9 92
È ti
Dove
U
2
Ec
4 it Irl ZÉ
t yf
e
CAMPO ELETTRICO
F 9
E µ va P da
elettrico di
sistema
il cariche
in punto
prodotto un
un
campo
Ferme definito forza che
è di
la su carica
come una
agisce prova
la
divisa stessa
carica
per
go go
Oss P
elettrico discreto
da
il in sistema
punto un
un prodotto
campo dei
è
di alla campi
cariche prodotti
somma singolarmente
uguale
dalle cariche
Nellostudio dell'elettronica interazioni
le
trascurare
possiamo elettrico
poiché distanza è
parità di il
gravitazionali a campo
10 volte maggiore
LINEE DI DEL
FORZA CAMPO ELETTROSTATICO
i
i Xk
ideali
situazioni
Queste sono da
elettrico distribuzione continua
campo una
generato
di cariche E go
DEL
FLUSSO ELETTRICO
CAMPO la
si S
attraverso
E
del
definisce elettrico
Flusso superficie
campo
la quantità scalare È
È cosa
F
Esce S
s alla
normale S
superficie
versare l'osservazione
allora
se ad
E è costante restringiamo una
non infinitesima di superficie
porzione È.it
È ds
Este
des ds
LE rt
la è
CSS chiusa
se superficie
È.it ds
teste
è la del 5
e
circuitazione
ossia lungo
campo
TEOREMA Gauss
DI
del elettrico al
Flusso
il è
E chiusa
superficie uguale
una
lungo
campo la
totale è
racchiusa
rapporto cost
la dove
tra Eo
carica Eo
e
del vuoto
elettrica del È
e È
Aids già
TEOREMA
VERIFICHIAMO IL da
elettrico
iI
sia En puntiforme
carica
generato una
campo q
Dove le
Eco µ È
Este vi
il ds
è
flusso è
allora il integrale
quale un
suo
dimensioni
più
su sferica
Quindi nel
la
studiamo superficie
ora con
una carica
ÉTÉ IoCÈ
cosi Ends
che quindi
centro e
consideriamo sulla
studiamo
fisso succede
cosa
o e
ora della sfera
superficie dl
da sino da
solido
angolo DR
dove sfera 4 te
it a
una a
per
quindi
ds dava
S
allora È fyfeo.ie
Io ds
tends devi
ora
TEOREMA DIVERGENZA
DELLA elettrico
in considerazione
di qualsiasi
prendere campo
supponiamo un
È È
I't
T ez
Ed Egli 2 y
E z
y y
il attraverso
calcoliamo le
Flusso superfici
ora 2
e
tds I
E
Io 9 dxotz.ly
z
Eg z
y
e 2 2
i e b
a
e di
lo
applichiamo Taylor
sviluppo dis
t
Egli z
Yt
Ey t
z y
a 2 2
1 c'f t
da
z
Egli
a y
Ey y
z
2 Egli dz
f Yi z t di
eylx.biz t
f dica
dy PUÒ ESSERE PER
Fatto tutte SUPERFICI
LE
QUESTO
tutto FÈ È
FÈ È
teste t du che
t Div di
divergenza
DIVERGENZA DENSITÀ MAXWELL
la
CARICA
E EQ
DI
da
sia g chi
allora dive 1
È 9
vi du du
È
ds dg
quindi
dive du o di
1 Maxwell
equazione
dive
che
ciò significa o
055 il
Se alla
è esterna è
la Flusso anch
superficie
carica zero
cui
nel elettrico
contenuto
è
nella superficie dipolo
caso un
in TEOREMA
DEL
APPLICAZIONI DI Gauss
densità
rettilineo
filo infinita di
di lineare
carica
con
lunghezza il
la che
CILINDRICA
SIMMETRIA CAMPO
suggerisce
diretto in
sia punto ortogonalmente
ogni
cilindro
del dalla
formato
all'asse carica
e cilindrica
costante
sia
e su superficie
ogni
di
