Fisica medica 2/2

Eletrostatica

Modellomaccheronico

Cosa c'è alcentro universo

Caos edisordine

Sciocchezze

Materia ->₂ esesenza provoca presenza di unsistema C'è un pezzo

Solo se esiste 1Fe il Gravitazione

Fe = Gr? Diff.

6.67 10^-11

9.10⁹ Nm²

Campo elettrico

Definito in assenza di campo gravitazionale

₈/⁹

Linee di campo

Le linee sono sempreché le uscite dal corpo e le entrate nel corpo non esistono ads sui muri dei cond.

N. di=linee di B∈. (ucaldi) è proporzionale all'intensità del

forza

Campo più vicino alla sorgente1 ÷ distanza2 ÷ intensità

Elettrico

2 campo condive in orb

quadr(pi)r²

Campo elettrico a 2 campi opposti nell'orb

Resistonu-ingressu

Lorem Ipsum

X ×2 c.oreoposto nel vuoto

Potenza

⨁ campo distribuito in un volume

Fok.di pot.

Alternativa: dieta la sperete dei corpi

Tante cariche ↑ ↓ ↑ ↓

Carica puntiforme di carica infinentista

ò campo distribuito su una superficie

Descrittor di corrente.Descisor di corco lontano.

Lastra carica

• di spessore nullo
• carica σ
• o esternamente on Ne vedo una parte

Vuoto sopra e vuoto sotto,ma la Gauss sarà una superficie chiusa

La carica su C

• E = _S S∫_E 9 = 9 ∫ ds = 6S

E = 2₁ della superficie

• dirette lungo la congiungente

Tuoi o di multiplete fanno solo scomparire e sommarsi

E tangente alle S deve quindi avere 2 basi

E_sup = E_inf

Il valore vale 2 basi

• E = 2S_E
• E = 9 _E
• E = 6 S_E

E = 6

E = 5 _E∞ σ

Sfera conduttrice carica piena

Q → distribuita su tutto il V della sfera

Calculiamo E dentro della sfera o anche al suo int.Per una superficie sferica con R

• Q int = ρV e ρ = Ω/
• E int = E sup. = E ⋅ 4πR²

densita volume carica (σ) = Q = Q/4πR²

se invece vogliamo calcolarlo sulla superficie o all’esterno della sfera

• E = ρ ⋅ 4πR³/ε∞

La vogliamo sapere anche R=∂

• E = ρ ⋅ 4πR³/ε∞
• E = σ/ε∞

Capacità elettrostatica

C = \frac{Q}{V}

per un conduttore isolato:

C = \frac{Q}{|ΔV|}

Condensatore a facce piane

E = ε₀ε_r

σ = Q/A

Q = ε₀ε_rEA

ΔV = dE

Carichi in equilibrio

• In parallelo: ΔV lo stesso ai capi dei 2 condensatori.
• In serie:
• Conduttore isolato: Q complessivo sulle armature è nullo.

Carica e scarica di un condensatore

* acquisizione di cariche e risolve suo situazione

utilizzo di corrente continua

se usiamo un generatore di f.e.m.

carica

fase di carica

R | --| | C

V_e(t) = V_n(t) + V_c(t) = q(t)/c

i(t) = i(0)e^-t/RC, q(t) = q(0)e^-t/C

FM = 2

I1 = I2 = EFM FM1 = FM2 I (B, l) = I l B

µ0 I1 I2 / 2πd

µ0 I1 / 2πd

Gomma, zoppi, zombie, control, miraggio

PROPRIETÀ MAGNETICHE IMPORTANTI:

1) DIAMAGNETICI: Rotazione degli elettroni intorno al nucleo creando microscopici equocorr (per F mag net) - β diamagnetici

2) PARAMAGNETICI (β interno = ß) ß interno ≠ 0 = contrarremoto (indotto)

3) FERROMAGNETICI: Dipoli grandi domini (d) variano fornendo β dominodifonde, quando Peso a cambio

MOTO DI UNA CARICA IN UN CAMPO MAGNETICO:

fem = Bu

Forte già l'avvolto

v = costante polo primi v v e l posso e costruire un forma m o z m: v = vt/2πR

R = mv / qB

se vite alla pianta R = mvN ⊥ z(qE) = VpT

INDUZIONE:

È il doppio tra γ e I

ΦB = L / I

mI = ±1 (1 bohrio)

H(Bohrio) =

ES. IN SOLENOIDE:

B = (1 - N) (1) s(K - N) = L = µ) = M0.N - N

≫

LEGGI DI FARADAY/NEUMANN-LENZ

ΔVindietro da afieri a l'emi m'nna εi = -dΦB / dt (ΦB)

ΦB l'interno inferiore (ge)

ELETTIVER E OBBIETT E SINDOSCILE

ΦB B S con ω (L) = B S cos wt

Φf = 1.4Φ

dB / dt = 8.8 wt

ΦB da dt = wb s cos wt

Pratic = E; I EuB S prime wt

wbS sm (wt) = wb3 sin wt (wt)

Emax 2 sin wt

Per mallare in rotazione ha fisica ottenere energia meccanica

DECADIMENTO α

Es: ₉₂U²³⁸ (Z = 2, A = 4) e si riarrangia in modo che sia tutto energia cinetica favorevole a superare l'energia cinetica favorevole a superare l'energia cinetica. (n(m(₂₃₄U)) < m(₂₃₄Th)).

K_A ≈ ΔE quindi A → ∞

DECADIMENTO β

Fiss→m. una finestra di probabilita trasformando ρ → m(β)⁺ 2e→m(β)^- → B.

O₂ sollevando di β₂

<K(c)_-> = ²/₃ΔE

Rapporti γ

Dispersione in frazioni fra le solide energia o nucleo con E/M^γ raggi≈10,100 KeV. Sono nello spazio emisferico secondo potenziali.

- R X

RADIO:

• RADIO
• MICROWAVES
• INFRARED
• VISIBLE
• UV
• RAGGI X
• RAGGI X

IV relazioni emesse hanno diversa capacità di penetrazione nella mediana, ma quanto influssata dalla energia di una parte del raggio?

ESE: D(Xrays): Maximum 5T. D̶ (minimum) 5T/kg (Gray, Gy) S una cm al 6 rad

Doser es (⁶/_20⁶) Gy = 100 rad

RIFER A: V ideazione raggio con la medesima alternanza λλ si farà in modo che α con 5 Mev di energia λλ venga con fatto annichilito ed α c kRNA emettendo le R Q relative. Medesima dispersione è nel caso LET (Lenear Energy Transfer) ed per le sfere che dissipano K_R.

ASSORBIMENTO. D (xr) = ⟨K⟩ con CAPTEGG BEER

I = immägen sub prezzo

μ (x d λλ ze λ tra λ dell p_ragmi

x = (i m₂ / μ)

I = (x פ = I₀e^-μx

m(Gy)

X = (KEV) X₁ ≈ 0.3 mm

(RBE) E

Dose equivalente = K*0.5. Y(1 MeV) > x > 1.25mm radiazioni barrato (LET) Redispi.

RBE = 2 DGy, a1 × de, 200 KeV

DOS_EQUIV ≡ Dose*RBE

X < 100 KeV (γ 10^-2)

Conversion with Fissx

1 SV=100mcm

Max=0.5.1013 Gy or λλ sub λ having all the sensitive components 500bn from the length

Energi in kallions of source of appropriate metals Se for exams.

Redispersion and further dependence from characteristics of λ_lett inn rad 331

Res ^-/X⟨⟩BR⟩codod