Formulario Fisica Tecnica

PSICROMETRICA

Aria umida: miscela di aria secca e di vapore d’acqua.

Aria Secca: GAS PERFETTO.

R = 0,287 kJ/kgK ; cp = 1,005 kJ/kgK ; h = 1,005xT[°C] = kJ/kg

as as as

Vapore : GAS PERFETTO.

R = 0,462 kJ/kgK ; cp = 1,82 kJ/kgK ; h = 2501,3 + 1,82xT[°C] = kJ/kg

vap vap vap

p = p + p = p

mix parziale,as parziale, vap atm

p = m R T/V ; p = m R T/V ;

as as as vap vap vap

p = pressione di saturazione del vapore a T [tab]

v

Umidità assoluta = m /m = 0,622 p /(p – p )

vap as parziale, vap mix parziale, vap

Umidità relativa ø = p / p

vap v

h = h + h = (1,005xT[°C] )+ (2501,3 + 1,82xT[°C]) = kJ/kg

mix as vap as

La temperatura di rugiada è la temperatura di saturazione del vapor d’acqua

corrispondente alla pressione parziale del vapore nella miscela.

Temperatura di bulbo umido (Tbu)

Temperatura misurata con un termometro avvolto da una garza umida

Temperatura di bulbo secco (Tbs): Temperatura della miscela aria-vapore

FLUIDODINAMICA

Statica dei fluidi:

- densità = 1/v = [kg / m^3]

ρ ® ®

- fluido incomprimibile: v = cost 1/v = cost =cost

ρ

®

- flusso stazionario: = cost = cost

ṁ ρ

fluido incomprimibile + stazionario: = cost

- peso specifico = F / V = g = [N / m^3]

ρ

peso

- viscosità: resistenza di un fluido al fluire {} sforzo di taglio {dy/d} gradiente velocità

®

- dinamica µ = dy/d = [Pa s] = [Ns/m^2] , µ =cost fluidi newtoniani

- cinematica = / = [m^2/s]

ρ

- Quantità di moto: F = m a = ṁ

- Spinta di Archimede: hp {fluido incomprimibile: =cost; isotermo =cost con T}

ρ ρ

®

F = F V = V

galleggiamento peso fluido oggetto immerso oggetto oggetto ®

Ipotesi di galleggiamento [V = V ]® = =

ρ ρ

oggetto immerso oggetto fluido oggetto fluido oggetto

- Bernoulli: hp { vc 1 in 1 out ; flusso regime stazionario; fluido incomprimibile ideale }

p/ρ +1/2 + gz = costante lungo la linea di flusso [ J/kg ]

2

p +1/2 + = costante lungo la linea di flusso [ Pa ]

ρ z

2

p/ + /2g + z = costante lungo la linea di flusso [ m ]

2

- Tubo di Pitot: hp {fluido incomprimibile: =cost; flusso stazionario: =cost ; z1=z2 }

ρ ṁ

® ®

p +1/2 + = cost p +1/2 = p = 2(p – p )/ρ , velocità flusso

ρ ρ

z

2 12 12

1 2 1 2

- Tubo di Venturi: hp {fluido incomprimibile: =cost; flusso stazionario: =cost; z1=z2}

ρ ṁ

® ®

p/ + /2g + z = cost p / + /2g = p / + /2g

2 12 22

1 2

= [2g(p – p )]/[ /ø )–1) ] , velocità flusso

((ø

22 4

2 1 2 1

= = [2g(p – p )]/[ /ø )–1) ] , portata volumetrica

Ṽ ((ø 4 1/2

2 1 2 1

- Ugelli diffusori: hp {fluido incomprimibile: =cost; flusso stazionario: =cost; z1=z2}

ρ ṁ

®

h+ /2 + gz = cost h + /2 = h + /2

2 12 22

1 2

- Reynolds Re = ø / = ø /

ρ

Regime laminare (Re < 2000)

Regime di transizione (2000 < Re < 4000)

Regime turbolento (Re > 4000)

- Equazione Darcy-Weisbac: h = (f L / D) (^2/(2g)) , fattore d’attrito f(Re, /ø)

c distribuite

TRASMISSIONE DEL CALORE

Conduzione ®

Flusso di calore lungo x Legge di Fourier : q ” = – dT/dx

x

Conduttività termica: = [W/mK]

Diffusività termica : = / c = [m /s]

2

Parete piana: q ” = [( T – T ) / L ] = [ W/m ] , flusso di calore per conduzione

2

x s1 s2

q = [( T – T ) / L ] = [ W ] , potenza termica q ”

⊥

x s1 s2 x

Resistenza Termica Parete: R = ∆T / q = L / ( ) = [ K/W ]

x

Convezione ®

Flusso termico convettivo lungo x q ” = h (T – T )

x x s ∞

Coefficiente convettivo locale medio : h x

Aletta hp { lunghezza infinita aletta , h costante, conduzione monodimensionale (x) }

temperatura di accesso: d =d T/dx

/dx

2 2 2 2

parametro aletta: m = √[(h P ) / ( )]

efficienza aletta: = q /(h A (T – T ) )

ƒ ƒ B B ∞

rendimento aletta: = q /( h A (T – T ) )

ƞ ƒ ƒ TOT B ∞

resistenza aletta: R= (T – T )/ q

B ∞ ƒ

Coefficienti convettivi Adimensionali

Reynolds : Re = ø /

ρ

Nussel: Nu = h L /

c

Prandl: Pr = cp µ /

Grashof: Gr = (ρ(T- T∞)L^3)/ , = 1/T gas ideale ; coeff. dilatazione cubica

^2

Rayleigh: Ra = Gr Pr = (ρ(T- T∞)L^3)/ ( )

Irraggiamento

Onda

Frequenza:

Velocità della luce: c nel mezzo = 2,998x10 m/s

8

Lunghezza d’onda: = c / ; radiazione termica 0,1 µm < < 100 µm