Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica il documento per vederlo tutto.
vuoi
o PayPal
tutte le volte che vuoi
=> WNA = 1/2 ke λ2 Δf ∫4π ∫ AC(θ, φ) Tθf(θ, φ) dΩ =
= kθ λ2 Δf ∫4π ∫ D(θ, φ) Iβf(θ, φ) dΩ =
= kB Δf ∫4π ∫ D(θ, φ) Iβf(θ, φ) dΩ = kB TA Δf
TA = 1/4π ∫4π D(θ, φ) Iβf(θ, φ) dΩ
Nota:
Bf(RS)(θ, φ) = -2ke/λ2 bf(θ, φ) [ W m2 sr-1 Hz-1 ]
cos [ Tθf(θ,φ) ] = e F ( θ, φ )
poiché ′ [ ksg : j ĴK ] => [ bf ]
= W m2 Hz sr
=> Iβf(θ, φ) = Iβi(θ, φ) [ k sg / sc ]
e quindi
TA = 1/4π ∫4π ∫ D(θ, φ) Iβ(θ, φ) dΩ
Nota 2:
TA = 1/4π ∫4π ∫ Iβ(θ, φ) D(θ, φ) dΩ
+ a quanto é pari 4π ?
EX:
{ Io {
{ To = Costante {
φCNF = testé
=> ISCN(θ, φ) = e CNF Ā(θ, φ) * Io = Io
TA = 1/4π ∫4π ∫ Io(θ, φ) dΩ = 1/4π ∫4π ∫ D(θ, φ) dΩ
ma ∫4π ∫ D(θ, φ) dΩ = DN UN (θ, φ) dΩ = DN ( UN (θ, φ) dĀ ) = DN UN dΩA = 4π
=> TA = 1 : (1 ⋅ g) Io
Calcoliamo la potenza equivalente di Rumore all'uscita dell'Antenna
nell'ipotesi di perdita Ohmica
WNa = ηe WNNA + ...
si dimostra che:
ma nel caso del rumore non basta
dobbiamo considerare la potenza emessa dalle pareti
quindi WNA = ηe WNaT + WNa con ηe = Ra / (Ra + Rc)
quindi
=>
WNA = ηe kB Δf TA + (1-ηe) Tc kg Δf
= kB Δf ( ηe TA + (1-ηe) To )
Capitolo 2 - Teoria della Radiazione e.m.
Eoo(t,θ,φ)
Eoo(r)
oppure
Eoo = too
{Hoo(θ,φ,t) = ∫ Eoo (r,θ,φ)}
Calcoliamo:
- E
- H
- D
- B
espr. μ, E
nel dominio della frequenza in Regime monocromatico
- Vettore Complesso elettrico
E(z,t) = Re {E(θ,φ)ejωt}
V. c. [V/m]
- Vettore trasformato
∬ E(z,t) = ∫ E(θ,φ)ejωt dω
V. F. [V/mHz]
Equazione di Maxwell in frequenza monocromatica:
- ∇×E(x) = -jωB(z)
- ∇×H(z) = jωD(z) + jc(z) + jσ(z)
- ∇ . D(z) = ρ(f) + ρc(z)
- ∇ . B(z) = 0
Relazioni Costitutive del mezzo
=
Exp⎡∫dm3⎤
Teoremi di Radiazione Elettromagnetica
- Teo dell’inversione di Antenna
- L’equivalenza delle Sorgenti
- Teo delle Immagini delle Sorgenti
- Teorema di Impulso Za
Hp schermo in TX
WG WT
WG WT
Eostruisco un altro schermo
Se
Relazione
W1=WT−WI
WT=WT−WI
⇒WT+2jw(E1−Eeq)+We=0
flusso En.magnetica potenza
attraverso S immagazzinata persa
o rilasciante
WT=∯P.n⎅ds=∯Pe.n⎅dS+∯Pm.n⎅dS
=∯P.n⎅dS+∯Pm.n⎅dS
Teorema di Equivalenza o di Love
per il Teorema di equivalenza è possibile immaginare una Seq e non considerare Se ma le componenti tangenziali Et e Ht su Seq
- Seq è conduttrice
- (Et, Ht) possono essere misurati e calcolati
E, H = Vext?
Sconc racchiude Nint
Next U Vint = spazio racchiuso da Sext
se Ee = He = 0 in Vint con (Ee, He) campo E.M. equivalente
Ee = E, He = H in Vext
Definisco
- K = n x Ht su Seq è nota
- le componenti tangenziali Ht sono nulle su Seq
- Km = -n x E su Seq è nota
- Et sono nulle su Seq
il campo equivalente (Ee, He) è soluzione del problema equivalente in Vext
densità equivalente elettrica e corrente superficiale
quindi ho ottenuto
∇2∫V fi(z')G(z-z')d3z' + k2∫V fi(z')G(z-z')d3z' = - fi(z)
che confrontato con
∇2E(z) + k2E(z) = - fi(z)
mi dà che
E(z) = ∫VG(z-z')fi(z')d3z'
ma
- ∇2Ex + k2Ex = - fix ---> Ex = G ∗ fix
- ∇2Ey + k2Ey = - fiy ---> Ey = G ∗ fiy
- ∇2Ez + k2Ez = - fiz ---> Ez = G ∗ fiz
quindi
E = Exx0+ Ey y0 + Ezz0= ∫V[G(z-z')fix(z')d3z']x0 + (...) y0 + (...) z0 =
= ∫V[G(z-z')][fix(z')x0 + fiy(z')y0 + fiz(z')z0] d3z'
= fi(z')
=> E(z) = ∫VG(z-z')fi(z')d3z' = G(z) ∗ fi(z)
FUNZIONE DI GREEN IN SPAZIO LIBERO:
∇2G(x-x') + k2G(z-z') = - δ(z-z')
limz->∞|E(z)| = 0
(∃ al lim. E(z) ho un campo TEMz, z->∞)
G(z-z') = 1⁄4πR e-jkR
funzione di Green in spazio libero
quindi:
G∞(R) = e-jK(t - t’)z0/4π(t - t’ - z0)
|G∞| = 1/4π(t - t’ - z0)
perché
G∞ = |G∞|ejϕ∞
• ne grafico il modulo in funzione di z:
=>
|G∞| ≅ 1/4πt2 per la fase?
ϕ∞ = 2π/λ + 2π/λ z0
=> G∞ = |R0(G∞)| = G∞ cos(ϕ∞)
quindi:
G∞(t’ - t’) ≅ 1/4πt2 e-jkz ejk t' z0
• Regione di Campo vicino e il discrimine eF?
R = RF + ∆RN = (t - t’ - z0) + z2/2t ≈ RN
R ≈ RN
=>
GN(t’ - t’) ≅ 1/4πRN = e-jkRN = e-jkz/4πt2 ejk t’ z0e-jk z2/2t
• quando e che GN si riduce a G∞?
=> quando k z2/2t ≪ 1 => k z1/2 ≤ 90o
(),
• fosse GN = G∞∆GN
∀R ⇐ Criterio di campo lontano:
∆Ψ’N ≤ 90o => interferenza quasi costruttiva
=> ∆Ψi = -∆Ri ≤ π/2
=> 2π/λ z2/2t ≤ π/2 con Max |z1| = Da/2
=> z 2 z2/λ al massimo => z ≨ 2 Da/2λ
Accedi a tutti gli appunti
Tutor AI: studia meglio e in meno tempo
