Reattoristica e operazioni unitarie parte 2

Stiamo simulando una reazione reversibile che alla fine si stabilizza nel tempo.

Ke è una specie di costante di equilibrio.

Comunque si parte da K e dopo il ris tempo vale sempre i coincidente con il quale si arriva.

L'equilibrio non dipende dalla condizione iniziale.

Reazioni Reversibili

αA ⇌ βR + ᵟS

K = Πi a_i^ν

K = Πi (f_i/f_io)^ν

K_c = ^{(f_R/f_Ro)r (f_S/f_So)s}/_(fA/fAo)^a

Costante di equilibrio

a_i = attività del componente

o_i = f_i/f_io

NB: K è adimensionale

Stato standard di riferimento:

• Per gas, componente puro alla pressione di 1 atmosfera

K_f = Πi f_i^ν = ^{f_Rr f_Ss}/_fA^a = K

K è adimensionale

K_f non è adimensionale (lo è per usz equimolari)

K_P = Πi P_i^x = ^{P_R P_S}/_PA^a

K_P = ^{P_R P_S}/_PA^a

P_i = P_iyi

K_y = ^y_ry_s/_y^xa

Se misuriamo le fugacità in atmosfera: K_f = K

K_y P^ᵟh

⁼⁰ equilibrio

^>0 aumento n° moli

^<0 diminuzione n° moli

C_i = ^P_i/_RT

K_C = Π_i C_i^v_i

K = K_f = K_P = K_γ·P^Δn = K_C(RT)^Δn

ΔG^o = Σiμ_iv_i = RT·lnK

Energia libera di formazione di composti

d lnK^- = ^Q_r/_RT²

VAN'T HOFF

La costante di equilibrio è legata a ΔG^o

La costante di equilibrio varia con la temperatura secondo la legge di Van't Hoff

Conoscendo K(T_o) si ottiene:

ln ^K/_Ko = ^Q_r/_R(¹/_T - ¹/_To)

[^{d Q_r}/_dT = -ΣiC_p] (quanto Q_r = costante)

ln ^K/_Ko = ¹/_K ∫ ^Q_r/_T² dT

Volutiamo K in funzione di T

La costante di equilibrio CALA con l'aumentare con la TEMPERATURA SE Q_r è POSITIVO, CRESE se Q_r è NEGATIVO

N.B

Q_r > 0 T ↑ K ↑ X_eq ↓

Q_r < 0 T ↑ K ↓ X_eq ↑

La reazione è praticamente irréversibile K ≫ 1 (equivapareto verso i prodotti)

* Reazione esotermiche

* Reazione endotermica

Reazione isotermica

Il calore si evolve con il passare del tempo

Radicali generici non adiabatici (Q = 0)

Te > Tsor > Ta

• Qe = calore sviluppato per unità sui reagenti in ossidi.
• Ne Cp (Te - Tsor) = Cp [(Te - Tm) + (Tm - Tsor)]

Ne Cp (Te - Tm) + Qre = ln (Cp nu (Tm - Tsor))

Regione Q1 in energia con Q = 0 funzione di tempo.

Ne Cp (Te - Tsor) + Qe = ln (Cp nu (Tm - Tsor))

Equazione che risolve Ts lungo la reazione

Caso adiabatico

• Esotermica
• Caso

T aumento Ts aumenta Tm

Il valore dipende da reazioni continue

Δ t = cost

x_LIM - x - x ( d[K_I]_f ) = 0

OT OT

= 0 d[K_I]_i (1-x) ( d[K_I]_f )

OT OT OT

= (1-x) = x d[K_I]

OT

= D d[K_I]

OT

Ammin:

ln K_com = lnK₀ + E_I

RT

K₀

K_com KO

d[K_I]

OT OT

con dati del problema posto (30,000)

K₀ = 6.38 10³ ln( K₀ ) = 7.793-4288.15

Vaut [65,000] 6.38 10³ ln ( K₀ )

= 7.490-4310.3

dG = 0 se l’equilibrio è costante, allora K = e^–dG/RT

ln K = -45000/RT

dlnK = -45000 * (1/T₁ – 1/T₂)

dQ = 8 * (T - T₀) δT

dK = k(T) = K₀e

C_A = C_A0(1-x)

C_B = C_B0 – vx

RT ln (P_B/P_A)

x = z

f = W_i / W_o

P = μ_A + 3/2 x RT in funzione di V

[f(r)] = 3/2 * x * (P_o/T_o - 0.8 x³)

C_B = t

D KP = 2.25 ovmXeq = 0.75

KP = 1Kc = 1

quindi X = 0.75

Keq = Kc Kp = K

Kc = Kp RT²

dX/dt = -K_od Koc x²

CAo = CAo (1 - X) + RTCs = Caso XKoc = RT

(_{nf = dn/dt 3²)}

K_d KP = RT

M = TgH(ϕ)/ϕ

ϕ ≥ 5

Q_oss = M R (C_a*)

K

R_oss = M₁R (C_a*1/2+ M₂R (C_a*1

0 - 05P0:9

K₂*/K₁* = C_a*2/C_a*1

0:1

0:10:9

η = 0.1

M = 0.9 → ϕ = 0.58

ϕ = K →^∅/_∅H

0.581

M → R diminuisce

per diminuire M civuole ϕ → elevatoad attirare e osservare

V_{J L}= K-CaD_diff

J_A = D_diff∇C_a

J_A = KCa

A=DP

RZLH

A=DP_{1 dCa}/^{r dT} = K-CaD_diff

D = Sezione

C* = Ca*

(_{≤ per η = R})

per T = 0

dCa_R per T = 0

P_oss^↑

vapore acqueo non èmolto per via delle alterivelate → troppo elevatorivelare → (Ru o raticolare)

quello che è

non ha senstemporale!

prova dimensionalebuttilità molare

6 - 11 - 2020

Due condensatori diversiK diversi

• Assenza polarizzazione R₁ off
• φ₁ = 0.5

φ₁ = 0.5

φ₂ =

R_oss = R_ccR_oss - R_cc

Altra resistenzaper attivare unareattanza in una

Condizione necessaria peruna reazione

M = -0.187che può interferire

φ₂ = ^(K₁/R_cc)

Traffico dell’internodelle particelle

M = AP + KM . (CA + AP)M = IM8 (AS_s + CA*)

• Sistemi di reazione.

₁ α

Transitato rectangulaire

CA ricarico - CA

Mitochondria

AP_km + K_s1.CA*CA*

Le soluzioni e le derivate facciamo i conti:

dC/dr + ν

_ν=0

c^-1 1^-1

I_ν(x) + I_ν+1(x)

d/dx [x^ν I_ν(x)]

x = 2

I_ν(x) = β I_ν+1(x)

uguagliamo... C₀

I_ν(φr)

I_ν+1(φr) + I_ν(x)

Ci è definito C₀

passante I_(φr)

I_{(φ + i)}

c(r^alpha)

0 = parametro

grafico

costantecosì alto più 4. quindi è ispirato, ancora, più in alto. I raggi β, a più piccoli aumentato il progresso, qui, non i numeri...