Anteprima
Vedrai una selezione di 13 pagine su 59
Teoria completa di Fondamenti di Meccanica strutturale Pag. 1 Teoria completa di Fondamenti di Meccanica strutturale Pag. 2
Anteprima di 13 pagg. su 59.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica
Teoria completa di Fondamenti di Meccanica strutturale Pag. 6
Anteprima di 13 pagg. su 59.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica
Teoria completa di Fondamenti di Meccanica strutturale Pag. 11
Anteprima di 13 pagg. su 59.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica
Teoria completa di Fondamenti di Meccanica strutturale Pag. 16
Anteprima di 13 pagg. su 59.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica
Teoria completa di Fondamenti di Meccanica strutturale Pag. 21
Anteprima di 13 pagg. su 59.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica
Teoria completa di Fondamenti di Meccanica strutturale Pag. 26
Anteprima di 13 pagg. su 59.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica
Teoria completa di Fondamenti di Meccanica strutturale Pag. 31
Anteprima di 13 pagg. su 59.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica
Teoria completa di Fondamenti di Meccanica strutturale Pag. 36
Anteprima di 13 pagg. su 59.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica
Teoria completa di Fondamenti di Meccanica strutturale Pag. 41
Anteprima di 13 pagg. su 59.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica
Teoria completa di Fondamenti di Meccanica strutturale Pag. 46
Anteprima di 13 pagg. su 59.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica
Teoria completa di Fondamenti di Meccanica strutturale Pag. 51
Anteprima di 13 pagg. su 59.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica
Teoria completa di Fondamenti di Meccanica strutturale Pag. 56
1 su 59
D/illustrazione/soddisfatti o rimborsati
Disdici quando
vuoi
Acquista con carta
o PayPal
Scarica i documenti
tutte le volte che vuoi
Estratto del documento

FONDAMENTI DI MECCANICA STRUTTURALE

GRADO DI IPERSTATICITÀ:

C = (rint + 2 ⋅ ce + 2 (re-1 σij = Eijkl εkl, in cui Eijkl è il TENSORE DI ELASTICITÀ

Data la simmetria dei tensori, il problema si riduce da 81 a 27 incognite in un materiale anisotropo qualunque

Noi però non consideriamo i materiali anisotropi, ma solo i materiali ortotropi e isotropi

  • MATERIALE ORTOTROPO:

Sono i materiali che ammettono tre piani di simmetria mutuamente ortogonali ( assi di ortotropia )

Si trova che σxx varia linearmente con y e analogamente con z:

N M1z M1y

σxx(y,z) = αy+βz+c = N/A + M1z/Iz y + M1y/Iy z

come avevamo già trovato!

Vogliamo ora trovare τxy e τxz:

Consideriamo un tratto infinitesimo di trave e scriviamo l’equilibrio:

∫A* (dσxx/dx) dA* dx + ∫A** τxy dA** = 0

∫A* (dσxx/dx) dA* + τxy b = 0

Sapendo che σxx = -M/Iz y e dσxx/dx = -

-T/Iz y = -T/Iz y

∫A* (-T)/Iz y dA* + τxy b = 0

-T/Iz ∫A* y dA* + τxy b = 0

τxy = T ∫a y da*/Iz b → FORMULA DI JOURAWSKI

Analogamente, per le τxz si trova → τxz = T ∫a z dz/Iz

Dettagli
Publisher
CHRIGARZO
A.A. 2023-2024
59 pagine
SSD Ingegneria industriale e dell'informazione ING-IND/13 Meccanica applicata alle macchine
I contenuti di questa pagina costituiscono rielaborazioni personali del Publisher CHRIGARZO di informazioni apprese con la frequenza delle lezioni di Fondamenti di meccanica strutturale e studio autonomo di eventuali libri di riferimento in preparazione dell'esame finale o della tesi. Non devono intendersi come materiale ufficiale dell'università Politecnico di Torino o del prof Zucca Stefano.