Fisica 1: Meccanica

FISICA

12 CREDITI

Misure di grandezza

[m , t]_I [l]

[ m, kg ]

[v] = ^{[ ]}

= ^[l]

Per passare da km/h a m/s divido per 3,6, il contrario moltiplico.

v = ^km = ^{2,10 m} = ^2,3

- 3,6

Cinematica

Ramo che studia il moto dei corpi.

La velocità dipende dal sistema di riferimento, quello base è il

cartesiano formato da 3 assi x , y , z .

Traiettoria

L'insieme dei punti che il punto materiale percorre momento dopo momento.

Ogni punto è definito da un vettore, detto vettore posizione

che è l'insieme d'esempio (3) punti. In funzione del tempo

il vettor posizione lo posso rappresentare con vettori unitari

(vettore) i , j , k come:

r = xi(t) + yj(t) + zk(t)

Nello spazio op.

troverò la funzione della posizione:

x(t)

y(t)

z(t)

Invece il punto materiale si muove con in intervalli di

tiempo tra un punto che trova una nuova posizione,

il nuovo vettore posizione da chiamare ad esempio r1(t + Δt)

da nuovi punti da (intervallo di tempo)..

Spostamento in sistema di riferimento:

Δr = r2(t + Δt) - r2(t)

Definisco dunque, in rapporto:

Δr / Δt = veloci.

vetorial.

media

Lo spostamento vettoriale dipende solo dalla posizione ni,

non fa parte della variazione del tempo. Un altro sistema di riferimento

utilizza invece le componenti curvilinee

tutti hanno delle dimensioni

nelle curve ognuno dipende dal percorso

la formula della velocità meddiante globale

è Δr / ti

In questo caso il ΔS nuovo si ottiene nello

sistema della modifiche per calcolare ad esempio la velocità muoversi

diciamo nei movimenti

come indicare cumula Δt = m per

determinato minore se:

v

v vettoriale = velocità

istante - istante

v come la produce in: Si ≡ ^{d ri}

vettorial. esercizio ≡ ^{d vi} / ^dt

Moto curvo: θ(t) = θ₀ - ∆θ ∆s = ∆v ma anche ∆θ = ∆s v = ∆v = ∆s v

V = v_o ω = v R quindi accelerazione: a = a_n v_m v_m v_m K v_m = v = ω_m R

a_n = v²_m R modulo dell'accelerazione

Oppure perché V = ω² R, accelerazione centripeta: a_n = ω²_m R

Accelerazione tangenziale = a_t = dv = ω_R = a_t^ω

Accelerazione totale = a = ∆a_t + a_n a_n = v_n v_n v_R ω² r

Con tutte settionali ∆θ = dωR^t = ∆θ ω² R [via della sinodo per: singedere accelerazioni togendo di ∆θ = dt

∆t = dt +^{t+ ωω dove segni disu ✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰✰}

• Per il Moto Circolare Uniforme: s(t) = s₀ + ω_R(t - t) + s_ω^R(t - t)

• Invece per il Moto Circolare Uniformemente Accelerato: 2l R₂: V + v = v_R01^R, v_Ω + v_Ω = s_Ω + a2(t -_t) = ω_R - ω + ω R(^{t_b - t) + R(t_R) - y_θ}

Esempio: y = 0; t = 0

• ω_c (t) = 0 + ^{tω 0 -(2/90}
• V_r (t) = ^υ(1 5 0) = 20 m/s

• φ(t) = Θ⁰1 + ∆θ(b) + 1/2 (^t_t)²

Esempio: y = 0; t

• ω_c (t) = 0 + 0.2t
• V_a (t) = ^ϋ(t), 1 5 = 20 m/s
• ω = 0 + ^υϋϋω5

• s(t) = ναω[] ω^cos (2^t_ω14) = ℃ω 20 m/s

Guardando sul Moto Armonico:

• x(t) = R cos (ωt) = Rω (ωt)
• x(t) = R m (ωt) = x_Rm (ωt)

V_x = dx/dt

V_x = (ωLmR) sin(ωt)

V_⌀ = 2 ⌀R cos(ωt)

⌀x = ωR⌀ cos(ωt) ^(1/2)

dove

_r ̇_c = 2ω̇ × ^-

accelerazione di Coriolis

si consta che due moti via rotazione (R) via allaccio veloce (V)

min = ∑ P¹()¹()

Si considera un triangolo

limite: δ̂ =

ambi:

p^∞ = p

^{altetto rute}

∝=

pg

^{altetto trasversale}

calendere x

relitim

pu

x

n

p_o= accelerazione di allineamento radiale (e nella ^zialmente iperk ^disal.)

