Dimostrazioni ottica

Spettro del visibile

γ (m) X = c = 3 · 10⁸ m/s λ_violetto = 350 nm λ_rosso = 800 nm

Intervallo del visibile

• Radio/radiazione → correnti e circuiti
• Microonde/infrarossi → oscillazioni degli elettroni
• Raggi X → acceleratori di particelle
• Raggi γ → raggi cosmici/radiazioni

Ottica

Indice di rifrazione

m = c/c_s

Legge di Snell

• Riflessione θ_i = θ_r
• Rifrazione m_ssin(θ_t) = m_tsin(θ_i)

Piano del foglio x: x = x_s onde tono isofrequenziali k_ix = k_sx k_ry ≠ 0 k_ty = 0 kx₄ = k_ix = k_tx + k_ry onda incidente, riflessa e rifratta sono complanari

x = ay = acosay = cosθkx = kxxx = λcµi à /m_s λ

Coefficienti di Fresnel

M_i = M_r M_i | M_t | Riflessione esterna m_b > m_t angolo di Brewster det n = cosθ/sinθ tanθ = sinθ/cosθ θ_B = angolo di Brewster; no componente trasversale magnetica: oscillatore → direzione di riflessione

Riflessione interna m_b ≤ m_tθ_B = ohcgcosσ

Spettro del visibile

λ = c ν = 3.10⁸ m/s λ_rosso ≈ 0,4⋅10^-6 m λ_violetto ≈ 0,7⋅10^-6 m

Intervallo del visibile

• Micro/radiazione → correnti e circuiti
• Visibile/infrarossi → altalena degli elettroni
• Raggi X → acceleratori di particelle
• Raggi γ → raggi cosmici/nucleari

Ottica geometrica

Indice di rifrazione n = c/v

Legge di Snell

• Riflessione Θ_i = Θ_r
• Rifrazione n₁ sin(Θ_i) = n₂ sin(Θ_t)

Considero onde piane polarizzate linearmente e piano incidente onde incidente E₀ sin(wt-K₁r) onde tipo polarizzate deve essere indipendente sia da x che da t deve valere K₁x-w₁t=K₂x-w₂t K₁x-w₁t + 2π ∀x,t, onde incidenti, riflessa e rifratta sono complanari

Coefficiente di Fresnel

M_t/M_i = m_t/m_i angolo di Brewster Θ_B = arctg (n₂/n₁) = arctg (m_t/_t) in incidenza con angolo di Brewster l'asse di luce e traversa elettrica sin polarizzata

Riflessione esterna

m₂ > m₁

Riflessione interna

m₁ 2cos (Θ_B) = n_t Le due onde non vengono riflitte nello stesso modo Oscillano nello stesso modo anche forme onda di riflessione

n₁ σ ₁₂ = σ _ac-arcin (^nx _n2) M₂, ₁₅ M₌ 1 ₌ 1 coefficiente _nc inferiore a 0 _nσ σ > σ

Base ottica geometrica

Raggi, oggetti, immagine, raggi, magnificazione A ₌ A _' punto immagine AO, SO, F, SO

Legge di formazione dell'immagine da specchio sferico

₁/_A= A_{c =} cos _> x

Risposta alla snell Raggi _AO, _{Fc =} σ ₌ 0 _eσ _+f

Legge di Snell _formula... _Qx_Q Didetti sferici f _{= 2} Σ _m f_mp _{= 2} Σ _qx_x = m

Lente sottile

Lente₄ 3 _{= 9m}. Lente_{ns n0}

^{n_s n₀    191   191}      y   m₀ qm_s m   a m_s - m m_s - m             M = ^q_pp_s p_s q_s q_s^q₁           +++   ^q₂ p       a                  q₂       Osservo lente a coppie di diottri sferici r₁  a  r₁ con R₂ A   A''  V   V'   F             q₁ q₂

M = _q₂          p &p; A docente l&r con &Nbsp; obbo    a ^{a    a   a                   n₁    q_{l  0}} (distanza tra V' e V₂)

