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INTRODUZIONE

Contenuti:

Alcune importanti opere che andremo ad affrontare in idraulica sono le opere di sbarramento (dighe), che servono quando vogliamo costruire un serbatoio a monte, ovvero un bacino a valle. Gli scopi di tali costruzioni possono essere:

  • produzione di energia idroelettrica;
  • approvvigionamento idrico potabile;
  • approvvigionamento idrico irriguo;
  • contenimento delle inondazioni;
  • coltivazione delle zone d'alveo;
  • etc...

L'energia idroelettrica è tra le più pulite. Un flusso energetico si indica in:

m = ms

In media, in generale, è accettabile un salto minimo di 1000 W/m².

Le dighe devono essere progettate in modo che l’acqua nel serbatoio sia sufficiente a garantire un certo guadagno in termini di "energia verde". Inoltre, rispetta questo criterio essa emette controllata qualitativamente.

Meccanica dei fluidi, idraulica, idrologia

  • Meccanica dei fluidi: studia il comportamento di un fluido descrivendo un campo di moto tridimensionale (o bidimensionale).
  • Idraulica: nello sottoinsieme idraulica si studia il comportamento del fluido nei sistemi fissi e mobile.

Idrologia

Studia il ciclo idrologico a diverse scale che...

Fluido

E ogni sostanza che ha forma illimitata (fluisce) se...

Alcuni valori di misura

  • Quanto è la massa di 1 m3 di atmosfera? ≃ 1 kg
  • Quanto è la densità dell'acqua? ρ ≃ 1000 kg/m3
  • Quanto vale la peso specifico dell'acqua? ρf = g * 9810 N/m3

Che cos'è la dimensione di una molecola di acqua? ≃ 4 m

Quanti metri sono 1 ft (feet)? 0,3058 m

Sistema Internazionale (SI)

Possiamo definire 4 grandezze:

  • Lunghezza: L - m
  • Massa: M - kg
  • Temperatura: T - K
  • Tempo: T - s

Dunque:

Lungo i piani orizzontali, la pressione ha SEMPRE lo stesso valore mentre muovendosi lungo l'asse verticale (z), cambia.

Se ad esempio ad un approfondimento di 3 m la pressione totale

P = 9810 c + 3 29430 Pa, se l'approfondimento fosse 10,33 m

P = 9810 c 10,33 101 325 Pa.

Molle legge di Pascale non esistono forze tangenziali.

Sulle superfici laterali degli oggetti della pressione normale che forma un diagramma trapezoidale: aumenta man mano che si scende verso il basso a parità di qualsiasi punto del pelo dell'acqua (aumento e approfondimento). Se esiste una spinta dal basso impartita dalla forza di spunto.

Tensione superficiale (σ):

Immaginiamo di prendere un volume specifico che racchiude un

sistema materiale (acqua), e lo adeguiamo variando la superficie, ma non la massa.

In ogni punto interno alla massa esiste un... di acqua in cui il lavoro totale delle forze è pari a 0.

Per spostare questo punto sulla superficie occorre compiere

un lavoro. La forza è cui otteniamo tale lavoro la chiamiamo

Tensione superficiale (σ):

Definizione: poiché tutto ciò che contiene la forma

Δl = σtensione superficiale ( 1/r1 + 1/r2 )

Legge di Laplace

Questa legge vale sempre se tutte e tre curve su tutti i sistemi

τ = τ0 + μ

dU/dr

μ = (Us - Up)

d2

e anche in forma differenziale:

τ = μ

dU/dradesivo

Passiamo a rappresentare alcuni tipi di fluido attraverso un grafico:

  • fluido Bingham
  • fluido pseudoplastico
  • fluido newtoniano
  • fluido dilatante

τ0

λ =

Schemi di mezzo continuo

Il schema di mezzo continuo serve per definire le equazioni fondamentali

dei fluidi. Le nostre problematiche

trovare le equazioni che definiscono

del movimento di un corpo fluido

all’interno di un volume V

iniziamo considerando un punto

all’interno di tale volume. In questo modo si è trovata un elemento fluido

di tempo t pure in un elemento posizione

(un vettore)