coassiale raggio v È
tese vi ds
densità di a
lineare
2
Sia carica e È
È
te Er
2kV
Zerbi Eri
Eco 9
con s
Ossi deibordi
il filo si
prossimità
in comporterebbe
se asse come
puntiforme
una carica
Superficie piana t
t
t
t
t t
x t
t
t t da
densità di
sia 6 5
superficiale
carica 9
ds
I
È.it ste.n
tele s o 6
6 S
E
E t S
s E
s 2 Eo
o filo
forte
è di del
il che
più
ossi quello
generato sia
campo filo
della puntiforme
di puntiforme
quello 7
carica
sfera uniformemente carica
R da
densità volumetrica
Sia du
r 9 g interna
carica
9
allora 9
ICE
S Ec sfera
DENTRO
sia CAMPO la
STUDIANDO il sfera interna
CR volume
v
U
quindi 9
allora 4kV 9
Io ieri
Eco 3
5 Eo Egitto
9
Eco di
9 Eco stesso carica
una
campo
3Eo terreo puntiforme 3
formula
Oss si 9
212 9
prende
ma
uguale
se 9 ps
DEL
LAVORO CAMPO ELETTROSTATICO
B È
DU l
ds richiamo
a DI
È
PER l
CAMPO
il g
CAMPO
CONSERVAZIONE ELETTROSTATICO
DEL allora
sia chiuso
cammino
j un È
È 0
9
O
g
POTENZIALE di
unità
definisce
si l'energia potenziale carica
potenziale per
I su
Ave
quindi s 9
9
III IÌ
of ends coso
fa Few
u.IE
9
QUINDI Vcr
i Uil Eon
POTENZIALE
E
LAVORO B È ds
su a NELLO
GENERALIZZANDO
POTENZIALE SPAZIO
LAVORO E BÈ DI
fait du
su x y x
z z
y
di
fa dz
t
dy
t
exdxtegdytezdz.fi
Ex di
te
GRADIENTE ftp.t È
ftffz
U
definiamo grad s V
quindi E grad
i
CONDUTTORI neutri
essi tendenzialmente dentro fuori
che
e 0
sono sia È
è internamente
tuttavia elettrico
esternamente un
se campo
vi in
bilancia
indotto il esterno
che
si campo
genera un campo
da ottenere
modo O
e È
INVECE
POTENZIALE CONDUTTORE
COSTANTE SU tutto IL
IL SUPERFICIE UN
SULLA
CAMPO CONDUTTORE
ELETTRICO DI
il di
teorema Gauss
applichiamo 9
È
E ds Dove s
G
g
Ec E
S
quindi 9 Eco
S
Eco Eo
Eo faccia
alla sola
formula piastra
simile
Oss una
con
piana
CONDENSATORE
si due conduttori
definisce il da
condensatore sistema generato una
l'altro l'altro
la positivamente
rivolta
superficie e
verso carica
con le
la due superfici
negativamente
superficie carica
con il di armature
prendono nome
CAPACITÀ CONDENSATORE
UN
DI di
si il
definisce condensatore
capacità la
tra
rapporto
un la
su
sulle differenza
armature
presente
carica e
q
di armature stesse
le
tra
potenziale
9 è
l'unità di il
C Forced
capacità
della
misura
su
CAPACITÀ UN SFERICO
GUSCIO
DI
9 te Eon
C 9
4ITL PARALLELE
A
CONDENSATORE vuoto
FACCE Nel all'esterno
il
G Oss
co campo
è nullo
a e
d
all'interno
mentre Et 2 Io
d
su Eo s.co
9 Eo
s
d
G
Quindi C d
AU
CONDENSATORE CILINDRICO ra
vs O
re Èccoci vari o
2
vi non
d Eon
21T
densità di lineare
7 carica
fireman.fi dr eolnlI
su eo
ad Eod
21T
q
E in
in
CONDENSATORE SFERICO
9
ri
1 9
Eco 2
titolo
vi Ética
si Enid Endo
Va Il
L
E
I
Eo viva
Ut
9 K r
9 f f
ora ACCUMULABILE
ENERGIA CON
UN D capacita
SU CON c
È È
CUZ
QU
e
DIMOSTRAZIONE conduttore
sia sferico di fisso r
