Consideriamo un approccio euleriano diretto
G è una grandezza estensiva che varía col tempo G(t): dG varía con la creazione di entità di volume R opp. di un flusso netto entrante (cioè e.gressi di G in R) o per altre cause → flusso non stazionario e unidimensionale. dM che esce da ds nel trasporto ha massa di fluido nulla ds: Vdt dM = ρvdt n^ ds → il flusso entrante netto è: -∮ ρun ds.
Derivata della massa rispetto al tempo
La derivata della massa rispetto al tempo d/dtR cs, se consideriamo il bilancio energetico G: ∫ [ρe]dv + ½ ∫ ρu2dv = ∫f Edz ha convezione = inglobata nel flusso entrante netto ∫ d/dt ∫R [ρ] φ. Applicando il teorema di Gauss ∫Dφ diventa stazionario.
Bilancio energetico
G è una grandezza estensiva che varia col tempo G(t): dG varia con la creazione di G entro il volume R oppure di un flusso netto entrante (cioè esce di m il meno) o per altre cause → flusso non stazionario e unidimensionale. dM che esce da ds nel comparto la massa di fluido uscita da ds Vol. La derivata della massa rispetto al tempo è: dm/dt = cs che agisca perpendicolarmente alla superficie. Le altre cause sono gli integrali di forze e pressioni d’attrito di volume.
Se consideriamo il bilancio energetico G: Q = E flusso termico e conduzione. Studiando flussi sostanzialmente fluidi trascuriamo il raggiamento. Equazione generale della conservazione della massa per un fluido incomprimibile.
Applicazione del teorema di Gauss
Applicando il teorema di Gauss diverente stazionarità ddt ∫∫∫R ρ dz = ∫cs ρ vˆ n dσ + Altra curva ∂∂t div ρ vˆ. Per Q = u˛ ∫∫∫R dt − ∫cs ρdd s ∫ per Q = u˛ dd s div ρ ˛. Per Q = E e + u˛ ddt ∫R E dz = ∫cs ρ ∫ d‾ − ⟨ ds − div dt + ∫∫∫R e − E dd z ∂∂t ∫ [div ρ] cs | dσ Φ d E ∂t + dE ∫ dt ∂ div + dr oE − div cs ∂∂ * ⟨ d∫e + [− ⟨}ξ˛∂ Fermi non visco e ∂ f Fermi µ termico Δ b Δ t .
Equazione di convenzione dell'energia meccanica
Se moltiplichiamo scalarm ... per b abbi ... l'equazione di convenzione dell'energia meccanica. ∂˛ Dt = Ψ [(1 p) ø + grad ... pu -˛ {... v } punti termini sono potenza meccaniche che finiscono in variazioni di energia cinetiche.
Mi ∠∠ = su ∠i∠ div ∠i ∠ Div u = ø + −m pi ib = pol | si grad u − div ø si => Totol da (di dv ∠) polí if vef olebiculo associato ad una particella fissa di massa una fiuor se uno Fluso ∠ conservazione una x x Sta = ... se il M ce = m ... sup ... differenti Sta Ψ _ s ... 2 pel sul.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica il documento per vederlo tutto.
-
![Gasdinamica]()
Gasdinamica
-
![04 - gasdinamica]()
04 - gasdinamica
-
![Gasdinamica Esercizi]()
Gasdinamica Esercizi
-
![Fisica Del Plasma e Propulsione Elettrica (Parte 2 - Gasdinamica)]()
Fisica Del Plasma e Propulsione Elettrica (Parte 2 - Gasdinamica)
Recensioni
Accedi a tutti gli appunti
Tutor AI: studia meglio e in meno tempo