-p°°= accelerazione estrapolata (nella ne non girari)

p₉ accelerazioni trasversali nella ^probolo costante)

2μ = accelerazione di uscita, chi blo non apta per metodo non uni.

con la distanza dal centro

V=Rω

Q+F-RW

slb reind̟

Immaginiamo un corpo di massa M e θ=0° poi θ≠0

mg=μ_sF=0 (impoxi)

mg=μ_smas (tempo0)

R₁ = mas＞0 (tempo=0)

R₁ = m gcosθ (tempo＝g)

μ = tgθ₁

Una volta che ho scelto le lette per raggiungere la posizione limite e dato che l’altop pr finalize una inceapie o monitor mora questo parametro sarà una situazione del tipo

mg=μ_smσ

R₁=mgcosθ

Si iniziò il silento traccono in angolo θ’ (s)ⁱⁿ in cui si o ma le vie'arrive la portate le limit▶

{mgin2)=F₂=0

{R₁=mgcosθ

μ=tg-θ” (deletto constante)

FORZA RESISTENTE DELL’ARIA

F̅=-Fv²

dove E='N_m' u&b stanno corso e direzioni di F

Fonte resistenti in un fluido fare funzione dell'aria

Condotta scalar l’equazione f=Kv²

^dt_^mo vi diffi parte est con denforeni

Dunque di −Fx=Lmt? Interando ∆tempo di

dV= ʃ E² dt -ʃ E² dt

V=

γ(t) =V_ıe^kt(ií:)

Immaginiamo un paracadutista cl el stichtoitro da cui L sopopata le file me V_f + X= _t= 

X=V_ı-Fv²

dur=

Accelerazione in coordinate polari

Consideriamo la coordinata polare in un piano con i vettori r, θ. Il vettore posizione sarà: r(t)=(t), θ(t).

Quindi la velocità sarà osono

d... /dt = r.(t)e_r + r_(t)θ̇(t)e_θ.

Nel disegno di NA e modulo di NA esprimo le sue moduli non nulli integrando il disegno quindi limite di t che dal delta_t —> 0:

Δv = Δ(θ/_(r)) con le velocità

costanti e velocità trascorsa. Di conseguenza l'accelerazione è:

a = (.. + .i)r(_t)e_r + θ_(t)e_φ

Comparo con opportune ipotesi su r.

Il limite di θ̇ ha le dimensioni r in modulo 1.00² ma

Capisco il tendenza di θ̇2 d.../ d... di direi le.

...o d.../dt, ... [f°, con.. r^_i1₀/..

a = ¹/_r² + (θ̇ _(t), ṙ) sono i vari θ̇ di due ... diviene moduli o utilizzo.t (accelerazione delle distanze r"_r è l attezzorazione centrip.

θ̇... derivazioni temporali dell'altrra [accelerazione]. ... tiene quindi

r =", accelerazioni produtt. dei/è ... che mi quindi il 2*v

del..e.

Moto armonico semplice

^t su mob attivo fa mob oscillatorie di aumento ad esempio quando

si usa una dinamica linearia f = -kX sostiamobil'_cwy

che è -kX — mod.y/dt = (d_οc)>t^t/

t₂^mod.wX spazio b-output. ^{k/m θ..._(..ss)} emod.

Determine mi -w(...to - 16) islete angolare in questo su

mod. a mod x-vedo.

b posizione di pish ... un mob oscillante. Indica l

sono x...

con ω0 = ... un. (equazione differenziale) d._--.dpo

anno oss cih solute:

x = ^(1,0)/

+0,4t + t = 1,0 t 2 t ... /...1/

quindi si

con x = /

ca ... che per 2

costo ... + ¹/1^2,01t^{(...) _are}

Sosti1iamo o

  ^ẋ̇

  = stit...

^x._ __ __ __ __ ^{2,1^}

+ + =__-1/1 + s1@^dt2

...2.....

    ..~~~~... ^a.x. f= a.wΧ^{2 ẋ} b y f+

ugglime i

termnix e/o. y ay in ordina o portato .

/.....time.

  axt=oη ai

p.