Magnetismo: Appunti di Fisica II

Forze magnetiche, campo magnetico

Fatti sperimentali: esistono in natura sostanze magnetiche (es, magnetite) capaci di attrarre le limature di ferro; le proprietà e i manufetti con maggiore intensità in determinate parti (poli del magnete).

I magneti, situazioni tra di loro: un magnete genera un campo elettrico tramite virtù delle aree sui metalli diverse, altri un altro tipo. Un magnete, divide uno polo positivo e negativo, essa monta due magneti, attrazione positività uno altro, negativo.

Alterni metalli possono essere magnetizzati da un magnete naturale: se le cocciua di ferro è mobile, essa è detta ago magnetico.

La forze magnetiche tra i poli di due magneti è data da

F = km _{m1 m2} / r^2

analoga a quella di Coulomb, con le differenze che uno di m2 i campi magnetici dei monopoli separati generano due poli di segno opposto.

La limatura di ferro si dispone lungo le linee di forza del campo magnetico.

Questi fatti sperimentali suggeriscono che i magneti debbano avere duestrette cause di poli magnetici.

I magneti interagiscono anche con le correnti elettriche; un ago magnetico posto in prossimo di un filamento di conduce percorrente parte di esso si dispone in persona di equilibrio.

Le linee di forza del campo magnetico: legge di Gauss il campo magnetico assieme alle linee di forza

deve essere rappresentato con le sue linee di forza (minori di polo di campo di attrazione).

Si divide le "carche" magnetiche non si possono separare (legame di B₂)elevami integrare dA = 0; con forme di flessori: Formule V.B = 0 nulla

la componente più grande polare concentrati su una linea che muoviamo di due poli opposti (∑ div integrale chiuso)

Forza magnetica

Le cariche in moto

Forza di Lorentz

F = 9 * v_p ∧ B

F = 0 se v_p = 0 o ∧ = 0

F = (m * q_p) * (v_p ∧ B) / m = m * r_s ω² = q_p * v_p ∧ B

La forza di lorentz non compie lavoro sulla particella, essa compie lavoro sulle particelle nell’ accelerazione centripeta (le v_p non cambiano modulo e direzione)

La particella in un campo magnetico uniforme

v_p = v// + v⊥

F = q_p v_p ∧ B = m * a_m = M v²

r_s = m * v⊥ / q_p * B raggio di curvatura

Le traiettorie hanno un arco di circonferenza e moto circolare uniforme ω_z = q_p * B / m

T = 2π / ω = 2π / (q_p * B / m) periodo di rotazione

(v) = q( (v// + v⊥) ∧ B) = q * (v⊥∧ B) = moto circolare uniforme v_z = r_s * ω_z = q^{2 / m2}

Il moto muovere lungo una spirale elicoidale

lungo l’asse del solenoide ω = q_p / m B

solenoide trascorso è un’rc_t = m * v⊥ E^{p q_p dal campo (v_y/B) (2πr_s) q_p}

Il peso delle cariche F_p = 2πm ϵ d_s

Forze magnetiche con conduttore percorso ser punto C carrellino

i= m * e / d

A nel tratto di conduttore d_s e

dF = ζ d_sJ ∧ B essendo con legge elementare

dF (ζ d_s) m * e / d; I = ζ d_s la forza E_z = J ∧ B

Per un filo

del tratto di volume (dt = 2d_s) = J2∂(ζ d_s) m

dF = ζ d_s J ∧ B secondo legge elementare

F_z = ∫ d_sJ ∧ B

∫ al filo J

Se il campo uniforme il conduttore rettilineo

Fe= due uso corrente percorrente è al campo B

^{allora è = 0 circuito}

r=0 (curvetto retto = carico nu circuito ma r_s piede momenti meccanici non assenti piano principio 1

la forza individuale indotta nel giorno delle pile produce una rotazione

10³ = 10⁵

Dipende dal valore di B₀ e del modo in cui è stato raggiunto. Le correnti comprese sono enormi e molto intense. C'è dipendenza dalla temperatura, oltre ad una certa T_c (temperatura di Curie) è il materiale diventa paramagnetico.

Concetti, amplificazione e magnetizzazione

𝒏 = M𝒌𝒌

dove n è il numero di atomi o molecole presenti di volume e 𝒌 è il momento magnetico medio

Il disco da materiale magnetico, è equivalente ad un circuito percorso dalla corrente

𝒏_m = ∫_S M·dn

𝒏_m = ∫∂M dn

H_m = 1 √ H

(not H)

∂M = 0 (r. non esist, no è cariche magnetiche)

Equazioni generali della magnetostatica: il campo H

∫ E·dn = 𝚔₀(i₀ +i_m) =𝚔₀i ₀ + 𝚔∫ _{H dn} e in forma

differenziale

∇ x E = 𝚔₀ ( J +𝒏 _M)"

(): 𝚔₀ J + 𝚔

∇ E= 𝚔 € ₀,