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INTRODUZIONE
Contenuti:
Alcune importanti opere che andremo ad affrontare in idraulica sono le opere di sbarramento (dighe), che servono quando vogliamo costruire un serbatoio a monte, ovvero un bacino a valle. Gli scopi di tali costruzioni possono essere:
- produzione di energia idroelettrica;
- approvvigionamento idrico potabile;
- approvvigionamento idrico irriguo;
- contenimento delle inondazioni;
- coltivazione delle zone d'alveo;
- etc...
L'energia idroelettrica è tra le più pulite. Un flusso energetico si indica in:
m = ms
In media, in generale, è accettabile un salto minimo di 1000 W/m².
Le dighe devono essere progettate in modo che l’acqua nel serbatoio sia sufficiente a garantire un certo guadagno in termini di "energia verde". Inoltre, rispetta questo criterio essa emette controllata qualitativamente.
Meccanica dei fluidi, idraulica, idrologia
- Meccanica dei fluidi: studia il comportamento di un fluido descrivendo un campo di moto tridimensionale (o bidimensionale).
- Idraulica: nello sottoinsieme idraulica si studia il comportamento del fluido nei sistemi fissi e mobile.
Idrologia
Studia il ciclo idrologico a diverse scale che...
Fluido
E ogni sostanza che ha forma illimitata (fluisce) se...
Alcuni valori di misura
- Quanto è la massa di 1 m3 di atmosfera? ≃ 1 kg
- Quanto è la densità dell'acqua? ρ ≃ 1000 kg/m3
- Quanto vale la peso specifico dell'acqua? ρf = g * 9810 N/m3
Che cos'è la dimensione di una molecola di acqua? ≃ 4 m
Quanti metri sono 1 ft (feet)? 0,3058 m
Sistema Internazionale (SI)
Possiamo definire 4 grandezze:
- Lunghezza: L - m
- Massa: M - kg
- Temperatura: T - K
- Tempo: T - s
Dunque:
Lungo i piani orizzontali, la pressione ha SEMPRE lo stesso valore mentre muovendosi lungo l'asse verticale (z), cambia.
Se ad esempio ad un approfondimento di 3 m la pressione totale
P = 9810 c + 3 29430 Pa, se l'approfondimento fosse 10,33 m
P = 9810 c 10,33 101 325 Pa.
Molle legge di Pascale non esistono forze tangenziali.
Sulle superfici laterali degli oggetti della pressione normale che forma un diagramma trapezoidale: aumenta man mano che si scende verso il basso a parità di qualsiasi punto del pelo dell'acqua (aumento e approfondimento). Se esiste una spinta dal basso impartita dalla forza di spunto.
Tensione superficiale (σ):
Immaginiamo di prendere un volume specifico che racchiude un
sistema materiale (acqua), e lo adeguiamo variando la superficie, ma non la massa.
In ogni punto interno alla massa esiste un... di acqua in cui il lavoro totale delle forze è pari a 0.
Per spostare questo punto sulla superficie occorre compiere
un lavoro. La forza è cui otteniamo tale lavoro la chiamiamo
Tensione superficiale (σ):
Definizione: poiché tutto ciò che contiene la forma
Δl = σtensione superficiale ( 1/r1 + 1/r2 )
Legge di Laplace
Questa legge vale sempre se tutte e tre curve su tutti i sistemi
τ = τ0 + μ
dU/drμ = (Us - Up)
d2e anche in forma differenziale:
τ = μ
dU/dradesivoPassiamo a rappresentare alcuni tipi di fluido attraverso un grafico:
- fluido Bingham
- fluido pseudoplastico
- fluido newtoniano
- fluido dilatante
τ0
λ =
Schemi di mezzo continuo
Il schema di mezzo continuo serve per definire le equazioni fondamentali
dei fluidi. Le nostre problematiche
trovare le equazioni che definiscono
del movimento di un corpo fluido
all’interno di un volume V
iniziamo considerando un punto
all’interno di tale volume. In questo modo si è trovata un elemento fluido
di tempo t pure in un elemento posizione
(un vettore)
X = (x, y, z) = (x1, x2, x3)
Definiamo poi b come uno scalare generico
b = (x, t)
Un esempio di uno scalare può essere la densità o ancora la
temperatura. Oltre alle geometriche scalari dobbiamo introdurre
anche le geometriche vettoriali:
⟩b⬛ = ⟩(x, t)
Teorema di Trasporto di Reynolds
Cominciamo con i definiti di un fluido. Prendiamo
il sistema Il Teorema di Trasporto di Reynolds ci dice che se un
sistema E una forma'a che rimane ferma ci sono
= f non i l v
∫ b d v qualunque vogliamo vogliamo vogliamo vogliamo
il time dipende i il dipenda lo le le
t < p
che che il ci annulla
in base all '
scopro if I
Portando fuori dall'integrale i segni di derivazione parziale e scambio
medo A = estremi dell'equore A'n otteniamo:
∫V ρ̇ f dv = ∂/∂t( ∫v ρ f dv) = ∫σ ρ v̇ f │o da │o = ∫A ρ̇ v ̇ f d'A
G R I Q ̇
Di
delle sue inconnente onde
modo finiti superfici unimateria locale libero comprimibili quantità in (mi muovi)
Discusione
∴ G + π = Ĩ + Q̇ + Q̇ ~ per equ qualebia del moto
Po otteniamo=en forma ente te opporiamo introducmos e
∫P Dt∫ ρ v dv = ∫ ∫σ∫∂/ρ(∂/tdv
∫ρ v T dv = ∫ p êm dt v v. Tij Tin
con Tᑫ
con T
Txx Txy Txz
Tyx Tyy Tyz
Tzx Tzy Tzz
tensore. effetto forza
Questi estelimo è il Teorema di Cauchy le force. Tangenti e chiaggi.
s. Trasistromo dell'sistemo sulle mocce perfece il V sono le force
longitudinal recommandef to gli elemente Ellamcii le dimensione (glob)
possono a essenza te forma ché multipla considerando
forma sostenia e fluxisimo
subcordo
∫ ∂ḟ dv,∫ m t ᷉ from
notziono il Teorema dell'energeton connotziono l'migazione dell'integrals del ... suuperficie un inlogical volue conton....
∫∫v ρ∂/∂(∂/∂t) dv − ... ∫ ρt∫ ...∂ḟ/∂f ≠ Gvdv = 0
Ipotesi:
1. div( 𝐲 )= 0
Per un fluido con sforzi statici, gli sforzi tangenziali sono nulli.
τ = μ du/dy
Quindi:
Txx = Tyy = Tzz = ρ
= p 𝔄
div(-𝔄) = [ρ/δx ρ/δy ρ/δz] = grad( p )
Dunque per i soli sforzi di volume interni, scriviamo:
f = grad ( p ) =
dalla 2a eq. globale del moto a pag.12, scriviamo che:
EM - Txx - QM + QA
A longitudine prima vista che i punti in condizioni statiche:
EM = Txx 2a eq. della staticità in forma globale
e quindi:
Txx = T
All'interno connesso con forma continua, scriviamo:
1. SA fvol da = 0
∫V [ ( x - x0) 𝑓/x ] da + + [ x da/x = x bar ] =