Appunti riscritti di fluidodinamica - parte 3

Si vede come il caso turbolento non abbia

rapidamente nello spazio (al più oscillante,

limitandosi nelle zone vicino alle pareti

alle pareti (al più oscillante, smorzato dalla parete

della forza dello scorrimento).

STRATO LIMITE TURBOLENTO

É maggiore, minore è risultante e influenze alle

variazioni di turbina, flusso di massa (allo stesso

flusso a compressione di magnetite).

^UT

^y = f

ottenere le smussature. Inoltre, il flusso di massa,

oltre cui le velocità sono circa

le velocità inferiore e superiore

per risolve, fluire delle zone fasi presso esistente.

^U*

^v*

^M =

^v

velocità d'attario →

velocità addimensionale -

campo esercizio del _187,0

Alla base lo STRATO LOGARITMICO dove μ assume

μ = 1 (la velocità del vento è triplicata rispetto al

μ assume ->

costante di Von Karman

cos numeratore

denominatore

valore di von + nemtre

numeroø = 5L 1.4

valore di (sk + ^L -> 5L 2

numeratore > denominatore y

nombro ø

dello stato esterno

h

esterno (no problem di o) con valore y - valore orizzontale

STATO ESTERNO → Charnok con una probabilità che l'o tra valore orizzontale o al punt

RHM, e comunque associato un problema di less con il

di risolvere all'aumento del coeff. di trazione con una conduzione di

fenomeni che limitano la produzione delle Landau della sua in una elevata c

RHM ciè lo stato diventa mussoluto il flusso & agrees il flusso convect del compe

concelto che può sob sempre Charnok e quando ha

FORZA DI DRAG SU LASTRA PIANA

Di solito cos. la parte oscillante è diminutiva prominente viso non è buon si lavora costante di forma.

Per unità di superficie:

τ_w = μ ∂θ/∂x in x=L Si pone adesione Θ_e nelle nuove conoscito conoscendo un prof/di velocità del vinizui dell SL e calocendo l'area pale dove glumisce Θ* osserva l'acele

τ_w = (μ) ∂θ/∂x ∫Θ(1) - Θ(0) D = (ρ) V∞² dθξ ∫∇Θ(x) - Θ(0)

Sostituendo:

D = (ρ) V∞² ∫dθ ∂θ([1)-Θ(0)

D = (ρ) V∞² ∫1 dx

Co = D = 2 V² Θ_e/L

ΔF_b22/2

D = 1/2 C_D ρ V∞²

Co = D

concentrazione Co spazio di lavoro G curva eq

→ STALLO AERODINAMICO

≠ Wspace = Wspace1

→ il popolo si lavora G=center

il potere utilizzo prevale

sempre molto

pesante alcuni alti G-stalls

la sequenza classi la preparano

volumi consistenti alle prestazioni delle stars

la spiegazione classi

lo potessero capire - Mental panel

G=morbido creativi

soft al di &

dello sviluppo

→ qualcosa che fa moto

si sviluppec = Co sviluppo c osservazione curva

CI=F(G)

DIAGRAMMA FIGURAS

→ a parte dos laps

co-nesso le

saturazioni molte possibilità nella zona G = classe dei consumatori,

valutare con profilo

h₂ > h₁ ⇒ w₂ < w₁ ⇒ v_s = v_vel

Es = 2_θ + h₂

Pr = ∫₀^β ½ w² = v

t_θ = ∫_θ 1₂ w² + 8h₁

Nuovo flusso nelle S e funz. S ⇒ wS = Q

mun con odss 5 ⇒ wS = A

⇒ β² = 2 ∫_α ¼ Q₂ − ∫_β Π_min

⇒ ∫_θ (Q₂)² = (N) 1 β

⇒ 8 h < h

Hd − Pr = P_min − π

P_min − 1/(q²)₂ = ¼ max

1/(q²)₈ A

P_med -

β³ 8

∫

∫

⇒

=^?∫

Plesso stazionario

Effetti in quotid. tempestati

μ=¼Se

π

TOPO di VENTURI

p = β₂ + 4 Π₃ + β₂

π = (

U?

)

β

∫

β8 ⁽ )

y

x

0

∫( )

∫ (∫0

∫

π-∫

x

Dubbio di

Possibile

Dobbio indiviso CI * (A N) due P.

è una |

è forse uno Chiamiamo gettoso > ci Q desses

M₂ + p₂ v₂ + p_g

[ (-_l)

-∫ p ² v² f_p ∫ p² v² f_p

f₂ v₂ + p_g- l = - ∫ dp / p

- W_P = (p+ ∫ f v_g) f_p

usando M_P = ∫ f v_g

] usando M_T = ∫ g U-2 (p⁵ v₅ / p)

=> v_i = v₂ => ∫ f = ∫ Q_A / Q_B

f _p = (p_A + [ 2 U ]+ p_g

f / f_c f_P= ( ∫ v_d + p₅)

=> WO = WH + 3/4 po

PER UNITA’ MIN = lo stasso velatura

[Osservando]

tubi ∫ g_v + p_g x (f_p + p_g) +

PER UNITA’ celeriita ∫ U

(∫ f_c) per e

• SERBATOI COLLEGATI DA 2 TUBI

Se V>c cos (sussurro) le pertur. dell’ombelico è immerso nei venti_{d’intensa espansione} (sopra sup)Riga di fumo o minima sinus in coni sec.Di flussi di (senza) sul foglioH1 = arcosarcmi. multipli · crn sec. arcaniTAP sul campo: X valorizza ombelico

> arcmi: Legalixa.=> μ = arcsin 1/(H1)

La (cos sup)Si +/- 1. Cicli esteso adi. Delle configurazionidelle configurazioni istantaneeo di H2

Ogni luogo, intonsa sin uso della Croce

La Lunga che accum seguitoPunto, stake ha una centraleCl  sezione

Sono note che:

• Se la ^v_rel meno particelle < 0 → non ci sono esplosioni → nessuna divisione
• Se nel ramo iniziale < 0 → si decencia esplosioni → numeri divisioni M > 1
• Se nel ramo > 1 → numeri divisioni M < 1 → Ekadron

Pendini un flusso deliberato si può essere che:

• P _* ⁰ passa nel flusso subsonico i periferici
• X ₁ e X ₂ del¹. Posse dal mio tün extending a pressa hardware un flusso subsonico di linea scompone dal suo musso un flusso segno
• P possato presente
• x² stesso T posato vuoto → Influenza forma cyclone riverscio la pressiva derivata sommata scompersisti possibili

Distribuzione dei due parametri generali (1 e 2) dalle osservazioni ̶ (^{la funzione di_π})

Problema di Rayleigh

• Stato di Rayleigh.join: Struttura dei numeri e fer Merc ->
• HS Torcia Felicia un ramos
• CR → EA Document → Höhe → D