Domande orale Fisica, prof. Luigi Palumbo

Cinematica:

1. Equazione Traiettoria (Moto Parabolico)

   • Velocità Iniziale di Lancio:
   • Vo: altezza
   • Vo con l'orizzontale:
   • Vox = Vo
   • Voy = 0
   • ax = 0
   • ay = -g

   Vx = Vox + 0

   Vy = Voy - gt

   x = Vox t

   y = -1/2 gt²

2. Moto Armonico in Una Molla

   Fe = ma; / CFe = Kx

   ma = -Kx

   m (d²x / dt²) = -Kx

   • ω = _-K/m
   • Equazione Oscillatore Armonico: x(t) = Xm sen (ωt + φ)

   Il periodo sarà: T = 2π / ω = 2π _m/k

   • Deriva Super Deriva Ricaviamo La Velocità:

   x(t) = Xm sen (ωt + φ)

   dx/dt = Xm ω cos (ωt + φ)

   v(t) = ω Xm cos (ωt + φ)

3. PENDOLO SEMPLICE:

condizione di equilibrio instabile e pulsazione per un pendolo vincolato all'estremo superiore e lasciato in moto libero.

→ il caso dell'equilibrio statico, con la massa fissa (φ = 0) e la sensola che può deviata lateralmente:

mg_t = T - mg

mg_n = mv²/L = ma_t

scomponendo sui versori: e_n e e_t, ottengo:

mg cosφ - T = ma_n (1)

- mg senφ = ma_t

α_n = - ω²I (accelerazione normale)

α_t = α (accelerazione tangenziale)

sostituendo alla seconda equazione, ottengo:

- mg senφ = mαL

αL + gsenφ = 0

α = (d²φ _dt²)

per oscillazioni piccole (senφ ≈ φ)

d²φ_{2 d}t = gsenφ = 0

d²φ_{2 d}t = g

(per oscillazioni nuove)

→ l'equazione oscillatoria del pendolo sarà armonica e l'angolo varia secondo la legge oraria:

φ(t) = φ₀ sen (wt = θ)

sapendo che la pulsazione ω è sqrt(g/L), allora il periodo sarà:

T = 2π(length) / sqrt(g/L)

da (1) otteniamo la tensione:

T = m(g cosφ + ω²L)

4. FORZA CONSERVATIVA: (LAVORO ED EN. CINETICA)

→ sono quelle forze (forze peso e forze elastiche) invariate lungo un percorso dal punto A al B:

∮ F_r · ds = ∫_A^B F · ds = ∫ F · ds

→ il percorso calcolato sull'asse delle differenze tra potenziale è lo stesso con forze conservative

Il lavoro è equivalente solo nella differenza dei vettori che nulla sfrutterà della continuare assumere il lavoro

→ se si inverte il senso di percorrenza (sia da A ad B), cambia solo il segno del lavoro:

∮ F · ds = - ∫ F · ds

DINAMICA

9. PRIMA EQUAZIONE CARDINALE

∑_i F_i = m a_G

∑_i F_i^(e) = m a_G

dalla 2^a eq. cardinal

∑_i r_i∧m_ia_i

sostituire acc. esplicitando acc. sec dei due vettori _^d

∑_ir_i∧(_d/^dt)v_i dt

∑ _i m_i [(r_i ∧ a_i) + (v_i ∧ vⁱ)]

sapevndo a_i = dv_i/dt sappiamo dv_i/dt

M^e {3

(quantità di moto)

10. CENTRO DI MASSA

Il baricentro delle masse cost. distrib. del sistema

con le coordinate dei centri

X_C.G= ∑_im_ix_i / ∑_im_i

Y_C.G= ∑_im_iy_i / ∑_im_i

Z_C.G= ∑_im_iz_i / ∑_im_i

con le carattere _dm_i deriv. ^dt/_dt

v_G = q² /m

11. SECONDA EQUAZIONE CARDINALE

- descrive il | movimento | rotatorio

M_P = d_Px/dt^Me {9 |

^Me

₍₂₂₎(^Me) con il momento quanto non prevede il momento delle forze

con i dati → utili dal lasciando nel criticità _b al due massa osservabili

e q_i E_p1 + _p2/dt

B e ciclica particolare +- trasformazione di equilibrio- Cambiando automaticamente i suffissi ¹, ₂ per il sistema da A a B, e sostituendo una trasformazione (x') non esiste calore da A o da B (calore da A o da B:

• nei limiti della (cfr.):

(Q₁ - L₁)(2 - 1)_A = 0(Q₂ - L₂)(1 - 0) = 0

• se trasformiamo in una qualsiasi f₀, l:

(Q - L)₁₂ = f(0,A)(*)(Q - L)₂ = f(0,A)

• L₁₂ = (B | C)

• sottraendo, ottengo:

(1 - L)₂ (Q - L)₁ = f(0,B) + f(0,A)

Q - L = f(A,B)