un raggio
v 4 Ec.ir È
dl 9dg
l
da s
ng a
E
L
Oss piastre
ENERGIA tra
DISTANZA
VARIANDO LA le
d
la distanza e due
di le
Sia armature
tra e
da distanza
da da di
armature
la 2
le due
tra
e e
allora di
a
È
Ei Eo
5 20
e
È
È E
Ea Ec
S
Quindi in generale Eo E
d
E CU ti
E
sai e
chiamiamo densità
Eo Ne di del
E
ora energia
elettrostatico
campo
allora Ne V
E CONDENSATORI
COLLEGAMENTO parallelo
DI in in
condensatori
di
in sistema
ossi un
su
9 92 di c'è la
ai
parallelo capi ciascuno
Cz
G di
differenza
stessa la
potenziale e
è la
capacità equivalente somma
delle capacità
singole
9 92 allora
sappiamo
noi CHE C2
e
ci per
su
su
trovare cerchiamo
leg AV su
Ci AV cit
9 t
Got 92 2
Cece
Quindi E CAV Casti Er
Cita E
i
Coq e ceqs.li serie
CONDENSATORI
COLLEGAMENTO DI in
C2
i
V condensatori la
di è la stessa
sistema
Ossi In in
un carica
serie
mentre della capacità
l'inverso
su ciascuno equivalente
è delle capacità
inversi singole
degli
somma 9 9
Ce
CHE
NOI SAPPIAMO Ci e
Ah s.ve
quindi fa È fa
aut t q
tuttavia 1
1 1
9
AUT Ca
ci
Cccp
Cccp
ELETTRICO
IDOLO
D P
S
q ja q
E
d p
D momento q.cl
dipolo
È
È
LÌ coso
P E
Jeriviamo all'angolo
rispetto
a
Ep È È
È
p E seno
il
è
N momento
Dove meccanico
p
0 situazione
M
9 O
se ottima
0 E
Ep
È
0 P E
m
s
Ep o
0 M 0
7
p
Ep E
it
DEFINIZIONE molecole polari
non
momento
Non presentano dipolo
un proprio ma possono
indotto di
in presenza
uno un
generarne esterno
elettrico
campo
DEFINIZIONE molecole polari
Presentano momento dipolo
un proprio
riassunta
materia può insiemi
tutta la
Oss essere come un
di elettrici
dipoli da può
molecole
costituito
Qualsiasi
Oss essere
polari
mezzo di
poli
schematizzato di elettrici
insieme
un
come
utilizzato il vettore polarizzazione
viene quindi
Espn
È Polarizzazione
Apm
dove media
su dielettrico
DEFINIZIONE la
dielettrico
definisce isolante
si che
sostanza
una possiede
di tra
ridurre differenza le
di
la potenziale
proprietà condensatore
di
armature un del dielettrico
la introduce
Oss carica
una
presenza
dal
indotta ai bordi
Effetto
vettore
più
in polarizzazione DIELETTRICO
TEOREMA PRESENZA
IN UN
DI DI
GAUSS F vi
E È ds
vi f
ds atop top
È
f
È è
È vi È.es ds
ds
ds
ri ds E a
G ÉTÉ
ÉTÉ D Eo
F
a chiamiamo
ds ora
D È
DIV
allora
5 ds
it
Q
Quindi e
Oss densità
È libera
induzione
dove elettrica di
vettore carica
e g
materiali
Per che
isotopi in
rispondono
omogenei ossia
i elettrico direzioni
tutte
in
al le
modo uguale campo
successività
D cui
Xe dielettrica
te Da
E È
È È
È
Edit
Xe
Ec Eo Ev E assoluta
relativa dielettrica
dielettrica costante
costante
G E
CONDENSATORE
DIELETTRICO IN UN
G Er
5 Ec 6 d
E Av
d
En
Eo En
Eo
A
ESTERNO
CAMPO CONDUTTORE
ELETTRICO UN
elettrico
di intern
In esterno le cariche
presenza un campo
muoversi
al casuale
conduttore iniziano con un percorso
a per
