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CASO STAZIONARIO
\(\bar{E}(t) = \bar{E} sen \bar{A}\)
\(\bar{E} = -\bar{\nabla}{V_m}\)
\(\bar{\nabla} \times \bar{E} = \bar{\nabla} \times (\bar{\nabla} V) \overset{o}{=} II eq di Maxwell\)
DIPOLO ELETTRICO
\(\bar{F} = -\bar{\nabla}(\bar{p} \cdot \bar{E})\)
\(\bar{F} = \bar{p} \cdot \bar{E} \bar{J}; \bar{U} = -\bar{p} \cdot \bar{E}\)
\[U = \frac{1}{2}\cdot \varepsilon_0 E^2 \quad 1 + \frac{2}{4}\cdot \bar{F} \]
\(\mu_r = 1 + \frac{\chi_e}{6}\quad \text{Densità di energia}\)
DIELETTRICI
\(\bar{P} = \chi_e \varepsilon_0 \bar{E}; \quad \bar{E_r} = \varepsilon_r \varepsilon_0 ( \varepsilon_r + \varepsilon_0 ) \bar{E}\)
\(\bar{M_r} = \varepsilon_r \bar{E}\quad \text{Permittività della area}\)
CORRENTE ELETTRICA
\[\frac{\bar{J}}{d\bar{S}} = 2 \cdot \varepsilon\bar{J}\grad{\vec E}\]
\(\bar{J} = m q u^2\)
MAGNETISMO
\(\bar{F} = I_s l \mathbf{\nabla} \times \bar{B}\quad [ \mathcal{L} ]\)
\(\bar{F} = \bar{I_0} e \cdot \bar{B N}\quad\vec{F_{\eta}} = q \vec{k} \times B\)\)
\[\bar{A} = \sqrt{\bar{k}} + l_m \cdot \mu \mathcal{m_r}\bar{k}\sin \vartheta \cdot t_a\]
\(\bar{V} + \bar{S} = 0\)
\(\bar{V} \cdot \bar{E} = \vec {V_f} = IxB = BE0 +\mu_r^2 x(\vec{p}+V_s)\eta\mathcal{N_s} + \frac{\mathcal{N_s}}{Mi}\)
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