Appunti di Fisica Teorica

Dalla Meccanica Classica alla Quantistica

Fine 1800:

• Secondo Newton, questo corpo è dotato di massa.
• Secondo Maxwell, con carica elettrica.
• Corpo onda - onda meccanica.
• Possiede trattato, affinché il mondo dei corpi fosse compatibile con quello della teoria della luce.

Teoria Classica Ondulatoria della Luce

• Luce onda EM, campo descritta da campo onda Ψ.
• Un campo è quel verso in cui l'onda dipende dal tempo e posizione nello spazio.
• Complessità fisica.
• Esistono fenomeni di polarizzazione delle onde bisogno della teoria vettoriale onde.
• Principio di sovrapposizione permette oscillazioni ondose.
• Ex energia ondulatoria smezzata tra punto fisso e libero

Onde Monocromatiche

• Una fonte di punto che abbia stessa fase f(r, t) con riflessa superficie ondulosa.
• Onde si propagano anche al di fuori superficie
• Fronte d'onda contenente punti fase, linee doppiamente ondosa.
• Assi secondarie determinate dell'ottica.

Propagazione d'Onda & Principio di Huygens

• Metodi geometrico descritto da principio di Huygens.
• Superposizione permette iterazione al punto di progressione.
• Fronte d'onda di nascissività al luogo di propagazione.

Interferenza della Luce

Propagazione di onde producendo una propagazione.

Fenomeni di interferenza e diffrazione.

L'intensità della luce è proporzionale all'energia.

• onde piane
• distanze
• direzione

L'interferenza di due onde con intensità:

• I₁ = E₁²
• I₂ = E₂²
• cos φ

Sovrapponendo onde con intensità si ha:

• I_tot = I₁ + I₂
• intensità

Interferenza tra Classica

Interferometro di uno strumento di interferenza.

• Il modello di Young (1803)

Questa teoria spiega solo.

Osservando si ha:

• I(θ)₀/2k cos(φ)

Nota: particelle di bande massima sotto.

Diffrazione tra Classica

Diffrazione attraverso.

Condizioni di massimo:

• I_diff (ω,t) => cos ω

Diffrazione di una superficie con funzione:

Soluzione con approssimazione di Huygens.

Diagramma di:

• A
• D

Propagazione delle onde.

Sequenza continua con sovrapposizione con diagramma:

• φ(x,t) = k₁₀ exp 

EFFETTO COMPTON

Lungo X cuiu possira ondulatorie che osserviamo il fotone, sezione la lunghez.

alinversa di una molecola oppure ando ze richiede l'unitezza mex eir che x ed e si

ra sezen sono il direscioni l'interatura π e nel suo spettro.

In tutte 2 dimensioni l'emettitura λ si può essere sporatta.

Infatti amma assumere la rife da altro pressing sopra e basso, che abbiamo maschi e assumeva e diretta il dott.

Angel che la dell'inversua, vinse l'universo con Giorn vostro diomo.

Scienzioni

• Raymondo v il uomo a che versa nel menisco.
• Mettere fosfora e calice di sul fino di blandire.
• Il des finale ∈.
• Si tocca il stanzini non e attacca controllo,
• CASA DC AA 10 inoltra il si del Cone
• MC 10 infezioni ė sonde su Alarairesco,

Il ho il universi io linguistice non UM sola di sto A Final, G = Effetto COmPTOn

Ele 2x bosche dimostra il compositori.

Riferimenta la lingua di/a il Compton.

TEORIA CLASSICA

Raggi X situate dei blacco sui blisce. Nel blacbo gl'articore fissima e psyologo accelerarsi che le Oz emettura compositori e ILMc

Le brecchenza instomatica u'b/μi = l/1+ β Cosine

d’Ales solgietta

1/1-cosine²(β/.m)

Teorema

L'uso per la frequenza degli modizione incontra nella Pl'Effettiva if: u₁₂ = u'(τ) = sec.(cos.^{_{−1 v}}(c)).

Ne, effettando un'impulso, waf: u'zi.

• Che è ug. il 4·v.
• Scusocia di 2pk
• 2Λ = 1-(v/c).cosβ
• con α
• a2: 1/√c
• e invezione
• √.^{4&mi92 m3 wur}.
• cosine: giu. (β)

Teoria del Compton

E=Usicio. L’uno correda fortuno su flauro sulla cedoia shi Ionanna”.

Nota

Sezione che et raggiungi/relativi ἐ / U č = γ φ ⇢ p' = Δp' + Δp' = PřC/SPP *utilizzoa il complesso relacettiro*

1. \ 1
2. u₁₂/
3. 2
4. cos.((β).

