Fisica tecnica - Appunti

ESERCITAZIONE

07/12/2008

_ṀAU = 2 kg/h

T_BS2 = 29°C

ψ₂ = 80%

ΔL = ΔX Ĥ = ?

• Diagramma di Mollier:

AU = aria umida

BS = bulbo secco

T_BS3 =

=T_BA1 = 28°C

• Formule risolutive:

x = _ṀMV / Ṁ_AS

Ψ = P / P_VS (T)

x = Σ_i x_iMAS / Σ_iMAS

h = Σ_i h_iṀ_AS / Σ_iṀ_AS

x₃ = 0.622 φ₁ P_VS (T_BS1)

x_z = 0.622 φ₂ P_VS (T_BS2)

• Tabella

RISULTATI:

• x₁ = 0,02282 kg V/ kg AS
• h₁ = 87,703 kg/ kg AS
• y₂ = 0,51548
• h₂ = 38,174 kg/ kg AS
• x₃ = 0,01232
• h₃ = 62,162 kg/ kg AS

(1) Ḿ_AU = 4 kg/s m

• T_BS1 = 30 °C
• φ₁ = 30%

(2) Ḿ_AU = 1 kg/s m

• T_BSU2 = 5 °C
• x = 0,02004 kg V/ kg AS

(3) Ḿ_AU = 5 kg/s m

• y₃ = 0,9
• x₃ = 0,018 kg V/ kg AS

Tre portate di aria umida note, raggiungono mescolati assieme adiabaticamente determinano le condizioni finali della miscela

1.º dato determinano x_c e b di ogni portata di aria umida per

che solo La quarta due proendes si puo pone La media pesata.

Con il diagramma:

NOTA per non disinvenente specificato:

• P_tot = P_atm

una volta determinati i punti si ricavano x e b per ogni miscello

di aria umida e si usa l'equazione del mescolamento per calco

La condicio finale ricidente.

Metodo Analitico

φ₁ P_vs (T_BS3)

X₁ = 0,622

P_tot = φ₁ P_vs (T_BS2)

energia solo di onde energetica

Questo modello fa capire come mai l'irraggiamento non può es-

sere nei solidi e liquidi dove infatti i fotoni rimbalzano sulle fa-

ce non riuscendo a difond. in questo modo l'irraggi.

mento è solo superficiale.

Un gas molto compatto lo quansi un'emissione di volume, non

solo si superficiale come solidi liquidi e gas densi.

considerando la radiazione em come un'onda

lunghezza d'onda

Descrive un _V ^e e descrive lo spettro elettromagnetico

C = 299702458 m/s = velocità della luce nel vuoto

velocità della luce nel

metoro da sta misuravolo

radio

radar

cavius/TV

visibile

luce visibile (400nm 700nm)

(violetto)

(rosso)

10^-16

10^-8 λ nanometri

RC (raggi cosmici)

Principi per un materiale

λ = ρ + α + τ dove:

• P = coefficiente di riflessione
• α = coefficiente di assorbimento
• τ = coefficiente di trasmissione

I materiali possono essere a frequenza ν. È opaco è permeabile al visibile e a radiazioni a frequenza superiore, ma è poco permeabile al frequenza del ...

In generale, i materiali omogenei sono trasparenti; i materiali ...

Esempi di materiali selettivi: ex. vetro selettivo, l’oro e per pellicole ...

Con i corpi in equilibrio termico con l’ambiente circostante vale il principio di Kirchhoff: ...

Nota: il principio di Kirchhoff non adeguato per un corpo opaco ...

Scomposizione semplice che chiudono un campo:

• Consideriamo una stanza con ...

Tale formula rappresenta la quantità di energia emessa dal

sole che raggiunge la terra nella parte alta dell'atmosfera; una parte

di tale radiazione viene riflessa, ed è dovuta in particolare dalla com-

posizione e caratteristica dello strato di ozono (O₃); i composti pre-

senti in esso come le molecole di ozono assorbono i raggi UV, na-

Osibiscono anche radiazione nel visibile. Anche in particolato (dust

e liquido contenuti) è in grado di diffondere i raggi visibili

(i raggi diretti provocano ombre nette, i raggi diffusi le ombre sfocate)

diffusione volumico → di Rayleigh

diffusione direzionale → di Mie

Oltre tutto questo la radiazione arriva nella superficie terrestre; parte

viene riflessa (parte sommità), nulla trasmessa.

