Effetto fotoelettrico ed effetto Compton

EFFETTO FOTOELETTRICO

Primo a osservare fu Hertz (1886-1888)

Accanto tra le speranze che propagano onde - prevalente se le onde erano ben pulite

Lenard (1902)

Millikan (1916)

Einstein (1905) pi Nobel (1921)

L’effetto fotoelettrico: l’estrazione di elettroni dal pist di radiazione incidentale sulla superficie di un metallo

• Si osserva per frequenza dell’ultravioletta
• L’elettrone assorbe di radiazione
• L’elettrone esce con una certa velocità

Apparato sperimentale:

Catodo anodo

• Tubo catodico vuoto
• Radiazione incidente
• Amperometro
• Potocorrente
• differenza di potenziale che aiuta gli elettroni ad andare verso l’anodo

I - intensità di radiazione - flusso di energia

tutti gli elettroni arrivano all’anodo

V ~ Volt

Corrente di saturazione

EvVs = Kmax

V che blocca tutti gli elettroni e nessuno arriva all’anodo - corrente nulla

Vsi POTENZIALE DI ARRESTO

EFFETTO FOTOELETTRICO

Primo a osservare fu Hertz (1886-1888)

• Scuola tra le esperienze che provavano onde - prevalente se le onde erano modulate - ben focalizzate
• Lenard (1902)
• Millikan (1916)
• Einstein (1905) pi Nobel (1921)

L'effetto fotoelettrico = l'estrazione di elettroni dai cristalli di radiazione incidente sulla superficie di un metallo

Si osserva per frequenze dell'ultravioletto

L'elettrone si stacca per radiazione

• L'elettrone esce con una certa velocità
• A4

Apparato sperimentale:

• Catodo e anodo
• Tubo catodico vuoto
• A
• Amperometro
• Potacorrente

Modificazione incidente = due catodi tra cui emette elettronici che variano all'anodo e generano una corrente nel circuito (fotocorrente)

A

V = V

V ≈ Volt

Corrente

V = 0

V > 0

• E dopo che relaziona gli elettroni, alcuni riescono ad arrivare all'anodo perché hanno velocità diversa
• Misura di VsubS, in modo da stabilire...
• Con cui gli elettroni escono dal catodo
• eVsubS = Ksubmax
• Energia potenziale elettrostatica (catodo)
• Corrente di saturazione

V che blocca gli elettroni + emesso e arriva all'anodo - corrente nulla

Osservazioni sperimentali

1. Corrente di saturazione indipendente dall'intensità della radiazione incidente (P costante)

2. Vs quindi K_max non dipende dall'intensità

   R₀ stesso per entrambe le I

3. Freqenzia di soglia ν₀ di una corrente di saturazione

   Inoltre V₀. K_max dipendano da ν

4. Non si osserva tempo di ritardo

Un'alternanza tra quando accende la sorgente

Quantità: ribalancio di energia: uso di conversazione della energía

• K_c ≤ K_max
• Metalli diversi

Bilancio energetico - conservazione energia

E_com = E_b = Ke

• E_b < φ → Ke < E_com - φ

K_max = Δ oltre una quota

E₀ = t - φ

Apparato dinamico

media, su un periodo

E = 1/2 ε₀E₀ |E₀ | = Δ t E₀|E₀| cos²(K r - ω t)

E₀(r, t) = ε₀(K r - f t + α t) E oscillante

E campo elettrico

I incidenza

₀ campanellato

densità di energia

Energia elettromagnetica incidente con continuità nel tempo

L'elettrone per essere liberato deve assorbire energia

• E_incidente ≠ costante sull'arco di un intervallo di energia
• Non può aumentare gradualmente energia di un ordinamento di energia
• φ ad uscire dal breccia

Esempio (3) calcolo del tempo di ritardo atomico

Sodio: φ = 2,28 eV

intensità I incidente

^{coefficiente di assorbimento}

A = π r² = L a, N = 3,16x10²⁰

I cm²

cm² M W

cm² A = 1 A

Ad una mole che vanno:

• il campo che conferisce energia con una area
• Flusso x area x tempo
• Energia Aumento di un tempo e zero

elettrone liberato, quando

• φ = 2,28
• CIA t = φ
• 46,6 · 10¹⁵
• consumati nel tempo e nello spazio
• Energia chimica zero