SENZA Ô Æ Mechaiamo domerab:

Wub 2_{cur &alpha:} = dsud (U. Itn/san)(_u,v,W,ecT.*))

Relativita :

1. EMC(corect)
2. (Norm. Pl'ebcorsus)
3. 2i(ei=um Rob)signil: (HP'/.f)
4. √z

Le ningtiezzza aliment Compton.

á.^oz._{m carbon./^e}

con a

• x bewaren
• °cosηP α/
• đ significoizie al (Air al seggi.

1880 nemismgub.

THE BOHR ATOMIC MODEL OF HYDROGEN-LIKE ATOMS

1913: Bohr, oltre alla teoria della quantizzazione, formula anche il modello atomico per l’atomo idrogenoide, oggi esposto nella meccanica quantistica come approssimazione per l’applicazione fisica.

1905: Rutherford compie esperimenti con il bombardamento di sottili lamine metalliche con pacchi di nuclei di Elio (come precedentemente formulato da Rutherford) e ottiene che gli atomi sono in gran parte spazio vuoto con una certa densità di carica concentrata al centro (nucleo).

1914: Bohr propone il MODELLO PLANETARIO per il quale gli elettroni orbitano intorno al nucleo con precise traiettorie (orbite) su cui l’elettrone si muove senza emettere onde elettromagnetiche.

• Le orbite ammesse sono STABILI
• Il numero quantico orbitale {l} caratterizza il momento angolare degli elettroni.

Bohr adotta questi principi per descrivere le righe spettrali degli atomi idrogenoidi (H) e consente di prevedere la posizione delle linee spettrali.

1. Le orbite elettroniche attorno al nucleo sono circolari
2. L’unico salto quantico possibile è quello che porta il numero quantico atomico ad un valore quantizzato
3. v è una variabile proporzionale alla costante di Planck _h

Caratteristica del sistema: la velocità angolare ω relativa al moto circolare è data da {L={m}vr = nr}

Per un'orbita con massa di particella effettiva (elettrone più nucleo) e massa ridotta {mr = mnMn / (mn+Mn) + MnMe/(Mn+Me)}

Aspetti quantistici:

Si impongono secondo condizione di quantizzazione {2πmrnv=nh}

1. r_n=n²h²/ ( Z(2π²)m_n)
2. v_n=(2Ze²/n) m
3. E_n=(Z²e²/2)n

Bohr applica il principio fondamentale della quantizzazione al modello precedentemente definito:

Per l’idrogeno si ritorna alla formula spettrale data da una costante di RYDBERG, definita per cui riescono a determinare un valore teorico in decimaliterate accoppiato con quello sperimentale.

2.6 Applicazioni elementari della quantizzazione di Wilson Sommerfeld

1. Oscillatore armonico (ad 1D)

Equazione Hamiltoniano H=p²-^m/2m + m¹ω²

• con una massa m
• Si conosce: frequenza propria, frequenza del sistema ondulatore.
• Si evince E proporzionato E_planc, quindi il sistema oscillatore di frequenze proprie.
• Segue il valore E= ^k_plancω

l'integrale il sistema di non esiste il resto.

• frequenza del sistema ω

si calcola sostituendo l'integrale: xdv = dx p

Per congettura la frequenza del sistema. (se non esistono queste condizioni non rimane ancora raggiunto

{T_planc} ∫ HdL

con un massaggio di L compreso il non uvo negativo polso. Lo stesso il vallo del sistema restando ∇ permesso J E = I Dunca giunto una in condizioni 1 legato 1 secondo V 2p ∮.

2. Esempio

per essere qualizzato e caso diurno di qualunque particella rimane forza costantemente la dimensione del sistema voluta ∫ Η

• Δazione di particella fa 4 attavia di diualità con dell'altra sopportando nel proprio spazio
• Supposizione della luna in cui compessa fretta e periodo (propiezione continueremo ...) C occultando il potassio X p cappello (propiezione L:

3. Ossilatore adisco con asse fisso e collezione

IH(ω_L), L² con T Movimento diveresa

Per brevità le figore il problema letto e discussore el proto umano alla sua lungua propia

Se quantizzare pure in trattato del SF e lungo C il punto...l del la semprega.

• Pressione porosa di concerno di
• Retta del SF e:
• lunga C (t) (pozione anps) area X

Il vettore di riusciture conte

NOTE

1. (A) Armonica & pluralità, planc
2. (2) Abissando attrattore possimo Quanticamentale