X = (x, y, z) = (x1, x2, x3)

Definiamo poi b come uno scalare generico

b = (x, t)

Un esempio di uno scalare può essere la densità o ancora la

temperatura. Oltre alle geometriche scalari dobbiamo introdurre

anche le geometriche vettoriali:

⟩b⬛ = ⟩(x, t)

Teorema di Trasporto di Reynolds

Cominciamo con i definiti di un fluido. Prendiamo

il sistema Il Teorema di Trasporto di Reynolds ci dice che se un

sistema E una forma'a che rimane ferma ci sono

  • V
  • b (v) scambi,g

    ci dice che Se prendiamo il il lungo il l il

    = f non i l v

  • (un esempio se prendiamo) ∫ f b dv

    ∫ b d v qualunque vogliamo vogliamo vogliamo vogliamo

    il time dipende i il dipenda lo le le

  • i l i integrale il d'il il da il tempo

    t < p

    che che il ci annulla

    in base all '

    scopro if I

    Portando fuori dall'integrale i segni di derivazione parziale e scambio

    medo A = estremi dell'equore A'n otteniamo:

    V ρ̇ f dv = /∂t(v ρ f dv) = σ ρ v̇ f │o da │o = A ρ̇ v ̇ f d'A

    G R I Q ̇

    Di

    delle sue inconnente onde

    modo finiti superfici unimateria locale libero comprimibili quantità in (mi muovi)

    Discusione

    G + π = Ĩ + Q̇ + Q̇ ~ per equ qualebia del moto

    Po otteniamo=en forma ente te opporiamo introducmos e

    P Dt∫ ρ v dv = ∫ σ/ρ(/tdv

    ρ v T dv = ∫ p êm dt v v. Tij Tin

    con T

    con T

    Txx Txy Txz

    Tyx Tyy Tyz

    Tzx Tzy Tzz

    tensore. effetto forza

    Questi estelimo è il Teorema di Cauchy le force. Tangenti e chiaggi.

    s. Trasistromo dell'sistemo sulle mocce perfece il V sono le force

    longitudinal recommandef to gli elemente Ellamcii le dimensione (glob)

    possono a essenza te forma ché multipla considerando

    forma sostenia e fluxisimo

    subcordo

    ∂ḟ dv, m t ᷉ from

    notziono il Teorema dell'energeton connotziono l'migazione dell'integrals del ... suuperficie un inlogical volue conton....

    v ρ∂/∂(∂/∂t) dv − ... ∫ ρt ...∂ḟ/∂f ≠ Gvdv = 0

    Ipotesi:

    1. div( 𝐲 )= 0

    Per un fluido con sforzi statici, gli sforzi tangenziali sono nulli.

    τ = μ du/dy

    Quindi:

    Txx = Tyy = Tzz = ρ

    = p 𝔄

    div(-𝔄) = [ρ/δx ρ/δy ρ/δz] = grad( p )

    Dunque per i soli sforzi di volume interni, scriviamo:

    f = grad ( p ) =

    dalla 2a eq. globale del moto a pag.12, scriviamo che:

    EM - Txx - QM + QA

    A longitudine prima vista che i punti in condizioni statiche:

    EM = Txx 2a eq. della staticità in forma globale

    e quindi:

    Txx = T

    All'interno connesso con forma continua, scriviamo:

    1. SA fvol da = 0

    V [ ( x - x0) 𝑓/x ] da + + [ x da/x = x bar ] =

  • Dettagli
    Publisher
    A.A. 2017-2018
    186 pagine
    6 download
    SSD Ingegneria civile e Architettura ICAR/01 Idraulica

    I contenuti di questa pagina costituiscono rielaborazioni personali del Publisher NoteWave_RF di informazioni apprese con la frequenza delle lezioni di Idraulica e costruzioni idrauliche e studio autonomo di eventuali libri di riferimento in preparazione dell'esame finale o della tesi. Non devono intendersi come materiale ufficiale dell'università Università degli Studi di Modena e Reggio Emilia o del prof Orlandini Stefano.