Dai fluidi alla termodinamica

Revisionato il 30/06/2026

di Gianmarco_Rapone

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Appunti e qualche esercizio svolto relativi alla seconda parte del corso di Fisica Sperimentale tenuto dal Prof. Dario Polli nell'anno accademico 2019/2020. Comprende Fluidostatica e …

Esame Fisica sperimentale

Facoltà Ingegneria dei sistemi

Dal corso del Prof. Polli Dario

Università Politecnico di Milano

A.A. 2019-2020

40 pagine

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Parametri e variabili

m = 1 kg, Δl = 5 cm, l_o = 50 cm, m₁ = m₂, K = 1 kN/m, d = 3 cm, ΔP = 0.

i m₁v₁⁽ⁱ⁾, m₂v₂⁽ⁱ⁾ - v₁⁽ⁱ⁾ = v₈^* + v₈ = v₈⁽¹⁾ = v₄⁽¹⁾.

ΔK = 0, v₈⁽²⁾ = K(Δl²), m = 0,265 mAMAX.

Teorema di König

Lunghezza DOPOLU= d = 3 cm.

L_o = ∑_j=1ⁿL^o = ∑_i=1ⁿr_i x m_iv_i - ∑_{i_Lmi vi}L_oto= lo + r_cem + mV_cem + ∑pi x p²s).

m₁ = 1 kg, Δl = 5 cm, l_o = 50 cm, m₁ = m₂, K = 1 kN/m, d = 3 cm, ΔP = 0.

m₂ v₂⁽¹⁾, v_β⁽¹⁾v_β = v_γ⁽¹⁾ = v_α⁽¹⁾, v_γ⁽¹⁾ = 0.

MAX lunghezza dopo urto = d = 3 cm, ΔE_k = 04⁰.

Teorema di König

L_o,tot = L_o + ∑_i=1ⁿ r_i x m_i v_i → ∑_j=1^m r_i,em x m_i v_i - ∑_i=1ⁿ r_i x m_i &over; L_o,tot = L_o + L_em = r_i,em + MV_em + ∑_i x Pi.

Corpo rigido

Definizione: le distanze P, P″ restano costanti ∀ P, P″ - il corpo è indeformabile, ω x r_i ma è nulla, è v_i̅.

L_i = V_em + ω x r_i.

Equazioni utilizzabili con i corpi rigidi

I⁽¹⁾ = m v_em = dP_em/dt.
M_o⁽²⁾ = dL_o/dt.
ΔF_K = ρ_c².

Teorema delle forze vive

Considerando solo quelle esterne (il lavoro delle forze interne poiché la distanza tra i punti è fissa, è nullo). A `L` B = 180°.

d_τ i e d_τ j sono lo spostamento infinitesimo dei due punti, ma necessariamente anche lo spostamento è //_{i j}.

Cinematica del corpo rigido

_v_i = _v_em + _w x _r_i, _a_i = _a_em + _w x _v_i.

OSS. _w è unico, _v(_P) = _v_em + _w x _eP.

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