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Forma locale dell' eq del moto (x più unica q.tà moto)

0S ρ (b2-a2) dv + ∫0S padS = 0

Eq indeterminata di moto

0S ρ (b2-a2) dv + ∫0S G sindS=0

 ∎nd normale di G

 supSck ai pesi:

tn = ρ =Gn

Teorema delle divergenza

Sdiv (G) + ρ(b2-a i)dv = 0

Tramite lemma della localizzazione

 div (G) + ρ (b2-a2) = 0

Lemma di localizzazione

 è se aperto

ψ = compatto

∫ψ bn dv = 0 Vδξ=B →ψ (z2) = 0

Dim →HP: ξ2 x2 tq ψ (ξ2c se ψ ccontinuo almun già nn intorno t ψ (ζξ f)o

e per il teorema di media ζ ξ ξ JE∫ ψ (ξ) dr= ψ (ξ) volume (T) f6

e questo contrasta le HP. ( in nn x accadonta j non intorno ψ f) quindi

━ Se siamo in valore nella intervallo e la sogge l'integrale viene in numero x(3)

  cioè se ψ (z) f o allora non sono א

secondo eq del moto

ei x ti c →ei x (G32-G23)---- + ...0 è uquale a 0

[...] è uquale a 0, quindi questo implica simmetria

G = G1

(1) Rel caso statico (r=0 e a=0) div (Gt) +p 2=0

condizioni al contorno

tn = Gt n+p

carico superficiale

versore uscente np

– Reciprocarità

tn * m ^t = tm ^nh

dim t n: m * G n . m ^t = G è principale se il vettore tensione tn corrispondente alla diacutura di nomone n è app (questo è la questa)

G n=tensione principale

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Publisher
A.A. 2021-2022
19 pagine
SSD Scienze matematiche e informatiche MAT/07 Fisica matematica

I contenuti di questa pagina costituiscono rielaborazioni personali del Publisher elena-ulivi di informazioni apprese con la frequenza delle lezioni di Meccanica dei continui e studio autonomo di eventuali libri di riferimento in preparazione dell'esame finale o della tesi. Non devono intendersi come materiale ufficiale dell'università Università degli Studi di Firenze o del prof Marino Enzo.