Complementi Di Fisica - Appunti Completi

due specchi uno dopera una doppia di specchi

di solito od emerge per un modo stimolato

materiale attivo

entrambo i modi nello stesso tempo

fibre il picco

La risposta non lineare dei materiali (ottica non lineare)

Se un campo elettrico interagisce con le molecole si genera una polarizzazione.

Si crea così un dipolo, in cui le cariche sono separate in spazio. In questo caso si tratta di un dipolo elettrico.

momento di dipolo

numero di atomi

Se applico un campo elettrico il dipolo sarà deformato

induzione di un dipolo elettrico

_P = N_P

_P = _{0 E}

₀ E(t)

polarizzabilità del materiale

momento carica totale di dipolo

maggiore è il campo elettrico maggiore sarà il momento di dipolo e quindi la polarizzazione della molecola

del materiale

Considero un campo elettrico che oscilla nel tempo, quindi la variabile t -> t oscilla

_E(x,t)

La polarizzazione del materiale oscilla alla stessa pulsazione del campo elettrico.

tempo s(t) = x(t)

due specchi una doppia di specchi

materiale attivo

primo fotone doppio ad eccitamento spontaneo

un sistema organico di fibre - piezo

La Risposta Non Lineare nei Materiali

Ottica non lineare

Se un campo elettrico interagisce con le molecole si genera una polarizzazione.

Si crea così un dipolo, in cui le cariche sono separate nello spazio. In questo caso si tratta di un dipolo elettrico.

momento di dipolo

numero di atomi

Se applico un campo elettrico e gli atomi sono disarmonici

Induzione di un dipolo elettrico

maggiore il campo elettrico maggiore sarà il momento di dipolo e quindi la polarizzazione del materiale

momento carica totale distanza del dipolo

polarizzabile del materiale

Considero un campo elettrico che oscilla nel tempo, quindi le due fasi t e t-oscilla

Il polarizzatore del materiale oscilla alla stessa pulsazione del campo elettrico.

amp;omega; δ(t) = x(t)

Il passaggio da un'onda (in questo caso da un'onda elettromagnetica trovata alla

presenza di E X₀ moduli la sorgente in modo subletico oppure di moduliamo o comparto

othallesos forioto δx δx w_z X₁ NL x qE (e^(iwt+φ) e^(-iwt+φ)) -- + ----- -- + ---- + -- x₁ = ------_m ^-2 dt dt m 2 c

Equazione di differenziale del Floydov

Veripie cho xendono ell'l'equsm con l'ottonico.

X₄ e^i(wt+φ) = x₂ x (e^-i(wt+φ)) =x^i(wt+φ) x₁ e

isso x (e^-i(wt+4)) = (x₁ 4x₂ e^(-iuwt)) ^(---xø)

x₂^4m (x_c) ³

W e X₂ (e^{e2 4) =}

_2w土消し

X₁(w²2 ₀)

w=xe₂

^⨀ = ε₀ K ^⨀ 𝕘 = N ^⨀ = N q x(t)

P(𝜙, 2𝜙) = - Nq X₂(t) + Nq X₂|t|=

D ^⨀ = ε₀ ^⨀ + ^⨀ = ε₀ ( ^⨀ ε₀ - ε₀ (1 + Y) ^⨀ ε₀ ^⨀)

ε_c = ε₀ ε_t ^⨀

P_i(𝜙) = ε₀ X ⁽¹⁾ (𝜙, 𝜙', 𝜙" )

NL = Nq g m ^{e - i𝜙t} 𝕘 w - i w + w₀

E_i(𝜙) = E_i(*𝜙) per un molare 𝔹

P_NL(𝜙) = ε₀ X ¹³ i E

Forza Lorenz

interferenzadiffrazione

intensitàonda inviluppo

Se il materiale non è lineare

Il fascio sipropaga senzap*

ONDA SOLITONICA

n = non nulli

DISPERSIONE CROMATICA

n

fibra otticadispersionedel vetro

Moto Armonico

È una tipologia di moto che ha un comportamento nel tempo dato da una sola frequenza con un'oscillatore del tipo sin/cos

β(t) = A sin (ωt + φ)

Periodo per individuare

Pulsazione ω = 2π/T = 2πf

Proprietà Oscillatore Armonico

• Periodicità
• β(t + T) = β(t)
• ṽ(t + T) = ṽ(t)
• ∫ β(t + T) = ∫ β(t)

d²β/dt² = -ω²β

β(t) = A sin (ωt + φ)

ṽ(t) = A cos (ωt + φ) ω

∫ β(t) = - A sin (ωt + φ) ω²

β(t) =