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Cariche Elettriche
Campo Elettrico
Elettricità statica e corrente elettrica
Classe della bacchetta (classe negativa)
Classe del vetro (classe positiva)
Un materiale, che fa parte della bacchetta, si utilizza e non è conduttore, materiale, che fa parte della classe del vetro.
La bacchetta infatti si comporta come un elettrone mentre il vetro è come il protone.
Isolanti e conduttori
Un altro comportamento che permette di distinguere dei materiali, è la capacità di condurre o meno delle cariche elettriche.
- Il legno è un materiale isolante
- Il ferro è un materiale conduttore
Cariche mascherate nei conduttori
I conduttori possono essere “caricati” esternamente essi sono il rischio.
Se lasciamo a terra il conduttore, le cariche passano se allontaniamo da conduttore.
E = hν, 10-10-9 = 1 / 4 π ε
Induzione negli isolanti
Negli isolanti si formano dei dipoli elettrici.
Elettroscopio
Se avviciniamo una carica positiva: i foglietti d'oro si aprono (fenomeno elettrostatico).
I foglietti d'oro si chiudono portando a contatto dei conduttori; le cariche positive si bilanciano.
Legge di Coulomb
- q₁F (---☺---q₂)
- F₁₂ = k q₁q₂ / r²₁₂
- dove k = 1 / 4πε0
- ε0 costante dielettrica del vuoto
- (a₁, r, a₂)
- [ε0] = C² / Nm² = 8,85·10-12 C² / Nm²
La legge di Coulomb obbedisce alla terza legge di Newton.
Hanno uguale modulo e stesso punto di applicazione, ma verso opposto.
Campo elettrico
- (☺)q0 F
- La portata di lente (lente è più grande rispetto alle altre) modifica lo spazio circostante, formando così un campo elettrico (E).
- E = lim (q0 -> 0) Fe / q0 = la portata di prova deve essere piccola per non disturbare la distribuzione delle cariche.
- (EP = lim (q0 -> 0) q / 4πε0 r², Ef = q / 4πε0)
- Q = ∫s g(s) -> Fe = qE(φ)
Superfici delle stesse
I Esempi di Conduttori
Dipolo elettrico
P = l⋅Q
(momento del dipolo elettrico)
E = 1 / 4πε0 ⋅ q / r2
E = 2qcosθ
1 / 4πε0r2 sin2q
cosθ = e / 2Δt
cosθ = e / 2Δτ
E = 2qcosθ = 2q
1 / 4πε0(Δτ)2 sin e / (r2 + e2)3/2
cosα = e / (1 / 4πε0(r2 + e2))3/2 >> e
εx = p / 4πε0(r2 + e2)3/2
Eint = -p / a3
campi esterni
E = Qd
F = lQE
|τ| = |τ| lFsenθ
∅(E) = ∫EndS = Qint/∈0
∅(∑) = 0 quindi Ei ei = 0
perché dentro ed int. a spec. non ci sono cariche
-Sfera piena carica
E ≠ 0
perché il campo elettrico di radiazione esce
ed è perpendicolare superficie S qualsiasi
∅(Sc) = ∫E|dS| = E · S = E · 4πr2
Qint = P · 3/8πR3
Eint = PαR3/3∈0
Qint = PαR3/∈0
E = P/3
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