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Forma locale dell' eq del moto (x più unica q.tà moto)
∫0S ρ (b2-a2) dv + ∫0S padS = 0
Eq indeterminata di moto
∫0S ρ (b2-a2) dv + ∫0S G sindS=0
∎nd normale di G
supSck ai pesi:
♭tn = ρ =Gn
Teorema delle divergenza
∫Sdiv (G) + ρ(b2-a i)dv = 0
Tramite lemma della localizzazione
div (G) + ρ (b2-a2) = 0
Lemma di localizzazione
è se aperto
ψ = compatto
∫ψ bn dv = 0 Vδξ=B →ψ (z2) = 0
Dim →HP: ξ2 x2 tq ψ (ξ2c se ψ ccontinuo almun già nn intorno t ψ (ζξ f)o
e per il teorema di media ζ ξ ξ JE∫ ψ (ξ) dr= ψ (ξ) volume (T) f6
e questo contrasta le HP. ( in nn x accadonta j non intorno ψ f) quindi
━ Se siamo in valore nella intervallo e la sogge l'integrale viene in numero x(3)
cioè se ψ (z) f o allora non sono א
secondo eq del moto
ei x ti c →ei x (G32-G23)---- + ...0 è uquale a 0[...] è uquale a 0, quindi questo implica simmetria
G = G1
(1) Rel caso statico (r=0 e a=0) div (Gt) +p 2=0
condizioni al contornotn = Gt n+p
carico superficiale
versore uscente np
– Reciprocarità
tn * m ^t = tm ^nh