Anteprima
Vedrai una selezione di 9 pagine su 39
Teoremi fluidodinamica, prof. Andrea Crivellini Pag. 1 Teoremi fluidodinamica, prof. Andrea Crivellini Pag. 2
Anteprima di 9 pagg. su 39.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica
Teoremi fluidodinamica, prof. Andrea Crivellini Pag. 6
Anteprima di 9 pagg. su 39.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica
Teoremi fluidodinamica, prof. Andrea Crivellini Pag. 11
Anteprima di 9 pagg. su 39.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica
Teoremi fluidodinamica, prof. Andrea Crivellini Pag. 16
Anteprima di 9 pagg. su 39.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica
Teoremi fluidodinamica, prof. Andrea Crivellini Pag. 21
Anteprima di 9 pagg. su 39.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica
Teoremi fluidodinamica, prof. Andrea Crivellini Pag. 26
Anteprima di 9 pagg. su 39.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica
Teoremi fluidodinamica, prof. Andrea Crivellini Pag. 31
Anteprima di 9 pagg. su 39.
Scarica il documento per vederlo tutto.
Scarica
Teoremi fluidodinamica, prof. Andrea Crivellini Pag. 36
1 su 39
D/illustrazione/soddisfatti o rimborsati
Disdici quando
vuoi
Acquista con carta
o PayPal
Scarica i documenti
tutte le volte che vuoi
Estratto del documento

ISOTROPIA DELLA PRESSIONE

PRESSIONE: Rapporto della forza F ad una sup. S e la sup. si trova

Vediamo un suo proprieto e il suo andamento

TRIANGOLO FLUIDO IN EQUILIBRIO

1. P1 Δx = P3 Δx cos θ - ρg Δz2 = 0

P3 = P2

Ri - R3 - ρg Δz2 = 0

Facendomi al limite per Δz ⇨ 0 allora P1 = P3 (= P2)

  • Le pressioni in un PUNTO non coprono con le direzioni, questo proprieto è detto ISOTROPIA. La PRESSIONE È ISOTROPA
  • Determiniamo l'andamento della pressione

EQUILIBRIO

1. P3 Δx = Pu Δx

  • Lungo piano e alto quota la pressione è costante lungo tutto il piano (stessa quota)

2.

P2 Δx - P2 Δx - ρg Δz = 0

(P2 - P1) = -ρg Δz

dP

dZ = -ρg

STEVINO

Lo diminuo della pressione lungo Z è costante ⇒ incremento lineare al degrammo della pressione

Maggiore è Pg, maggiore è l'incremento lineare della pressione (lungo Z costante)

INTEGRANDO: P18+ 21 = P82+ 2 errors, P Z = cost.

Spinte su superfici piane

Determiniamo la spinta (forza) che agisce su una qualsiasi superficie e il suo punto di applicazione.

Consideriamo un tratto infinitesimo da cui ricaviamo la spinta infinitesima dF.

Calcoliamo la spinta

dF = ρg h da = ρg da (yimm)

dF = ∫A ρg yimm da = ρg yimm (∫A y da) A

S = ρg yimm θ/2 A = ρg hg A

Calcoliamo il punto di applicazione

dΠ = dF · = ρg y2 imm da (momento calcolato rispetto ad "O")

∫ dΠ = ∫A ρg y2 imm da = ρg yimm (∫A y2 da)

Dal teorema di Huygens: I = IG + yg2A

Π = ρg yimm θ (IG + yG2 A)

Il momento è sostituito con la spinta per il punto di applicazione (è loro determinato)

(ρg Mg A yCP = ρg yG sinθ A yCP = ρg sinθ (IG + yG2 A))

yCP = IG⁄yg.A + yG (lunga notte al contrario ultimo IA)

Vediamo adesso quegli angoli

ROTAZIONE ΔΩxΔΩz DISTORSIONE SnxSnz

ΔΩz = 1/2 (Δx - Δθ)

Snx = 1/2 (dt/dt + dθ/dt)

dε = 3 lim dε=0 => dε=γA-γO/ε + Δε

e dθ = XB-XO/n + Δε

γA - γO = [↑px + ε [↑Ux/↑x) Dt - VyDt = ε [↑px/↑x Δε

1/ε + Δε = - (1 + Δε)-1

= ε-2 (1 + Δε

Dettagli
Publisher
Paridee.97
A.A. 2018-2019
39 pagine
2 download
SSD Ingegneria industriale e dell'informazione ING-IND/06 Fluidodinamica
I contenuti di questa pagina costituiscono rielaborazioni personali del Publisher Paridee.97 di informazioni apprese con la frequenza delle lezioni di Fluidodinamica e studio autonomo di eventuali libri di riferimento in preparazione dell'esame finale o della tesi. Non devono intendersi come materiale ufficiale dell'università Università Politecnica delle Marche - Ancona o del prof Crivellini Andrea.