è
il
il causato
movimento
punto verso punto
raggiungere un casualità data
dal elettrico la
mentre è
campo termica
dall'agitazione
INTENSITÀ CORRENTE
DI
intensità
definisce di
quantità
si corrente
di la che
carica
determinato
attraversa intervallo
in
superficie
una un
di tempo da unità di
Ict ampere
misura
ott
DENSITÀ INTENSITÀ
CORRENTE
FLUSSO DI E
DI densità di
Flusso corrente
di
sia allora
g È fsf.at
F È
DI ds I ds dio
I che
Sia ora f
f du
Ìn ds du
It 29
È
off L
Ig 9 uat
gie.y.es
g
Quindi
INOLTRE I Ig If
È dnf.ch
fu f
du du
s 0
2g
QUINDI i f
div 0
t
g e è continuità
detta
Questa di
equazione
equazione
OHM
LEGGE DI È
È densità corrente
relazione tra di
e e
elettrico
campo
Dove conduttività
di
Ole tensore resistività
chiamiamo ora
Siamo ora
È su
di l
AV s E sa
È S
f
IIs ds G
Geese s
JS
es
j.sj.ge
CIRCUITO RC di condensatore
IN SERIE carica un
su R è
Dove la resistenza
r
A I
65 R
Quindi su PRIMA LEGGE OHM
DI
I R
RESISTENZE IN SERIE In Ia I
AV R
Ira tra I
I
IR
AV Ah Reg
Ritrae SERIE
SONO
QUANDO IN
Quindi LE RESISTENZE
Reg
RESISTENZE Parallelo
IN SU
su Ava
AV
I In Ia t
Quindi in
resistenze
le parallelo
sono
quando
È
g formule dei
di condensatori
le l'opposto
Oss sono quelle
POTENZA DISSIPATA UNA RESISTENZA
DA
dl c 9
p AV R
I
I su
ott at di
la consiste perdita sotto
in
Oss dissipata
potenza una energia
forma calore
di il Gea
I J s'E TE
se f
FORZA ELETTROMOTRICE CIRCUITI Elettrici
NEI e m
E di
simbolo generatore
I R Auto
MIRC
LEGGI HOFF
DI
1 DEI NODI
LEGGE correnti confluiscono
che in
delle
ALGEBRICA
SOMMA
LA un
è
nodo nulla In O
In
2 DELLE
LEGGE MAGLIE elettromotricei
delle PRESENTI
la forze
algebrica
somma è alla
della
NEI RAMI somma
maglia algebrica
uguale
dei prodotti rn.IR
Eu
In Ein In.ru condensatore
di
RC SERIE
CIRCUITO IN carica un
SÌ 9
su
R
E C
APERTO
CIRCUITO CONDENSATORE SCARICO
CONDENSATORE CARICA
CIRCUITO SI
IL
CHIUSO
istante
In e generico
un da
I
E 9 dts
A R
Vr
due Ict
E If E
I If
rs Rc
c a
Ec da
c 9 at
Rc
q ott Ec RC
q differenziale variabili
è
in riquadro
l'equazione un a
equazione entrambi meme
applicare i
quindi
separate l'integrale a
possiamo
III E
lnvece
tu tu
s g
g tre rc
Ec EC
e
e qlty.ae
e
q a
e Ec
Nell'istanteiniziale verificare
può a
che
si quindi
get
e
Ec
si otteniamo
sostituire a
può quindi
can tre
E e
9kt c e la
RC formula
Y TEMPO
chiamiamo COSTANTE e
DI
ora
diventa e.tk
E 1
c
get
condensator
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica il documento per vederlo tutto.
-
![Funzione modulo]()
Funzione modulo
-
![Farmacognosia - Modulo I]()
Farmacognosia - Modulo I
-
![Finanziamenti d'impresa Modulo II]()
Finanziamenti d'impresa Modulo II
-
![II modulo letteratura italiana]()
II modulo letteratura italiana
Recensioni
Accedi a tutti gli appunti
Tutor AI: studia meglio e in meno tempo
