Fisica (Parte 2 di 3)

Esercizio:

a =

Effetto centrifugo: (-g + w²Rcos²θ) i_N + (w²Rcosθsenθ) i_w +

Effetto Coriolis: - 2wẋ i_w

Esendo questo termine complesso da calcolare a causa delle diverse forze che agiscono nel corpo, consideriamo solo la sua componente lungo i_w :

n_w = - (-g + w²cos²) i_N

- 2wẋ = -2w| = -2w| -g + w²cos²θ| = mvx(θ) + 2w|g - w²cosθ| cosθ 0 a_w

Sempre 0

Determinato con la regola della mano destra

Stima della deviazione del corpo iniziale da perpendicolare se θ = 45°

s₁ = ½ ^g v²_E t²

t = √ ^2L _g con g = g - w²R

s₁ = 1.55 cm

a_Cθ = W² Rcos θ sen θ

s₂ = a_Cgt²

t = √ ^2g _g

s₂ = ½ ^g a_Cgt² = 17.22 cm

Moto Uniformemente Accelerato verso EST

Moto Uniformemente Accelerato verso l'equatore

Al polo Nord non vi ha differenza: sia il termine di Coriolis che quello centrifugo sono nulli

All'equatore rimane solo il termine di Coriolis

O: Deviazione verso l'equatore

NP₂ = w R _p

NS₂ = w L _g

Forze d'attrito

F_ad=μNΔx

L_f=L_nc=∫ F_adds

=∫ μNds=-μN ∫ds

Nota: L_nc < 0 → sempre

Enuncia :

-½mvi² + psu0g ” d

= ½mvf² < 0

L_f+ L_nc = ΔEK = EK_f - EK_i = EKB-E Kj

-ΔEp

Campo di Forze Centrali

si ha se in ogni punto dello spazio si inserisce una forza diretta lungo una rette passante per un unico punto detto centro.

Simmetria Sferica:

Il modulo della forza dipende solo dalla distanza dal centro.

Abbiamo due tipi di forze:

• F(x) < 0 ATTRATTIVA
• F(x) > 0 REPULSIVA

Queste forze sono sempre di tipo conservativo:

è proiettato lungo la forza

L di una forza conservativa

F(x)=F(x)

L è costante in direzione,

L è costante in modulo

Impulso angolare:

Il piano su cui giace la traiettoria è costante nel tempo

coordinata sferica

Velocità areale: r descrive aree uguali in tempi uguali

Raggi dell’orbita in relazione all’energia meccanica

E_P = - 1/2 GMm/r

Energia costante: E_k + E_P = 1/2 mv² - GMm/r

E_k = E_m - E_P

1/2 mv² deve risultare positivo. Invece E_m è sempre ≥ E_P

Casi possibili:

1. |E_k| = |E_P|

E_m = 0 - La massa non si può trovare a qualunque r: in cerchio punteggiato una traiettoria iperbolica che la porterà ad allontanarsi da M fino a fermarsi

2. |E_k| = |E_P|

E_m < 0 - La massa non si può trovare a qualunque r: in cerchio punteggiato una traiettoria ellittica che la porterà a fermarsi a un certo punto

3. |E_k| < |E_P|

E_m < 0 - La massa può trovarsi a un r massimo corrispondente al punto a; in ulteriore orbita ellittica o circolare chiusa intorno ad M

Esercizio di esempio:

T_l/T_t = 0,69

1. E_m/E_t = ?
2. b) Cosa succede se il posto della Terra ci fosse la Luna?

L_NC=ΔE_A=EMF(∞) - EM₁= (EP + EK)_f - E₁ = +13.6 eV; a una distanza infinita E_f=0

Lavoro per portare l'elettrone Energia di Ionizzazione (Lo minimo lavoro possibile is=0)

Per tutte le forze conservative si ha:

∫dL=∫F·d = -∫dE_P coesistenza infinitesima dell'integrale

F=^PF_xx + F_yy + F_zz quando obi. d³xdydz dde in un sistema x,y,z

dL=FdxdxFdy dFz dz = -dE_P

[dE_P(x,y,z)]=^∂E_P∂x dx + ^∂E_P∂y dy + ^∂E_P∂z→ -dE_P= ^∂E_P∂x dx + ^∂E_P∂y dy + ^∂E_P∂z Dervato parziale pressione derivata sulle conseguenze nulla

Una forza conservativa può essere sempre scritta come F=-grad(E_P)

Gradiate

Esercizio con la Forza Gravitazionale

E_P = k ^m_nr = -F∇E_P= (∂E_P/_∂n) / \(\sqrt{1-m{sub>n(∂/∂n)} \)

→ dE_P = r [^∂n/∂(l) ] d(σ)= -[∂E/∂(l)]F_A =

r=vm [∂E_P/∂n]

Quindi:

-ΔV=∫E→dE_P →

d²V=∫∇V ∇E= -∇^⊥V * V: = ^q/_4πε0r2 ∇G = -ΔV ∇V = -∇ΔV → V_G= -^kA_A/_r²

Con una carica immersa nel vuoto e una massa nello spazio, insieme delle zone in cui il campo generato è costante, detto Supperfici Equapotenziali

Equapotenziale: superficie di rotazione

Sia _gi il punto di incontro delle due masse

_CM + _{XF i CXm} (42; 20_kg) / _CM M_tot C (120+200) _CM M_tot mo m P_{di incontro}

X_CMⁱ = X_chiⁱ - u_m + m_j + Xⁱ_in X_mⁱ X_mⁱ = X_A = punto _di incontro

Teorema del Momento Angolare

R_E = ^dP/_{d t}

L_i = L_{i o} = E ⁱ(R_{i x} m_i z_i)

^dL/_{d t} = ^{dL_Fv o v}/_{d tc} + - 1(r_i x m_i ^dR/_{d t}) = E ^{(r_i x m_i X_iv x Z_i)+m_iz_i d m/ _i = E (r_i x m_i d/_dt = VErelativo)}

_di = VE _continuo ^d/_dt

dR_m = 0 = P_tutto P_o m_i telo

m^ximo = D (P/DT)(dP/DI

dP_cm

dT

• E(F_cE) = ^E ((R_Cv m_i^r_ii>@oU - r^_m0)
• = E(r_i x m_i Z_i + F_z F_x!!!..,.{)
• = E(r_m x F₁) + E(R x F_Gcr_i m)(F) + E(Q x FV
• = m x m_Fp

- F1 x ( F2 x4_cR) + R_F12+xR(e

+ L^o x, _R^2R

= (r₂ - R₁) x F_F12 + r₂ x F_F1 + r₂ x F_F12

+ (R_i - F0) x (F_i X (F_i) + r_F2 - F0₂

Graforelfth

- E : moto FT^i-Vol

F_Gii

+ R( -r)ⁱ + Egli

Lr = (r ooth) (Fk_V2F1-V_o)

= F^o-V + - 2

_URiFiLflR12

- i x F₁₂ I P¹²

assuluta = R - 12

+ F_hold R12

= 0 = TR = (R_iB F^si -Fυ_12(or)= 2

x (R-

X_F12x1Ri

) _{ed E}

V_Pli R₁₂

+ r_m x r₍ + FT_iR¹

d

dU

F = F + mo= _P = F_i u_mL

P1_R sub - X_tot

=0 + F

C1do + ilo

= Aimasso

m _bilanciata$

&..ypo2

V1V)-Rs&

d Vall P_e cN

• M =
• 4 0+

i : (dEn

• - _02VdVChi
• L + fe + M = R_Chi