Equazione dei fabbricanti di lenti

Lente sottile in aria ¹_q2 = (n-1) ( ¹_r2) p₀+ Equazione dei fabbricanti di lenti _n- 1)   ( ¹_r0-¹_R2)   ( ¹_R2        a++a ₌₀ f^{_l0   > R_z negative     lente biconvessa/divergente     R₁ > R_z}

Abbreviazioni

af               a₀   a  f(a) = =f_t   a  x_t    (a INTERFERENZE ^{sono radiazioni con la stessa polarizzazione}

Interferenza

In(siI(t) = ( cos ∑ + 2 ES (τ +2σ ∑ COS (Δcos cos[E + ‘‎1“ . x + _k]    foci Π su „veloci   Cordiali « si propagano   si+ patlasiche_t ^t₀ dato di fatto da ^{∫ ei(kx-ωt+Φ)}

aI₁=∫se A=A₁+A₂ allora:A=A₁ e^i(kx-ωt+Φ) + A₂ e^i(kx-ωt+Φ)Δ = Φ₂ - Φ₁

dωt= ωdt = 2π^1/_t dt= Δ = i ∫ _t0^t A₁ e^i(kx-ωt+Φ) dt + A₂ e^i(kx-ωt+Φ) dt

I₁ = ₁²= i A₁ e^i(kx-ωt+Φ) + i I_tot = i A₁ e^i(kx-ωt+Φ) + i A₂ con l'ordine multiplo = (Φ₂- Φ₁) I_tot =I = I₁ + I₂ + I₁² ≥ I₁ + I₂

I= ∫ Aik sin i d(2t) Itot ≤ Imax con I2(I = cos) nodo assiale scintillio geometrico percorso dall'onda ΦL = k+ d+ 2 cos nel lato delle onde dell'onda che si propaga lungo un cammino distanza che l'onda percorre nel vuoto o nel cammino distanza geometrica percorso dalla sorgente: onde coerenti- mantengono la loro differenza di fase

Interferenza con 2 sorgenti

Δ=condizione angolare di massimo I = I₁ + I₀cos(condizione angolare di massimo S₀: onde di massimo consistono in cammini geometrici non diversi

Definizione tra due fenditure

Δ = λ= ₁²gli stessi angoli considerano altre masse di riferimento nel circuito

Interferenza con n sorgenti Δ= nodi assiali dati sono al centro N^e Interferenza con n sorgenti sono coerenti - differenza di fase è costante N-2 per ogni frequenza necessitano di un riferimento

Trati orizzontali del disegno nodi assiali sono fissi e alcuni possono dividere una massa di riferimento N = N* λsin(lorefica della coperta sono sin θ=stesso amplesso fasevale nel dominio dei fasi nodi assiali amen sono equidistanti momento polarizzato I = I₀ sin¹ θ_N I₀ diminuisce in bagno assiale iN² - N+1 minimi (verali) ^d(m+n)/ ^d (senza valore costretto)

E₀ = ²E⁰ = ^dθ/t²λ

Interferenze e nodi assiali

I_N lunghezza del pick massime equidistanti corrispondono a una creazione di miglior menzo di escultura Distribuzione fra massa e ampiezza nel bilanciamento

Teoria

Pagina 14 Larghezza dei picchi larghezza angolare ^Max&thgr; ₁-&thgr; ₀= ^λ⁄_{ND cos&thgr;0} larghezza a metà altezza dei picchi Δ&thgr;_max = ^λ⁄_ND larghezza angolare generale Δ&thgr;= ^{(ϕ e ϕ) sin&thgr;₀₂ + cos &thgr;₀}⁄_{n cos&thgr;m sin &thgr;} = sin&thgr;_m + cos &thgr;_m&thgr;₀sin&thgr;₀ = ^λ⁄_Dcos&thgr;_m^λ⁄_{n width mdd}

Distinzione

Massimo centrale, più stretto di tutti gli altri e larghezza dei massimi aumentano DIFFERENZA path value fenomeno di interferenza che si verifica quando la luce incontra, nel suo percorso un ostacolo o un'apertura

Reticolo di diffrazione

Insieme di fenditure uguali tra loro, separate l'un dall'altra, da un passo costante o la variazioni periodiche sull'ampiezza dell'onda trasmessa o riflessa

Dispersione

Δ&thgr;_g>&Dgr;