R-₀

A

IR 1250 < T < 320 K

λ = 5 ÷ 8 μm e λ > 13 μm

8 μm < λ < 13 μm → finestra d'atmosferica

Se un corpo emette un tale lunghezza d'onda, può riflettere con

facilità un corpo (di notte) che si affaccia alla metà della notte

riflettendo attorno al 0° K. Questi corpi di giorno emettono

(ricevono radiazione del sole), di notte si riflettono (im-

torna radiazione verso la notte calda).

CONDVZIONE :

Consideriamo ora la trasmissione del calore in liquidi e solidi per

perfettamente fermi.

Q̇' = - K (_ρT ₁P ₁) ∇T → potere di Fourier sulla V

flusso conduttivo termico = ✿ ∇ gradiente della temperatura

₁ una dimensione :

Q̇' = - K (_ρT ₁P ₁) ∂T/∂X

Il flusso termico è normale alle linee di isobare.

T₂ (T₁ > T₂)

Sono portato da dodicesimo capitolo:

E_n,2 = - ^{σ (T₂4 - T₄4 )}        ɛ₂A₂

E_n,2 = - ^{σ (T₂4 - T₄4)}           (ɛ₁A₁ + AF ₂2)

L = 222,4 W/m²

NOTA: temperatura in Kelvin

La temperatura alle condizioni stazionarie è la media delle due temperature alla 4 (x corpi pari).

Questo fa capire perché poi l'interno è transitorio.

Eser. Thomson → nelle sue pratiche sono alimentatori di

-K T_i,j - T_i-1,j DX

-K T_i,j - T_i,j-1 DX

Z (DY DX

+

+ DX T_i,j+1

B

Questo ragionamento vale per nodi interni per quelli esterni ci crea un elemento piatto.

contributi conduttivi in DX sopra e sotto Z contributi convettivi nelle facce esterne (DY)

NOTA: se i nodi si pongono fino a Dk o DY, anche in DC ci deve essere un passo più. Il mescolamento termico non sempre si ha (net current).

Modello monodimensionale stazionario:

equazione generale della conduzione:

dove m numero di coordinate angolari

0 per un cilindrico

4. Sottocorrente (all’esterno ampia)

(retto) Tp1 Tp2

Tre punti estremi per la velocità

convezione naturale interna

Tp1 > Tp2

orizzontale:

1. α1, α2, α3 alzato nello spessore
2. ce ne sono diversi a seconda del centro del fluido

la convezione non è dovuta a differenza di densità ma sofferenza di tensione superficiale (& goccia d'acqua su superficie calda)

nella convezione esterna abbiamo zona delimitata (Hq)₀ nella convezione interna non abbiamo zona limite nera e propria, nella regione centrale può essere assimilato a una zona limitata.

l_a = C₁ ( )^A ( )^B ( )^C

2 di gruppi bassi due importate correlazioni:

• gruppi tra loro si: gruppo adimensionale
• l'uguazione: resto unità il numero
• come significa fisica basso quello del rapporto tra gli ordini di prudenza delle variabili, in gioco

• metodo di Buckingham: (TT)

è un metodo che permette di cercare velocemente i gruppi d'alc. una

N: prudere che influenzano il fenomeno

R "fondamentali che influenzano il fenomeno

► possono creare (N - R) gruppi adimensionali

nel riecere tali gruppi: saldo per R prudere a caso e l'altra modulatrice, TT i con le prudere risolti e fa il rapporto:

(N - K)^A

[ T ]

= espressione di gruppo

5 gruppi adimensionali che si cerano con sono:

• N_a = R D_ocr (Nusselt) - tempo che scalda per convezione solo in caso che the se pare homo
• P_r = C_P μ/λ = V.λ/A_r (Prandtl) - rapporto tra viscosità cinetico e coeff. diffundo di astantica / si statico in
• Re = ρ l V λ D_ocr (Reynolds) - la suo realismo al rapporto tra convezione/viscoscina flaccionati aleicità
• Gr = ρ β^L^-2 Kp β [α∞ - Tal D_ocr]³ = L Kp l [αλ - Tal Dλ_ocr] l

  = L (Rayleigh) - descrive la convezione naturale

  Ra = Gr : Pr (Rayleigh)

  Il numero di Arnolid è l'unico che dipende solo delle caratteriste del fludo il trasero inalcialità tabulate, raporta le capacità del fuido e trasnelle qualità e note in corte, non le min capacità di trasmettere colore.