Fisica Tecnica Pt 3

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Author: brando.paciotta

Revisionato il 18/05/2026

di brando.paciotta

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I seguenti appunti di fisica tecnica comprendono tutte le cose che il professore ha detto a lezione, e rappresentano un'ottima integrazione al libro. Il seguente file contiene il terzo dei …

Esame Fisica tecnica

Facoltà Ingegneria aeronautica e dello spazio

Dal corso del Prof. Habib Emanuele

Università Università degli Studi di Roma La Sapienza

A.A. 2017-2018

78 pagine

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Appunto

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Estratto del documento

Si introduce un modello intermedio tra i corpi reali e i corpi

GRIGI

- Il modello dei corpi neri è comodo in quanto permette di definire propriamente tutte le proprietà di emissione del corpo; inoltre tutti i calcoli sono semplificati dato che a=1 ⇒ q è in equilibrio con un corpo nero: q=⏓-G. - Per i corpi reali è difficile dal tipo di radiazione incidente.

CORPO GRIGIO:

⏓_λ ⇔ f(λ), con ⏓ non dipende dalla lunghezza d'onda: E_μ{η(T,N)}

⇔ ⏓_λ=η(T,N)=a_λ

⇒ → a = ∫₀^∞ ⏖_λ dλ = a_λ ∫₀^∞ ⏕_λdλ f(T)<a_λ ∫₀^∞ ⏕_λ dλ(f è lo stesso qualsiasi tipo di rad incidente)

⇒ E_globale=⏓= E_∞- [ ∫₀^∞ ⏓_λE_jλ dλ ] / E_∞ = ⏓_λ ∫₀^∞ ⏓_λdλ

E_m = E_m<d del mio corpo nero della stessa T

⇒ ⏓ = ⏓_λ=a_λ= a

Si introduce un modello intermedio tra i corpi reali e i corpi neri: CORPI GRIGI

- Il modello dei corpi neri, comodo in quanto permette di definire propriamente tutto le proprietà di emissione del corpo, inoltre tutti i calcoli sono semplificati dato che α=1 ⇒ qₑ=qÌ; nonostante ciò un corpo nero è: qₑ = ε - qÌ

Per i corpi reali la dipendenza del tipo di radiazione risultate.

CORPO GRIGIO: ε(λ) ≠ f(λ), con l'emittività non dipende

dalla lunghezza d'onda: ε(λ) ={ξ (T, λ, N)}

e se rimuovo dal ordinario questi corpi appaiono di colore grigio.

⇒ ε_λ= ξ (T, λ, N)= α_λ
⇒ a=∫α_xG_λdλ = a_λ ∫G_λdλ / ∫G_ndλ a _x ξ(λ)∫G_xdλ = ε_λ
(È la stesura qualsiasi ma da nodulate indicate)
⇒ E_globale = E₌E_m = ∫∫∫⧺ ε_λE_mdλ = ∫0∞E_mdλ/ ∫0∞E_mdλ = E_λ
⇒ E=ε_λ=a_λ=α

Corpi Selettivi

"Selettivi" perché potrebbero selezionare la radiazione assorbita rispetto a quella emessa.

↔ E ≠ E_λ → a_λ ≠ a → E ≠ a

In generale per i corpi selettivi.

Vi è però anche un'altra condizione in cui, a prescindere da E_λ e a_λ vi avrò uguaglianza tra E e a:

→ Q = ƒ(T, N, G₂)
→ E = ƒ(T, N)

Infatti E = a sempre e quindi, quando la radiazione incidente su un corpo ha lo stesso spettro di un corpo nero alla stessa temperatura, del corpo si rivestirà che a = E, purché ∑ G₂ = uguale e del numero del corpo nero alla stessa T, e del corpo che stiamo considerando alla: ƒ(T, N, G₂) = ƒ(T, N) tutti i corpi normali rispetto a questi l’ambito dei due corpi. scr infatti risultano uguali. Inoltre abbiamo visto che se abbiamo una cavità che si trova ad una certa T, un foro che si trova nella cavità si comporta come un corpo nero sé la radiazione che viene emessa non è proprio quella di l corpo nero alla temperatura.

→ la radiazione incidente in ogni punto della superficie che costituisce questa cavità avrà lo stesso di corpo nero alla stessa temperatura.

Se la cavità non é isotetura in modo ausortto e edonero con cordiazioni diviso jen gionòtadi → se quindi leg avrà che abbiamo una cavità nella quale tutte le np. hanno al di dentro la stessa T (assolute): (co se dovranno tutte le perfecte che rivavano dove 290 - 300 K, abbiano delle radiazioni di T nero dell'ordine di 3 ↑

→ la radiazione incidente in ogni superficie avrà

all'inizio lo stimo molto della radiazione di un corpo nero

e quella di un corpo che assumeva il calore del corpo grigio avuto differenti modelli trasferiti molto coerenti con

della radiazione che avevano presente il calo della vetrina ha

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