Anteprima
Vedrai una selezione di 11 pagine su 46
Analisi agli elementi finiti Pag. 1 Analisi agli elementi finiti Pag. 2
Anteprima di 11 pagg. su 46.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica
Analisi agli elementi finiti Pag. 6
Anteprima di 11 pagg. su 46.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica
Analisi agli elementi finiti Pag. 11
Anteprima di 11 pagg. su 46.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica
Analisi agli elementi finiti Pag. 16
Anteprima di 11 pagg. su 46.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica
Analisi agli elementi finiti Pag. 21
Anteprima di 11 pagg. su 46.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica
Analisi agli elementi finiti Pag. 26
Anteprima di 11 pagg. su 46.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica
Analisi agli elementi finiti Pag. 31
Anteprima di 11 pagg. su 46.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica
Analisi agli elementi finiti Pag. 36
Anteprima di 11 pagg. su 46.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica
Analisi agli elementi finiti Pag. 41
Anteprima di 11 pagg. su 46.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica
Analisi agli elementi finiti Pag. 46
1 su 46
D/illustrazione/soddisfatti o rimborsati
Disdici quando
vuoi
Acquista con carta
o PayPal
Scarica i documenti
tutte le volte che vuoi
Estratto del documento

CAPITOLO 1

ELEMENTO TRAVE1 gradi per nodo2 nodi per elemento6 gradi per elemento

[K] = 6x6MATRICI DI RIGIDEZZA

[Ka] [Sa]

rn: Ui = \(\frac{EA}{L}\) ui COMPONENTI ASSIALI

TRAVE INCASTRATA: COMPONENTI FLESSIONALI

V M

v = \(\frac{VL^3}{3EJ}\) \(\frac{ML^2}{2EJ}\)v' = \(\frac{-VL^2}{2EJ}\) + \(\frac{ML}{EJ}\)

dipende V M dipende v0

Ora considerare tutto il sistema vincolato lavorando solo sulle incognite libere

v1: \(\frac{VL^2}{2EJ}\) + \(\frac{ML}{EJ}\) -> \(\frac{VL^2}{2EJ}\) = \(\frac{ML}{EJ}\) -> \(\frac{VL}{2}\) = MLv2: \(\frac{VL^3}{3EJ}\) -> \(\frac{VL^3}{3EJ}\) ->

[\([K] = [C]^T [K]^L [C]\)]

dove L è la matrice di rotazione scritta in funzione di x.

MATRICE DI ROTAZIONE

L = [cosθ senθ 0]

..... [senθ cosθ 0]

..... [0 0 1]

{F}L = [K]L[p]

{F} = [L]T[K]L[p]

[p'] = [L]-1[p]

{F'} = [L]{F}G

"fiere è" forze e spostamenti dei nodi oggetto a carichi esterni

"fiere v" forze e spostamenti dei nodi sole di vincolo interno

{F} = {Fi Fe}

[K] = [Kie]

..... [V V] [ia]

{F}V = [Kvv]{p}V + [Kve]{p}e

Una volta trovati tutti gli spostamenti:

{FL} = [L]i{Fe}

{Fi2} [L]{F}2

..... = [L]

NEL SISTEMA LOCALE

Le funzioni sulle derivate assumere il valore delle

quando elencate in corrispondenza delle coordinate

nodali.

\[{δ(xk)} = [ψ(xk)][{u}]^2\]

[A] = [ψ(xk)] calcola le a nodali

{ψ} = [Ai] ei

\[{σ(xk)} = [ρ(xk)] [A]^{-1} {ψ}\]

⇐⇒ \[{δ(xk)} = [N(xk)]{u}\]

MATRICE DELLE

FUNZIONI DI FORMA

Quando sono note stabilite le funzioni di approssimazione, gli

spostamenti in un generico punto interno del dominio possono

essere espressi come interpolazione degli spostamenti nodali.

I sistemi per i quali vengono imposti i valori in punti ben precisi

sono detti isoparametrici (ASTE, PIANI, SOLIDI).

I sistemi per i quali vengono imposti anche i valori delle

derivate in punti ben precisi sono detti isoparametrici (TRAVE,

PASTRA).

Metodo dei Residui Pesati (Galerkin)

Il metodo dei residui pesati si applica a sistemi inferi.

Mn=Ri(x) è utile per la condizione di discretizzazione.

Non è più applicabile a sistemi non conservatori (es. attrito) e numericamente nella meccanica dei fluidi.

Dato un dominio x

operatore differenzale

Dettagli
Publisher
Giorgio_01
A.A. 2020-2021
46 pagine
3 download
SSD Ingegneria industriale e dell'informazione ING-IND/14 Progettazione meccanica e costruzione di macchine
I contenuti di questa pagina costituiscono rielaborazioni personali del Publisher Giorgio_01 di informazioni apprese con la frequenza delle lezioni di Analisi degli elementi finiti e studio autonomo di eventuali libri di riferimento in preparazione dell'esame finale o della tesi. Non devono intendersi come materiale ufficiale dell'università Università Politecnica delle Marche - Ancona o del prof Sasso Marco.