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Equazioni di Navier-Stokes
Patroni: L'equazione di Cauchy in forma indicia
(e Dui/Dt = e fi + ∇ij τij) → (e Dui/Dt = e fi + ∂sij/∂xj)
- To unknown: ui + us aux (vector L)
- Linear in unknown: coprojutive
- Discretization temporal: the metronome with linear separation
σij = (-pλ + 2λδik)δij + γδik(sj + 2μej)
- eq. costitutiva
∂ui/∂xj = e fi + ∇ij (-pλδik + ∂/∂xk)(δij) + 2 1δijk(∂/∂xijk(σij + ∂/∂xijk))
e fi = e fi - ∂p(∂/∂t) + (λ + λ)λ(λ + λ) &plus (∂k/∂k)(τj τj) / ∂xij / ∂xij / ∂s2/Xj
@priorirose
(* some text is hard to read *)
Lucearia quello
echyochic davanti ala Dui.
Dt di (integralscale)
Teoria vettoriale:
Termine viscoso: troncamento dell'energia fornita al fluido
Viscosità cinematica
Se ρ=cost → ∇⋅u=0
Per gas incomprimibili → λ = - 2μ/3
Considerazioni generali: eq. Navier-Stokes
ReUL = u∞ - u0
Re = eUR/ₙ = eUL/μ = UL/ν
- E' dato un rapporto tra inerzia e viscosità
- E' permesso di prevedere quando si innesca il regime turbolento.
h = cost nella p trasversale (rispetto a X2 es.)
- Comprende il luogo dove è obbligato
- h diminuisce vincite e dissipate
- Quindi i→ prendesi piramidetria = -dh/dx1
- u = cost
- Non piu derivare per u = da perdite dovute a tutti i x1 (le altre nulla)
- Possiamo dire che: ∂u/∂x3 = ∂u/∂z = 0
- Il flusso sarà in regime stazionario.
- Pressioni mutano sul piano yz
- Ritorni alla eq di continuità
- h dipende da x
- Quindi per le considerazioni precedenti
- Rotte dalle 1e eq
- 1o du = V g dh/dx quindi integro due volte
- 2o u = g V dh/dx
- Profilo parabolico (vedi esercizio 1)