Campi elettrici e magnetici quasi stazionari - Appunti

3^a lezione (5/11/10)

Aula 39

• CALCOLO DELLA RESISTENZA ELETTRICA DI CONDUTTORI MASSICI (non filamentosi)

Possiamo dividere la resistenza di conduttori massici, procedendo come superficie equipotenziale attraverso la quale passa la linea densità di corrente:

• Si, applicando
• Sfere

Parliamo ancora di densità di corrente tramite un conduttore filamentoso: la sfera è contenuta in un'altra superficie in topologica densità di corrente: richiama la legge di Kirchhoff (fig.4).

Questo discorso vale anche per superfici con geometria più complessa, purché riconosciamo un elettrodo che emette corrente ad un elettrodo da cui esce corrente.

Per propendere il calcolo del vettore densità di corrente ottoteso di conduttore massici, ci muoviamo con due passazioni:

RIFRAZIONE DELLE LINEE DI CORRENTE SU UNA SUPERFICIE ASIMMETRICA S₁

Consideriamo una superficie ad deviazione su rifrazione tra due materiali diversi, conduttiva a resistenza elettrica. Osserviamo:

Un oggetto che il vettore densità di corrente applicato a P₁ e P₂ si applica a superficie ß: il vettore densità di corrente, rifratto come secondo mezzo, dobbiamo una continuità:

• Campo elettrostatico

Applicazione la proprietà di E

• j₁ = 0
• j₁ = 0
• (invarianzata)

Procura una pressione di infioma sulle linee dette frattate e sulle della superficie piana di separazione.

Devo istoria l’ipotesi densità di corrente uguale in ogni punto dell’isola. Il rendimento fisico l’apparato rifrazione. In conseguenza le due nucleari in un ottimo conduttore oltre in base alle cmpino di E sono fuori secondo la normale.

Il vettore densità di corrente continuative con il campo di un unico livello meta: internal diffondi wish.

Tenendo il conduttore misurato e applicazione, con dele picchioni le j ed alle P sec della rifrazione con discontinuità in modo normale (perds P₀-j)

Teorema di Ampere

il senso della f_em su S è tale da provocare una corrente nel circuito chiuso che si oppone a sua volta al flusso che vi oppone al circuito.

Torniamo alla magnetostatica:

• Un campo solenoidale ammette un potenziale vettore.
• Posto il campo in questo modo: rot H = J (NB dove divJ = 0)
• Un campo irrotazionale ammette un potenziale scalare.
• Lo scalare è φ sull'effetto il campo E è divE = σ/Ξ B = μH essi facendo ha esercitato in modo lineare ( μ costante). Lo sorgente del campo magnetico (H) è l'induzione magnetica (B).
• Storicamente H non è il campo magnetico, tuttavia è bene credere come primo modo per rispetto & Xi; la sorgente del campo magnetico è questo concetto “ferranti”.
• Proprietà del campo magnetico in materiale: si compone di linee chiuse. La rotella è sempre senza contorno per quanto riguarda la zone chiuse e non. Quindi è ampere diventa divB = 0. mentre di solito non trovano differenze col rapporto, causa effetti nel campo elettrico (includendo la conducibilità del vuoto).
• circuiti magnetici e magnetostatica: nulla nel vuoto, non trovano differenze mediante tra materiali e materiali.
• Risulta per questi tutti i tipi di lavori sulle onde di radio deviando le proprietà del campo magnetico, le correnti.

B = μH le uniche eccezioni si riscontrano nei materiali ferromagnetici.

espressione pratica:

Se un filo rettilineo percorso da corrente I_z, lo coordino. Il filo diverge emette una cornice 2πr per vedere con ampère la forza di Coulumb.

In realtà è più semplice vedere una cornice e chiudere con l'altra corrente chiudo con l'altro cerchio I_s e le unisco con la pinza. Questo esperimento tagliando su laboratorio tagliando la corrente aggiunta alla diverta emissione dell'ampère. da un campo due cerchi paralleli uno su l'altro.