Tecnica
Fisica base
concetti
Definizioni e
Sistema delimitata
di osservata da
spazio
regione una
confine
superficie detta
chiuse
Susa confine impermeabile
a Sist permeabile
confine
aperto
sistema semplice sistema che dei
risente
non
forze
campi tensioni superficiali
di risente di
non
e
Sistema può
isolato col
interagire contarne corn
me
non
di
flussi di
flussi materna
con
energia ma
I lavoro
flussi colore
di di
di
essere
energia possono
si del quelle
tutte
proprietà sistema grandezze
definiscono delle
miserabili l'insieme
osservabili a proprietà
indipendenti
del
lo stato
forma sistema
Trasformazione da del
stato 1 sistema
uno
passaggio
ad stato 2
uno avviene
adiabatica
Troy scambio di
senza
lavoro
sala
calore di
flussi del
Stato stazionario rimane
sistema
ogni proprietà
nel
invariata tempo
Stato stato
di termodinamica sist
da
raggiunto un
q
isolato in sufficientemente lungo
tempo può essere
un e
descritto limitato
mediante di proprietà
un numero
Proprietà stato
di
estensiva
intensiva pressione temperatura
e
Specifiche due estensive
di prop
rapporto
NB è
Per la
Termodinamica
avere che
q necessario
leg che la
costante e
Cp meccanica
sia
pressione costante
temperatura Lt e termico
sia 9
Sistema chimicamente
fisicamente e come gene
f e aree gara
ftp.TNI 0
stato
di
aq
Diagramma termodinamica Intuffaithffetatimi
Pr feritemeinamico la
che
dato è
pressione
il
definita trenta sistema
per
valore definita
ben
ha un
rsYIo
traditori.ae
I della
principio termodinamica
lavoro
Dato il
qualsiasi scambiata
sistema con
un
il adiabatica che
contorno commenta
trasg
una una
in dei due
solo
dipende
di
coppia stati stati
Ovvero della
lavoro
il dipende dal trad
percorso
non
f
Lad 2
1 1,2
Si la stato
def di interna
può come
energia
prop
U U2 di
Vr
Lad
Un 2 variazione
1 interna
energia
del sistema
se adiab.at
non Questa
f
Ur calore
differenza
Un lli il
22 è
Cl
Un
u L
dell'energia
bilancio
Eq di interna sisi chiuso
un
per
dll NB
dal il nella
eta trattino quantita
d
cita che tratta
si di
l indica
e
du polli
eta quantità infinitesima
una e
integra non
du
di variazione larve
una per
U Q ha
Pdci
Ue di
parlare variazione
non senso
lavoro all'interno
lo calore
di di un
stato
sistema essendo di
una prop
non
il lavoro il
Definiamo meglio prendiamo seguente esempio
F Un s
di tramite
comprime
pistone superficie un gas
1 pulp M
pm e
gas cnn
lo DX
spostamento
I DX Per datoda
lavoro
il è forza
definizione spostare
x
p
p
ppp p p Ovvero
i dl F
F S
di dove cui
p per
dx
d L S polli
Al
p trash è definita
qualunque p
una non
per se
PIA
N TAL la allora
trad avviene stati ai eg.tennod.in
per
integrare
posso
H V h
t Hey
PV J miopia specifica
la
entalpia è implicita
parla di
si
se termodinamico così
di
concisione non
se
lei
potrei definita
fosse definirla essendo
non non
la del sistema
pressione
Derivando unità
specifiche
grande di
Rae massa
Un
dh essendo
pari dopo due
t pdvt ctq
pfdvi.pt Ndp
ctq ottengo
trap
ctg di
variazione
certa pia
Capacità V
termica B è d stato
una
non prop
DI 14
c me
CIT calore
que
mboma
alle
Riferendosi grandezze specifiche definisce
si
calore
il specifico
CI innalzare
la calore
E quantità C
1
