Appunti riscritti di fluidodinamica parte 2

TEOREMA DI BERNOULLI

THM

• fluido: PESANTE, NON VISCOSO, INCOMPRIMIBILE E STAZIONARIO
• lungo una stessa linea di flusso non possono esistere linee di discesa. lungo una streamline P + z = cost.

V²/2g = delta 'hf'

P1 + γz1 + γV²1/2g = P2 + γz2 + γV²2/2g

la cost. è molare in assenza phase. di viscos. e non pipar..

P + V²/2 + ρgh = const lungo una streamline

NON posso alzarsi da value P minim... C E Streamline

TEOREMA DI BERNOULLI

THM

fluido: PESANTE, NON VISCOSO, INCOMPRIMIBILE E STAZIONARIO

la somma delle quote pressione, cinetica, e pressione è costante lungo una linea di flusso

P + ρV²/2 + ρgz = cost lungo una streamline

• velocità non varia
• non ci sono attriti
• effetto della pressione è costante

Non posso applicare tra punti C e streamline

CASO RAZIONABILE

P₁ + ρV_1²/2 + ρgZ₁ = P₂ + ρV_2²/2 + ρgZ₂

Considerare due sezioni

1. A
2. B

voce d'interruzione >U V = U x V

P + ρ _V²/2 + ρgz = cost

Supponendo

(p = cost) 

in un tubo al cui interno non vengono effettuate intercettazioni

(oppure se non fossero previsti eventuali tratti

di movimento orizzontale, l’intercettazione deve essere mossa)

∫ ^{(P ₂ - P ₁)} dx = ∫ ^{ρ 1 2 dx - 0}

P ₁ + 2ρgz₁ = P ₂ + 2ρgz₂

- per fluidi comprimibili

Svolgendo l'esercizio indicato

H _S, V ₂ = ρ V₂/2

[la cui corrente indica la direzione tangenziale della corrente del liquido segnalato o schiuma oppure di sostanze non scorrenti]

∫ ₀ ^α

PRESSIONE TOTALE

pressione che si può confrontare

PRESSIONE TOTALE (Pd). Si usa nei casi in cui può

pressione. Può non essere importante solo

fatti posso nevere in oggetto osservate

segnare e poi isolato un valore deve segnare

per liquidi e gas massa in condizioni classiche

non vedere sotto OA caso N

m_per tot x un sotto-betto PO=½

-->Oa

→

→ Pd = Pa + p^1*v^2 =

Scansionato con CamScanner

pressione statica

pressione dinamica

pressione in un punto Jt poss Massanza

^{(cond. bassa} (Hep): cosh

--> OA

pressione statica (po)

NOE CASO INCOMPLRABILIG

^{espressiog peggia po}

un punto Hopo opposto

delato dopo d

Se vale anche p + V = 0 —> vale il THM

Rx = pi + γ ∫dz = 1/2 γ l2 + γ l da 0 a l

—> pi = pB (pz = ps) —> la pressione totale si conserva lungo la stessa

La pressione non cambia —> pi - p2 = 1/2 γ l2 oppure uguale —> sapendomo w = 0 i prof.PUNTO DI RISTAGNO PUNTO DI RISTAGNO —> Altura massima e sua superficie si sfara e pressione di 566.20m_PI = 566 points pi: pressione di ristagno

La pressione si scambia e non viene —> alturringato nel modello dello schermo —> in questo cambiano un passaggioN.B. —> in teoria pB = εpB

Nel tubo punti as → trie pB nel punto a indu because meno Brenda —> o nel btess reductored her riomonese

Per a double appear schermo di metropalli o fappo per stesso baccarat —> nel punto i becomes to pressure

va = 0 un vogale in conti per cortexo orastro 12

Pressione meg able pressa — incontrato un cont un punto e —> in piccolo Bernard

Esercitazione di fluidostatica

Calcolo forze idrostatiche su pareti immerse in un serbatoio

L - proiezione lung x

S - Superficie esposta con sempre fianco L

F_q = 3π^{H Con ragione e numeros alone}

P = 1

Calcolare la risultante delle forze generanti sulle pareti

1. angoli piatte (parte inferiore)
2. il coniglio al cinghiale di una tegola

dropleta - senza un tratt.

R _x = -∫(p-p_1)(3θx-θ₁)dz =

=( -∫(p-3)(p-1)gπdt ) + 3R

3R = (∫3π(3-θ)dz )

= 3R{3 = 8} = ∫gπ{2-l}g_ft

= ζ{4/3π} = 8∫R₁dz

= 3R = 8gπ(1+₂)

Dòle 3drnea fo O

π-3=del fermione 57.448 = 30.5 = 12.1

new val ela orchestra, grazarizço, chrom

• Nuova ipotesi XI.9.q.

RX = ∫ (p₂ - p₁) Σ dx

caso colon invasi (pyronia) assumo che x = H./2

μ∇u Σ = c₀ Θ p₁ - p₂ = 0.8 (H-u̅)

Rz = ∫ (p₁ - p₂)! k |dΞ = ∫ (p₁ - p₂) M K |dΞ =

= ∫ (p₂ - p₁) g (H-z) e₀ dx = -∫ gθ (H-z)/L dx =

se stazion. usare σ stesso modulo or Rx uno con 505 si fa ancora, calcol