Parte 1 Domande esame scritto di Climatizzazione

1) Tutte le proprietà dell’aria umida possono essere riportate su un diagramma bidimensionale se si considera la risposta delle variabili indici.

• Carriera e variabili.
• Mollier - Ashrae - Algarr - V.

Grandezze

2) Il grafomario in alto riporta le parti una delle altre delle varie grandezze.

3) Isoierme di bulbo secco sono indicate se si andiamo in aria umida o con variazione della umidità da aria serra.

4) Umidità relativa φ

5) Isotere ψ = cost.

6) Iso temperatura di bulbo umido

NB: Temperatura sui vapori di saturazione, su G0S - RG

L’entalpia e l’aria umida è data della somma delle entalpie dei costituenti parti e una formula estrusiva

H_AO + H_S + H₂O_v = m GAS + m_H2O H₂O_P

Entalpia VG aqua H_n^H20

H = L₀ (T₀) deltas L^h2o_v + c_p (T - T₀)

U^&fnphi;(T^°C) -> L^h2o_v (rev)

(2) TRASFORMAZIONI ARIA UMIDA

Una Trasf. di cui è il mezzo da un fluido.

• Una variazione di stato è sempre la conseguenza di una interazione del sist. considerato con l'est.

(di prassi viene di fatto simulata con una macchina) ponendo a conseguenze un'elaborazione delle comp. _kg-_secco della miscela (introduzione e estrazione H₂O).

BY PASS FACTOR.

1)

F.B. umido = E' ogni saturazione adiabatica ottenuta

quando l'acqua liquida èintrodotta e va a temp. pari a quella di saturazione.

(con H₂O)

• Q_A = Q_ar + Q₂

Q_A ^os = Q_sa = Q_s = Q_ib = Q_ar = Q_s

La Trasf. _absumione adiabatica con Q_H2O

• Q_sa = Q_s = Q_{sar = Qbu}

consente di determinare l'umidità nomica dell'aria umida all'ingresso, X₁, nota la sua Temp di bulbo secco Q₂ = Q_bs ed il bulbo umido Q₂ = Q_bo.

ReRa Ambiente: Climatizzazione Estiva

Punto con Q2Q1 non sono possibili saturare può porterebbe a riscaldare l’aria invece che raffrescre

Sono possibili solo soluzioni con Q2Q1 come (θt, x1) e (θi, xi).

1. m₂ = m₁²
2. XA - X₁
3. A = 휚 + x1₂0
4. XA - X₁

Cambia la portata aria nuova.

ReRa Ambiente: Climatizzazione Invernale

Tutti con Q2Q1 non sono possibili perché porterebbe a raffrescare l’aria.

Se i punti (θi, x1) ⟹ (θi, xi):

A → “Cambia lo mass.”

Propotato fissare le condizioni di immissiare, e quindi da mira, si pissa lo θs quando un inizio del confort (θ1 - θs)|≤︎10. θ2: 12 = 16

1. Da cui = X1 = KXA + φQ2 - A
2. K - ΔAιυ - φQ2,

peI l’uovo mara.

INVERNALE CON IMP. A TUTT'ARIA ESTERNA CON UMIDIFICAZIONE A VAPORE

ED → Riscl. e umidità mant. costante (batteria misc. aria - acquacalde)

DI → deumetazione orbitatoria isotermo con vapore

NB: Si riscalda una batteria (quella di fre) no e umidificato a vapore e quindi usa compensa da reintegrare

ED＝θ → IA₀・i₀＝IE₀・i_E＋Ψ_o

DI＝θ x₁→ l₁＝l₀ ＋H₂O^{ΛN (9.7) (X - Xθ)＝_Q・v_m} /_mv・ps

CON RICIRCOLO → L'ita di torna e lovane aria umida olla entotah c'se muno segvis onde v ₁～> x ₂＋x mi si risparmia energia di rysfandomente Δθ＝Un-_EEθnosto a ottuna per-cuna bona frazione di rincicolo.

NB: 結 im limite di rincicolo. Ia punto M, una può'une soprala isopoidita massica X1 i mupitlodi l'> loro velociniede determinificatoria.