esprime di di
necessarie per
la
che di
di
temperatura sostanza
certa
1kg una
du part
cast ctg
ponendoci a dq du
dire che
posso ten
cu du
dh
d
cast rap
ponendoci a q
p
dire che ctq.ch
posso IT n B ci stato dato
ci
Cp e prop
sono
p da
che altre
dipendeva prop
stato
di
Serbatoio calore
di che
et può
sistema ne
scambiare ci calere
qualunque
mia quantità
la
variare es lago
scusa temp atmosfera ecc
propria
Macchina termica cicliche stato
trad
compie in
assorbendo serbatoio
stato caldo
calore da un
fin lavoro
producendo
e
N.B.me AU
elica 0
U
Uz
tnasf.ee
una
T au
essendo Q L
o
Q 20
30 uscente
Cla
entrante
Q 1021
Qr Qr ha i
si
quindi
MT L
s loci
Cl Lt
a Ta 2T
II della
principio termodinamica
Kelvin Plunk
Enunciata di trasformazione
realizzare
è possibile
non una in
cui risultato
l'unico sia la flusso
di
conversione un
calore lavoro
di in
Q L
Enunciato Clausius
di Canisius
L d
ce v
è realizzare trasformazione
non possibile una il
l'unico risultato di un
sia
cui
in passaggio
da
calore caldo
serbatoio ad
flusso di uno
freddo
un
D a il
reversibile
Trad che sistema
tale
trasse sia
sia
il allo stato
contorno essere riportati
possono
che
si
mi
B
V reversibile
landa è
necessaria tress
perché sia
una
che di
condizione E.t
avvenga per
generale
un o in
stati et
ai
Trad nella quale
internamente invertibile trad non
all'interno
verificano
si del
irreversibilità sistema
che
far accada la deve
trasformazione
questo
per si la
che
cosi un'f
stati temp
ET
di
curante sia
per
nello tempo
variando nel
spazio pur
Di Clausius vale
sistema
ci
sea ogni
per
e ciclica
o trasformazione III
III
tour bien
v B t
quando t al limite
DI la serbatoio
del calore
temperatura
o di
T deve la del
essere stessa sistema
reversibilità
avere
per
la
consideriamo ciclica
trasse
seguente reversibile
fila
DI fica b trasfreuerribili
e
T t
t ii c
c
È 1 re
c S
Entropia
allora la di stato
Def prop 2 52 si varia
è acne
una
eta
S S assoluta
è ma
quindi non
7 definita di
a meno una
reversibile
1 costante
2 considero il irreversibile
cielo
ora
irreversibile
la trash
y
l si.si
co a
e µ
differenza
questa da
calmata
è v B ASI tnasf.ru
O per
ASI
S
Sr Se ASI
Si trad
per
to
f adiabatica
di a
a
produzione O
d entropia
flusso
entropia
Teorema dell'eminente dell'entropia un
per
isolate
sistema termico annuente l'entropia non
diminuire
può Sa S
cio 20
o
N lo
B cielo lo
coincide
stato finale
cui
un con
per in macchina
Che As termica
2
stato 0
finale es
NB sistema T che
un E trad
ovvero
in
per compie
invertibili
internamente calore
serbatoio di
es
Fa
as
Definiamo della
coeff macchina termica
economica
TI lavoro
prodotto
C
E calore
assorbito
i
Q si anche
può scrivere i
MT L
s 1 01
Qr E
da
L
Qr Cln
T2 Ti
2 la
Consideriamo ciclo reversibile calcolo variazione
un
del serbatoi calore
2
di da di
entropia sistema e
composto
la macchina termica geoffante
Sat
A asmi
asse AS È 0 0g ciao esso
reversibile
si 0
ricava
conclusione il
In ciclo reversibile
cleft economica è
un
per
I
1
E ti la
Diamo quindi definizione
seguente
reversibile
Carnot ciclo
di
ciclo realizzato fra 2 soli
calore macchina
La detta
utilizzata
serbatoi di viene
Il
macelleria detto loft
di Carnot e
