Lezione 20 Fisica 1

Conseguenza legge di induzione con _DB che lavora e un circuito fermo:

^w = 0

Ei non è più un campo di Lorentz poiché la velocità è nulla

∮ Ei ⋅ dℓ = -_dd/∂t ∫_s B ⋅ n̂ ⋅ ds = - ∫_s ∂/∂t B ⋅ n̂ ⋅ ds

campo elettromotore

= ∫_s (∇ x B) ⋅ n̂ ⋅ ds = - ∫_s ∂/∂t E ⋅ n̂ ⋅ ds

Ottengo:

∇ x E = -∂B/∂t

generalizzazione II^a (con vari equazione di Maxwell con campi variabili)

è una relazione puntuale

C₀ non ho bisogno di un supporto materiale, posso generare un campo elettrico anche nel vuoto

generalizzazione della legge di Faraday

Riprendiamo il caso della sbarretta che si muove.

Il circuito è soggetto a dF = i dℓ x B (per la seconda legge di Laplace)

B cost:

F_MW = i b ẏ + B z = (- B b ẏ_w / R_TOT) b B ẋ : = (- B b)² ẏ_w x / R_TOT

viene detta: afatto elettromagnetico (dovuto al circolone della corrente)

Faccio fatica per tenere ẏ_w cost: devo applicare una:

F_ext = - F

Ẇ = ^d/_dt (L) = ^d/_dt (F_ext · dx) = F_ext · ^dx/_dt = F_ext · ẏ

Ẇ = potenza che deve essere applicata al circuito per mantenere ẏ_w cost

F_ext = C(B b)² ẏ_w / R_TOT

Ẇ = C(B b)² ẏ_w² / R_TOT

v(_{t) = v0(1 - x/ε0)}

Una volta che è entrato tutto: il Φ(B) rimane costante ⇨ non c'è più e_i = 0 ⇨ non c'è più F_B

Il moto prosegue con velocità uniforme: moto rettilineo uniforme

Caso dei motori:

Sbarretta che si muove su due sbarre, ma anziché chiuderlo su una resistenza, lo chiudiamo su un generatore di tensione

v(₀) = 0

Accendiamo il ΔV e determiniamo il moto della sbarretta:

Quando accendo il generatore, inizia a circolare corrente i_MN, sento una F_MN data al fatto che si trova in un B₀.

ε = 0 ⇨ F_MN = i · b ⟩ x B₀^ẑ = i · bB₀^̂x̂

La sbarretta si mette in moto: