Appunti Metodi di misura e datazioni assolute

SCOPERTA PROTONE

Rutherford 1911.

Bombardò una sottile laminina d'oro posta fra una sorgente di raggi α (⁴₂He²⁺), ossia di Pb, ed un rivelatore. Alcune particelle venivano deviate in corrispondenza dei nuclei dell'Au, che quindi erano di carica positiva.

SCOPERTA NEUTRONE

Bothe & Becker 1930.

Osservarono che il particelle α del Polonio , che incidevano su elevanti leggeri, come Be, Li, B, producevano una radiazione molto penetrante che in un primo momento credettero fosse γ.

SCOPERTA PROTONE

Rutherford 1911.

Bombardò una sottile lamina d’oro posta fra una sorgente di raggi α ( ²₄He²⁺ ), ossia ioni He Pb, ed un rilevatore. Alcune particelle venivano deviate in corrispondenza dei nuclei dell’Au, che quindi erano di carica positiva.

SCOPERTA NEUTRONE

Bothe e Becker 1930.

Osservarono che le particelle del Polonio, che incidevano su elementi leggeri come Be, Li, B, producevano una radiazione molto penetrante, che in un primo momento, credettero fosse γ.

Curie 1932

I coniugi Curie mostravano che tali radiazioni, se colpite ed indagano (es: vasca di paraffina) provocava l' espulsione di protoni ad alta energia. L' analisi quantitativa risultava difficile elaborazione. La tesi della...

Chadwick 1932

L' ipotesi che la radiazione emessa dalla Be fosse una particella neutra dotata di massa = a quella del protone, mostrò che lo spettro degli elettroni di conversione era monocromatico, contrariamente a quello continuo delle β nucleari.

• DECASIMENTO A 2 CORPI
• DEC. A 3 CORPI

16) Limite massa osservato corrisponde all'energia totale disponibile nella reazione.

ES:

Da reazione si libererà se Q = E_pmax.

Ci sono sostanze che esistono al e a cercato, dal scambio della energia e il del limite superiore dei p nel diagramma sono uguale.

NUCLEO COMPOSTO BOHR

Due stati di reazione:

1. Forma nuclo composto. Un nucleo bersaglio viene colpito da una particella. Si forma un nucleo composto.
2. Disintegrazione del nucleo composto. Nucleo residuo più particelle uscite: t_cn ~ 10^-14 sec

Affinché da polarizzazione può essere considerata spontanea.

Da vita media del nucleo composto (τ_CN) deve essere

lunga rispetto al tempo di richiesto per attraversare il

nucleo. Consideriamo un neutrone lento V_n = 10⁵ cm/s.

Diametro del nucleo è 2 x 10^-12 cm.

Quindi il tempo impiegato ad attraversare il nucleo è:

t_attr = n/d = 10^-17 sec. t_attr è più piccolo di τ_CN.

Dopo la cattura il neutrone lento acquista energia.

ENERGIA DI ECCITAZIONE

Suggerisce più permette di passare ad uno stato di energia

minima allo stato eccitato. Formazione del nucleo composto:

"X + m ΣY ^γ Σ

Supponiamo che [sup>γ Y *'n' decada ad uno stato fondamentale:

[sup>γ Y *] → [sup>γ Y_G + E_exc

E_exc è l'energia di eccitazione.

Supponiamo che un neutrone con energia cinetica

pari a zero sia rimosso dallo stato fondamentale di ^AY, in modo che :tomi di ^AX,

^AY^* = _nXm + E_b

dove E_b è l'energia di legame.

L'energia di eccitazione all'inizio del processo vaconsiderata concentrata nel nucleo eccitato. Messainclusa nel nucleo viene distribuita statisticamente tra inecleoni. La probabilità che un nucleo semplice acquisitisufficiente energia per sfuggire dal nucleo è piccola

T_CN ≫ Γ_me.

In questo caso, lo decadimento di ^AY_* è inali:peudentedalla sua formazione.

SCATTERING ELASTICO ⇒ quail nel processo urtte tua Ḃ particella si conserva l’energia cinetica totale del sistemae 1a quantità di moto si conserva solo ba di ai.

modo, si dice NA ELASTICO.

SEZIONE D'URTO

È quella grandezza che, in un processo di scattering, rende di esprimere la probabilità dell'interazione tra 2 particelle. Si indica con σ. La si può pensare come una area attorno ad un particolare bersaglio, all'interno della quale la presenza di una seconda particella può generare processi di interazione tra le 2.

Nel 1919 si ebbe chiara la distinzione tra gli elettroni nucleari o raggi β e gli elettroni di conversione.

Tale scoperta si deve a Chadwick: egli mostrò che gli elettroni da conversione erano monoenergetici contrariamente ai β nucleari i quali presentavano uno spettro continuo.

_IN(E)/_IE

β

E_βmax

d_I(E) / dE

α

E

Dec.