cceff.eccmcnn.cc
Carnot
economica di
Oltre
21
Ec 1
Ti Ciclo reversibile Carnet
di
di ao
L Q È
O
È
ma
0 Q µ
L
C L top
s
o To
Cerchiamo irreversibilità
introduco
di succede
capire una
cosa se
del
all'interno Cdc
dell'irreversibilità
A irreversibilità
causa T
la del
temperatura serbatoio
che te
T2
Cdc
il è
interessa
ha
cui si
per eageeht.IE te
e LI
l
a È a È
l i
i a L
a c
Al L l È
r i o
cento l l
fi so to
Introducendo l'irreversibilità lavoro
abbiamo del
perso
Calcola del
d'entropia sistema
ora composto
Il isolato eta
è termicamente
sistema o
cui
per as ASI
AS AS AS
ASI Asmi Asa
t t 0 E
È
O t to
b
nel 2
serbatoio
entra a
ed
esce
vale 0
la relazione È 4 fa
Riprendendo risultato ottenuto
il precedentemente
AL To
To SI
A
Al Cl prod d'entropia
dovutaall'wav
che
serbatoio
Temp
at
più
bassa
la
v B lavoro
è il
entropia è
di e
prod maggiore
maggiore lavoro
ha ha
Si Treo
mica quando si una
perduto f
reversibile ASI 0
ovvero
Ec E
3
EQ GIBBS
di
DU Tds polli du
def ato
di intra
en
per polli
def Tds
dice
E.t.ds.de
d entropia in
l'entalpia
Analogamente per
DH tds Udp
t
Sistemi chimicamente omogenei
si è
ehm quando
sisi
parla presente
omogenei
d chimica
sala
una spera
Quando è
il fisicamente
sistema anche omogeneo
vale l'ego di stato
ftp.vit lo del
O stato
quindi rappresentare
posso 3
sistema tramite queste grandezze
il
Viene stato
riferimento diagramma di
preso come
dell'acqua
Diagramma PT è
1 sola fase
presente una
stai
ti pet fissata
indipendenti
sono
X può valore
221bar T qualsiasi
assumere
p p 2
Varianza IIII
ape finitezza
t ho
fissata
pt ben preciso
un
661bar valore
p di p
1 Varianza 1
s
e Ct F
2
V delle
Regola fasi
t la
in termina
cui
antico
punto luna
punto
liquido
di lei gas
triplo
PT 0
3 Varianza
punto fasi in
sono presenti eq
p tstp.to è solida
Diagramma fase
presente
v non
per le linee isoterme
sono
rosse
p valore cit
fissato certo
un
c variano
mostrano come
nelle
v varie zone
p e e
e sogou.gg
qui
tg Lt G saturo umido
vapore
e
c s
s G surriscaldato
Vapore
li limite liquido saturo
inferiore
curva limite
ala curva superiore see.ec
vapore
Nel le verticali
L ischemie sono
campo quasi
dato volume trascurabili
ma
il variazioni
che con
la si può scrivere
pressione
è allora cost
anche
cast
LT t
v se
Nel Lte e
tempi pressione sono
campo non T
valore
fissato
indipendenti avrà
di
cui un
per cui
p
valore di ben definito
un per
T allena
si anche cost
p
G
Nel decrescenti
le che
dato
isolane se
sono
campo è che diminuisca
logico la
cementa pressione
P c
i Inn
e e
Troy 2
1 l'area
ciclica racchiusa
tray
per una
oltre ad lavoro
il
essere
museandiate
anche il
rappresenta
calore scambiato L
da q
c
à variazioni definite
sconce di
a meno
costante
una dalla O
trans
Parto 1
quindi
V
calore è
il def
specifico ce
per di
t d Tda
essendo di
Tda le
te
e ce
in g la
calcolare
voglia variazione di interna
en
era µ t
Cl da
dipende
Tas
n pon cent
no sufficiente
O 0
o il
si ritenere
può
volume
costante
essendo
nella liquida
zona
El
E T
mi to
nic l'catalpa
Analogamente per
CT
Il
h il
T volume
ha dell'acqua
c specifico meni
using
nell'ordine a
e
è si ritenere trascurabile
vca.rs
può
4 To
ho ti
la def ha
Applicando entropia
