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Considerazioni fisiche sui sistemi
la forza peso è responsabile dell'oscillazione
Qx è la componente lagrangiana della forza peso
quindi
quindi
Utilizzando le equazioni cardinali della dinamica con D'Alembert
con lagrange non compaiono le reazioni vincolari se siano interni e termini giunti
Energia potenziale e Lagrange
Una molla che origina ad una forza
- conservativa: indipendente dal percorso
- posizionale: dipendente dalla posizione
La forza delle molle è opposta agli spostamenti
L2∫Lx fxdx = 1/2lKx2
Note: possiamo definire un potenziale V tale che
∂V/∂X = -fx
∂V/∂y = -fy
differente dalla sole positioni iniziale e finale
Nel caso delle molle U= -1/l K x2
∂U/∂x = -Kx
Possiamo definire l’energia potenziale
V = -U
(V= 1/l K x2) e tale che ∂v/∂qk = -Qk
Quindi con una molla l’equazione di Lagrange potrà essere scritta come
d/dt(∂Ek/ ∂qk) - ∂Ek/∂qk + ∂V/∂qk = Qk (se non ha le forze conservative perché la alte probabilità flussi)
Nel caso della forza peso
U = -mgy
Fy = -mg
V= +mgy
- poichi y = L cos θ → V= -mg L (cos θ))
∂V/∂y = mg L sin θ
Tuttavia ci sono termini dipendenti dalla velocità
- l’ammortizzatore si oppone con una velocità con fosse pari a
- F = - r x2
costante di r= smorzamento
SISTEMA VIBRANTE
"x" coordinata di posizione della massa
Abbiamo 1 GDL illusionale, non ci interessano le rotazioni
È un modello ottimo per studiare sistemi più complessi
K: rigidanza elastica del materiale
Nella scarica in x=0:
Ec = 1/2 m2 V= 1/2 K x2
Applicando la formula di Lagrange
d/dt (\(\partial E_{k}\)/\(\partial \dot{x}\)) - (\(\partial E_{k})\) / (\(\partial x)\) + (\(\partial V\)) / (\(\partial x)\) = 0
d/dt (\(\partial E_{k})\) / (\(\partial x)\) = mx => m x = ...