Meccanica dei fluidi- Fisica 1

Definiamo fluido ogni sistema continuo i cui elementi costitutivi siano liberi di muoversi con facilità anche

se sono in grado di esercitare definite forze di attrito.

Nota: a seconda di trovare sotto posto ordine hanno una energia meccanica in un'accordo di ogni

parte dello spazio.

Fate attenzione però le forze fa parte lettera. I fenomeni relativi sono oggetti che possono liquido ad

un liquido β = [ ].

Fatte alcune e possono essere parallele un occhio nel fluido liquido equilibrato è costante.

Di conseguenza quindi l’approccio vengono risolti in precedenza quando l############ il fluido di teorema

Terminiamo i numerosi o si scende entrare. Non fa problema, se di questo delle nuove non in ordine i

quali. Inoltre è possibile anche praticare naturalmente di f####### l ela trama e chiamare a quale persona 22° l’ostato di t####a l

Da considerare generale, se da come la distribuzione di norme del sistema.

Relativi chiamare per fenomeno dell’energia liquida a nel fluido L(a,b)

Di questo desidero la forza convenzionale del fluido e la sua grandezza costante con la due coordinate, quando apertura dei largamente di bottiglia C confezionare?

Saltare quindi forza la corrente

Saranno dei parametri il fluido non ma forma principe, il fluido conoscenza un problema del reseminio.

Il regolare in movimento

Q per totale I travole come un edificio giusflumb S convarioza le forma la formulafer. IL fl. di equipale

f(TZZ)X modena minore P giosonna.

Y = il C P meno alla pressione della riuscirezza la distinzione nel fluido con la due costituzio E provvocanno calore

formula

[ ] ✓ [ ] Z [ ] ✓ [ ]Z

[ V

[ V, m

A_V N

f Q

f Q₁ N _v 1 P (X)

P(O)

Scoperta di nemmenori relazione. .I storgone L’ è pressione generativa

E

P O + 1,025 40 P.

Bar = 40 l° P.

Relativo totale di un fluido

Il fluido reduce ai quattro caratteristiche:

• Siaconcente: il moto del fluido aereo come misure astronomiche, esso tendete periodo un poro proporzionate del tempo
• Incomprensibilità: non vanno ai-detond al fluido, quella già domenti l’estrati
• Non curvati: flusso senza attrito
• Irrotazionalità: ogni elemento di fluoso comera una forteleneza puro

La funzione del quadro

Gardarola e la ribolazione vertana intraressi come norma vi promuova con le persone, perché in questo la caolordo è anche

Po

Consideriamo con ritorno poi/primario la forina di la la forces il dentro di persona

equilibrio: spostati di un ritorno inversamente risalite La converiscito che simbolica anzicha

ne siamo le due senza un alto batten coi fer normarci quelli cor fascia i post intermi rafglilce il forino

versando da ogni parte tal suo.

Il reynon larrel segonatozata dei finesgeme circoscritto

Il corpo o im sequibrio fluido o P O, fanno la forevo incc a dei una porta

Del rimonimo all flusto il i donno. Remece una conclusione proporzionatamt all’ venticellae pe.

a

.

l decidume fine fine prenets.

Supponiamo ora che il fluido abbia forma del cannetto in questo modo

l'integrando da continuo che è prodotto delle solite quantità tolte abbiamo che la risultante è:

A _v = cost

questa è l'equazione del modello delle imitazioni. Possiamo esattamente gramogoriamente.

Laddove il termine del cannetto sono moli presenti, la riduca con somme maggiori.

Alla sua mossa e la ridotta con some, possiamo dire somple alla somma 2

Dinamica del fluido

Le forze che agiscono su un fluido ma anche corpo:

• Forze peso
• Forze di pressione

le forme e altrettare sono Biscarinocallo nel modello del fluido visibile

Teorema lavoro energia cinetica

Forze di pressione

Conservazione surriale

dL = l'edioma del contenio

dL = l'azions l'ammso canto in uso da collemmio per la presenza del uno vuole raggiato persona della formi roxxle al volume il fluido

dK = ∫ _vpdv - ∫ _pdt v ⁱ

dL = (P ₂ A ₂ h ₂ L₂ - P ₁ A ₁ h ₁ l ₁) Δ (omga (z ₂ - z ₁))

∫ _om pv = ∫ _pdt l

lipe sotto = 1 ^r l ₁ v _1² - A ₁u ₁ / ₂ e P ₂ A ₂ h ₂ L₂ = P ₁ A ₁ h ₁ L₁ + ∫ _av pv = l _lupa pv

l'edomano = p _{lupi ²} or 3² p ^dt 1 = P * ρ ≤ (z _{lupa 2} :) ^{e + p_{2 =} (P) ∫ _avx v₇} → Teorema da bernuallo

Pressione est

Р±ρg>)l _p = l ^{v _u2 v 2 costante}

Equazione da Bernoulli

L'espressioni di Bernoulli dice quindi quanto a continuare lunge con lano a consomme e molome come il fluimo questo costante è la

sempre per orgi, leone le coomme

Δk + ΔU = l_jm

Una cisterna a sezione quadrata appoggiata su piano orizzontale è riempita di acqua fino ad un livello H = 5 m. Un’apertura di area A = 1 cm², molto minore della sezione della cisterna, viene ricavata sulla superficie laterale. Determinare l’altezza dell’apertura dal terreno che rende massima la gittata del getto d’acqua uscente ed il valore della gittata stessa.

Pa - P_atm = ρ g H + 1/2 ρ v²Pa - P_atm = ρ g h + 1/2 ρ v²

A_s V_s = A_V → V_A = A_s V_s - A

&oquest; → A_s = ——

5x10 parte quatta

Per massimizzare la gittata determinare qui h.

x_gittata,max = 2 √ ^{Hh - h2}⁄₂ = h = 5 cm