RECUPERATORE

CLIMAT. ESTIVA IMP. A TUTT'ARIA CON RECUPERATORE

L’amm estirna para x e renvaratore (sombladone ENTAILPICO), che consoste di somblare un'eaopia fane inata eqovana dell'ambiante e l'aria utana, SENZA muisiones l'ana pensis.: → m^A̷＝m^E̷

Il modo pis’ samplare nel renovatore di ia uno sompnio timico f10rdiolarefuoss di wia rpos-ione che ampute騳erion enuntverse conduttrinir (renuperatore tumico) cumun reventanive

^IR ^Q_eω /_{θA・Q^i̷・IN}

• Transfor- i e negetics nel reuupoertore.
• E-R : Raffreddamenti sensibile eumentote "giuntiamenteri" dell'uniuperatore IR =e. - 9R.
• Δ・Λ: Rivoslament、sensibile dell’ana aduvsion castos dell'aquisitazione di ejargia dell’orimosternis sostenutosirah_o - ua = 9R.

1. ALGBRICA

Φ_ROA - λ_ROAd_a(θ_j - θ_MRL,a)

con

λ_ROA = ΔT_jF_ji, ϊ = Ta1+Ta2 / 2

Φ_MRLA = Σ_j λ^ROΦ_j / e^RD

Formula Generale

2. AMBIENTE GRIGIO

(Unica...) = Ψ, e(θi - θj) [< ...

θ = ...

l = λ_ROA , l = λσ^RD

Φ_MRLA = Σ_j=1^N(λ^ROθ_j) / <e⊂i ^...

3. AMBIENTE NERO

(...) θ... (...) > <= ...

Φ_MRLA = Σ_j=1^{N f ...}

4. AMBIENTE NERO

(Unicamente...) F... (θi >

Φ_MRLA = Σ_j=1^N A_iθ_L / ΔT...

Temper...

... una sfera...

Φ_MRLA > Σ_j=1Z(θF2...

... & ㅎ... ... ML,AMBIENTE

... ILCONVENSIONE,...

Φ_... = ...

...

CONDIZIONE IN REGIME QUASI STAZIONARIO

Ipotesi: la soluzione del problema conduce dipendente dal tempo è osservabile, con sufficiente accuratezza dalla sua iniziale regime stazionario, dove le condizioni al contorno (DI PARAMETRI) sono simili anche per i varianti nel tempo.

ψ(L_x) = ½A(x) - ½B(x)→ Si considera la piùtendenza del tempo, ma il flusso è razionale e il Reeq Staz.

Eq. di FOURIER e x ε(o)

ρc &partial;T/&partial;t = λ &partial;²T/&partial;x² a: DIFFUSIVITÀ TERMICA [m²/s]

C.C. III Tipo

∀ t ≥ x0, x → ∞ → -λ &partial;T/&partial;x → ( ∀A. [Ta(L_x) - T(0, z)] )

∀ x0, x = L → -λ &partial;T/&partial;x → [∀B. (Tb(L_x) - Tb(0, z))]

Con:∀A(x) = Ta + ΔT₀cosωx_t∀B(x) = Tb + ΔT₀cosωx_t

Ora introduco dei PARAIMETRI ADIMENSIONALI

• x* = x/L
• x_t* = x π/Lc

∀max [ΔTa ] = x  x∀ max [T( &overline;x, &x.A)] = T(x, x.A)

x → max [ΔTa]max [(Ta- Tb)]

Assunto che:ΔTa > ΔTb∀A = ∀A'  ∀A'

|T_x = ΔTa = 1   [J]

ω_x| = ωA   ωT   c.^

Introduco x/A σ parameter x adimensionali su (n):

• x* = x σ/L
• x_t* = x σπ/x_c

|∀T_x = x∀max [ΔTa ]∀ max ∫[T(x, x_t) - T⁰]x/L

∀^σn(x*, x_t)* = T(x, x.A)Tc = Ta

@eqdidf →

&for φ A

Eq. di Fourier ∈ R. Q. S.