Fisica Tecnica Pt 2

Tubo di flusso

Q̇₁ = Q̇₂

Coord cilindriche

Le superfici parallele del cilindro è definito dalla funzione: r_z = cost

Sup. cilindro interno: r_c = R₁
Sup. cilindro esterno: r_c = R₂

Conservazione altezza

Altezza h = 1 del cilindro nei traiettori B asse z: A₁ = 1 ∙ α ∙ R₁
A₂ = 1 ∙ α ∙ R₂

Mentre vale sulle A₁ e A₂ vale _δT/_{δtz ∙ R1} = cost
_δT/_{δtz ∙ R2} = cost

Le altre facce, ovvero il mantello di questo solido, supponiamo essere non isolante (9 g L nel)
∯dα=0

Q̇₁ = -λ _δT/_δr ∙ A₁ = -λ _δT/_{δtz, R1} ∙ α ∙ R₁ (potenza termica scambiata attraverso la superf. 1)
Q̇₂ = -λ _δT/_δr ∙ A₂ ∙ -λ _δT/_{δtz, R2} ∙ α ∙ R₂ (potenza termica scambiata attraverso la superf. 2)

OSS: ricordiamo che _δT/_δr = _δT/_{δtz, R1} in questo: R₁≠R₂

Superficie isolante

Consideriamo ora una qualunque superficie isolante del suo ambiguo momento per la nostra superficie possiamo definire la nostra potenza ammutanda.
Q̇ = λ _δT/_δr α ∙ z

Notevole 3 perché per volodi sì e sono uguali fra loro. Un protonco repellente creatittivo con una della verticali -λ_δT/_δz ∙ α ∙ z - λ_δT/_{δtz, rc ∙ R2 so che è micro condotto e che chiudono}

A_δt/_δt = A
Tubo di flusso Q̇₁ = Q̇₂

Coord cilindriche (seconda sezione)

Le superf longitud del cilindro ∝ definita dalla funzione: τ_z = cost
Sup cilindra interni: τ_c = R₁
Sup cilindro esterni: τ_c = R₂

Altezza e flussi

Corresponsi altezza h_τ del cilindro hoss transuono ∝ lessi z:
A₁ = 1 ∝ R₁
A₂ = 1 ∝ R₂

Bimetro vob sulle A₁ e A₂ voca
δT / δτ_c = cost
δτ_c τ_c = R₁
δT / δτ = cost
δτ τ = R₂

∬_αdα = 0
Q̇₁ = - λ (δT / δτ_c) A₁ = - λ (δT / δτ_c(V_R)) ∝ R₁
Q̇₂ = - λ (δT / δτ_c) A₂ = - λ (δT / δτ_c(γ_R2 - R₂)) ∝ αR₂

Q̇ = λ (δT / δ r) αR
δτ/δτ = A

L'ipotesi è che la temperatura è costante su ogni cilindro, la T dipende solo dalla distanza dall'asse
T=f(r) e quindi il differenziale diventerà esatto in quanto ad una sola variabile
dTdTdTdTdT=Adrdr=Ar=A ln r+B
Questo è l'andamento del campo della temperatura
r_c=R₁T₁
r_c=R₂ condizioni al contorno che mi permettono di selezionare A e B

Inoltre q=λ | ∇T | = λ |dTdrc|
Saputo che q ha la stessa direzione di drc
qdT= | A |= λ||drc| r_c svoluppo campo di temperatura lungo una linea di flusso
TAT₁T₂R₁cR₂

OSS: il nostro campo di T è definito solo da r=R₁ a r=R₂ e il flusso non ha nessuna modifica fino a
OSS: considerato cooperativo: quando e varianza su un r₁, può avvenire rispetto a quella per un R₂. Questo ricopre? e inversamente proporzionale a r_cT₁R₂

OSS: monotonicamente quando la composizione con la fenditura, che collaborata variabile proiettata controlatica funzione tale che OSS: il calore proprio nel varia di T negativo visto che presenta una variazione diversa in ogni punto ovvero -dT sempre negativo
T₁T₂T e T₂ uniformi e costanti

Lezione 11

Consideriamo una porzione di materia. Il calore potrà essere scambiato per conduzione attraverso il contorno di δV. Il potrà invece della s...