di CI te
so
si tutto
si so
1
Considero nel
la liquido
del
1
trasformazione t sottoroff
campo
Qua volerne
la trasformazione pressochécostante
a
avviene
nel cui T
anche V Lt te
vi L e
anche
V e e
ma campo per
della il
lo utili colore
O
Applicando trad 1 mando
stesso procedimento s
risultati
volume si
costante i
specifico seguenti
ottengono
a è e
LI ti 0
mi u è CT
h Ti o
hi i
E lieti
si 0
si del
nel
Ovvero valori di
si
liquido assumere
possono
settoroff i
campo
si
che sulla limite
4 avrebbero
a inferiore
U curva
e
Quando nel
troviamo Ci
ci siamo
Lt
lampo presenza
in
fasi quindi
due definiamo
a MI Mv
TITOLO massa vapore
Ml me
Mu liquido
1 massa
Poniamo trovarci C ad
di un
ora un
P c
a
P a c c
titolo
al X devi essere
Vx Vl Mu
Vx Ml vene Mi
t v
e
va v vi b
b venne
venne
liquido vapore C
file
Nel
Vx Vl 1 vv
vv Ml
Mu
te Mu
nu
ne me nu
nu
i 1
Fa net
VI si
Vl
vv
Vx ri
rid ve
X definisce differenziale
vclunespcifi.cc
Vl va
t
Allo modo definiscono 4
stesso se
si n
hltxlhv.nl
4x calore latente
htt
ha r di
M vaporizzazione
Per ha d
dh avdp
Trust cast 9
si
una a p du ctg
la allora
è
Per tram esame
in
41
ho r
q relazione
P linearetra
d
Pid
ml me III
Imu ml 9
Me t aspecifico
n ne plvu.ve
Mal q
d
Mx r p
sei
se Isv se 1
sx 7
se
sa li
Consideriamo nel
la dei
che
trash amiche
ora campo
surriscaldati
vapori
P 2
v lungo
trasformazione
a nel dei
isobare
un campo
surriscaldati
vapori
Ricordiamo che
Troiana II
caffe
Entalpia
la cost
essendo trasformazione p
a
Tds ott
dh
due cul
Cp
Udp
t integrando come
dei liquidi settings
campo
ho
ha Ha
CI Tv
interna
en du pdu
Tda du
Tds
una
ah peli
du integrando
è Ita vv
Tv Vr la
P veleno
d
µ è
nu variazione non
più nel
trascurabile campo
gassoso
Uv
Vie deve
ricavare
per la stato
di
funzione
conoscere
Patre
Vr f
entropia DI
da Cp urtegrando
T but
CI
sa su Tv
Gas perfetti
Un considerato
può perfetta
essere quando
gas
pc
p p
Ztl
t Tsrtc
o
v Poco
la
vale relazione
seguente te
p p
su
Rot v
PV RT
n IPv s
faE.fi
n'mali
n Re
Ro così costantespecifica
dei
universale MMI Roma
gas sistemate a n
M.mn
Ea
Joule
di
Legge
Per di è funzione
interna
perfetto energia
gas
un
della sola temperatura
U VIT NB Ut
A pii
essendo RT
allora anche l'certalpia è
solo ACT
della H
ferma temp
le relazioni
ricordo del calore specifico
scrivere
1
c perfetto
per un gas posso
dm
Cv Cp
e
di
G III le relazioni
quindi
ottengo seguenti
du dh Ut
di
Cv Cp
Perchef l'entalpia è
h derivando
PV
ut cpdft TtRdt
nn
1h dip c.ua
v
t
e R
ci è
Cp R definitopositivo
rt
Pv ep definiamo 8
ci 1
anche l'entropia
Definiamo perfetto
un
per gas
dm tds
Gibbs risolva di
pdu
eq.cl per
Tds
dh Udp
cult Edu
da dI cis
Pdf t v
Edp
da epoca
da
dnt udite T P
integrando ottengo lu
lu R
cu
<Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica il documento per vederlo tutto.
-
![Appunti Teoria Fisica tecnica]()
Appunti Teoria Fisica tecnica
-
![Appunti teoria Fisica tecnica]()
Appunti teoria Fisica tecnica
-
![Appunti Teoria fisica tecnica]()
Appunti Teoria fisica tecnica
-
![Appunti Fisica tecnica industriale]()
Appunti Fisica tecnica industriale
Recensioni
Accedi a tutti gli appunti
Tutor AI: studia meglio e in meno tempo
